Задача электродинамическая постановка

Постановка первых двух задач 2. Электродинамические явления в жидкостях описываются уравнениями Максвелла. Уравнения принимаются нерелятивистскими, токами смещения в них поэтому пренебрегают [c.192]

Для получения соответствующей электродинамической задачи необходимо предположить, что токи преобладают внутри поверхности стенки 3, а все внешнее пространство занимает сверхпроводник. Если, начиная от состояния покоя, постепенно увеличивать внутренние токи, то во внешнем пространстве появятся токи индукции. После установления процесса электродвижущая сила индукции исчезнет, однако токи индукции останутся, поскольку внешняя среда является сверхпроводником (т.е. ее сопротивление равно нулю). В данной постановке электродинамическая задача совпадает с задачей Гельмгольца. [c.55]

Опыт показывает, что распространение электромагнитных волн в волноводах и резонаторах сопровождается уменьшением их интенсивности — потерями. Теряемая электромагнитным полем энергия передается микрочастицам стенок электродинамической системы и заполняющей ее среды (при этом она переходит в тепло). Таким образом, учет потерь приводит к самосогласованной задаче взаимодействия электромагнитного поля с ансамблем микрочастиц, образующих рассматриваемую электродинамическую систему — совокупность диэлектрических и металлических тел. При этом необходимы некоторые конкретные микроскопические модели сред. Такая постановка задачи была бы чрезвычайно сложной для решения (совместная граничная задача для уравнений электромагнитного поля и, например, кинетических уравнений для ансамблей частиц) и в то же время весьма частной — пригодной только для определенных моделей сред и заданных конфигураций рассматриваемых тел. [c.15]

Таким образом, задачи анализа электродинамических систем с потерями требуют решения уравнений Максвелла с комплексными диэлектрической и магнитной проницаемостями сред и граничными условиями (0.16) на металлических поверхностях. Однако, уравнения Максвелла и указанные граничные условия не всегда дают полную постановку задачи. Если рассматриваемое поле имеет так называемый контакт с бесконечностью (т. е. ставится задача для неограниченного объема), то необходимо сформулировать условия на бесконечности, позволяющие выделить единственное решение, соответствующее физическому смыслу исследуемой задачи. Простейший пример таких условий — широко известные условия излучения Зоммерфельда. Они относятся к среде без потерь, и часто их аналитическая форма неудобна для использования прямых численных методов. Поэтому мы используем другие (но в принципе эквивалентные) формулировки условий на бесконечности, в частности, парциальные условия излучения [35]. [c.26]

Физические допущения и постановка электродинамической задачи. Решение электродинамической задачи о возбуждении АР связано со значительными математическими трудностями, обусловленными необходимостью учета геометрической формы АР и свойств материалов. [c.53]

Электромагнитные, гидродинамические и тепломассообменные процессы в печи взаимозависимы. Поэтому строгое решение предполагает взаимосвязанную постановку электромагнитной, гидродинамической и тепломассообменной задач, причем первые две (а при последовательной кристаллизации — все три) являются задачами с подвижными границами. Из-за сложной геометрии ИПХТ-М такое решение задачи на существующих ЭВМ пока недоступно, что заставило искать возможности разделения задач. Оказалось, что в индукционных печах в большинстве случаев можно пренебречь воздействием движения металла на возбуждающее его ЭМ поле [18]. Это позволяет рассматривать ЭМ задачу как самостоятельную. Электродинамическая конвекция в ИПХТ-М превосходит по интенсивности термогравитационную на один или несколько порядков, что позволяет рассматривать гидродинамическую задачу независимо от тепломассообменной. [c.77]

Нормальные колебания и волны электродинамических систем можно ввести чисто формальным путем как решения некоторых спектральных задач. Мы же исходим из задачи возбуждения электродинамическцх систем сторонним источником и показываем, что разложение по нормальным волнам — наиболее естественный способ представления возбужденного поля. При этом нормальные колебания и волны приобретают зримый физический смысл. Рассматриваются математически строгие постановки краевых задач для нормальных колебаний и волн и различные их типы — собственные, присоединенные, комплексно-сопряженные волны. Анализируется поведение нормальных волн вблизи точек вырождения (кратности). [c.28]

После введения соответствующих допущений следующими этапами построения математической модели излучающей структуры АР являются постановка электродинамической задачи и ее алгебраизация. [c.54]

Постановка электродинамической задачи и ее алгебраизация [c.86]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...