Формула отрезков —

Форма первого из соотнощений (1.15) аналогична щироко известной в оптике формуле отрезков [44], причем заднее фокусное расстояние ДЛ определяется выражением (1.16) (легко [c.22]

Рассмотрим оптическую систему, состоящую из k бесконечно тонких оптических элементов (преломляющих поверхностей или ДЛ). Все обозначения параметров элементов и соотношения между ними даны в п. 2.2, где получены суммы Зайделя. При необходимости воспользуемся рис. 2.5, на котором показан ход нулевых лучей в системе. Приведенный ниже вывод первой хроматической суммы в основном соответствует работе [45], однако имеется и ряд отличий. Во-первых, как и в п. 2.2, не использованы углы нулевых лучей с осью системы. Во-вторых, несколько иначе определены вспомогательные величины (в них не включены высоты нулевых лучей). Наконец, исходным соотношением служит не инвариант Аббе [первое из выражений (1.24)], а обобщенная формула отрезков (1.25), которую запишем для /-го элемента в следующем виде [c.182]

Сила концентрической линзы как вдоль оси, так и вдоль главного луча сохраняется неизменной. Это позволяет написать, пользуясь формулой отрезков. [c.363]

Если система находится в воздухе, то положение точки А определяется формулой отрезков (215). [c.117]

Если предмет расположен на конечном расстоянии от системы, то после дифференцирования формулы отрезков (215) получим при а = [c.165]

Исключая из дистанции наводки известную по конструктивным данным объектива величину А , получим 0 = — Ая- Тогда по / и о можно для данного случая найти а и а, используя формулу отрезков (215) и зависимость Ь о = —а + а. [c.268]

Это уравнение введем в формулу отрезков (215), и с учетом диафрагменного числа k = f /O окончательно получим [c.269]

Положение апертурной диафрагмы определится из формулы отрезков [c.288]

Положение выходного зрачка V от второго компонента, также найдется по формуле отрезков (215) [c.288]

Применение формулы отрезков (1 — Р4) Л после подстановки в формулу (551) и преобразований даст [c.304]

Наиболее простым способом перемены увеличения в оборачивающей системе является перемещение объектива ЯЯ вдоль оптической оси на расстояние й(рис. 220, а, б .. В первом положении I линейное увеличение Р1 == 01 аь а во втором И — Рг = 02 Оа. Формула отрезков (215) позволяет получить уравнение [c.371]

Из-формулы отрезков (215) для определения положения входного и выходного зрачков получим [c.372]

Найдем хроматизм положения одиночной тонкой линзы, расположенной в воздухе (рис. 129). По формуле отрезков (38) при S = а, s — а имеем 1/s — 1/s = 1//. Для различных лучей спектра s = var и / = var. Дифференцированием формулы (38) найдем, что при ds Asi,, х, справедливо равенство ds /s — —O/7/ , откуда [c.163]

Наиболее простым способом изменения увеличения в оборачивающей системе является перемещение объектива НН вдоль оптической оси на расстояние d (рис. 185). В первом положении (рис. 185, а) линейное увеличение i = a ia, а во втором (рис. 185, б) — увеличение Рг = 02/02- Формула отрезков (38) позволяет получить уравнение [c.230]

Положение выходного зрачка а р от второго компонента также можно найти пр формуле отрезков [c.261]

Если на пути распространения лазерного пучка установлена оптическая система, например линза, то по выходе из линзы получим лазерный пучок, характеризующийся новым значением конфокального параметра и новым положением перетяжки. Параметры преобразованного лазерного пучка рассчитывают по формуле отрезков (38), в которой величины а и а заменяют соответственно радиусом кривизны К волнового фронта, падающего на линзу, и радиусом кривизны волнового фронта, вышедшего из линзы. [c.321]

ОТ ЛИНЗЫ находят по формуле отрезков (38) с учетом положения главных плоскостей линзы в сечении /. [c.332]

Если электролампа имеет прямую нить накала, расположенную параллельно образующим цилиндрических поверхностей (рис. 257), то положение изображения по-прежнему можно определить по формуле отрезков, а длина изображения х / (1—Pi)—xPi, где X — длина нити накала. [c.332]

При использовании формулы отрезков получим для сечения / [c.334]

Для определения ускорения произвольной точки F, жестко связанной со звеном 3 (рис. 4.18, а), можно также воспользоваться вышеизложенным правилом подобия. Для этого строим на отрезке ( d) плана ускорений треугольник df, подобный треугольнику DF на схеме, но повернутый относительно него на угол ц, определяемый по формуле (4.35). Так как все стороны треугольника df повернуты относительно треугольника DF на постоянный угол fi, то построение подобного треугольника на плане ускорений удобно вести, замеряя углы между соседними сторонами D , DF и D, F. При обходе контура df в каком-либо направлении порядок букв должен совпадать с порядком букв контура DF. [c.86]

Формулы (22.11) и (22.12) пригодны и для любого другого отрезка времени. [c.189]

Решение. По формулам (1Х.22) определяем отрезки, отсекаемые нулевой линией на главных осях хну [c.249]

Формула (4) выражает длину ортогональной проекции отрезка через длину отрезка — оригинала. Если угол ф = 0°, то Л Вг = ЛВ]. [c.12]

Длина отрезка АВ (рис. 61) вычисляется по формуле [c.47]

Используя полученное соотношение, можно получить формулу для определения натуральной масштабной единицы по заданным аксонометрическим единичным отрезкам. Умножим обе части выражения (29) [c.148]

Определим, на какую величину и (см) переместится каждое сечение стержня но направлению силы Р. Перемещение 2-го сечения равно удлинению отрезка длиной г. Следовательно, согласно формуле (1.6) [c.35]

Формула (5.1) описывает объемное температурное поле. Оно может быть также плоским Т = Т х, у, t) или линейным Т = = Т (л , t). Для наглядности температурные поля часто представляют графически в виде изотерм (рис. 5.2, а). Изотермической поверхностью или изотермической линией называется геометрическое место точек тела, имеющих одинаковую температуру. От точки к точке температура тела может изменяться. Изменение температуры в направлении SS на длине бесконечно малого отрезка dS называется градиентом температуры в рассматриваемой [c.141]

Подставляя полученное значение этого отрезка в формулу (24.26) и умножая все ее члены на мас1нтаб схемы механизма, окончательно получим искомую иеличину paiu yi a р крнинзны профиля кулачка [c.221]

Из равенства (4.45) следует, что вектор асе, лежит в плоскости движения механизма, и для определения его направления достаточно V , — вектор скорости точки С относительно плоскости S — повернуть на угол 90° в сторону вращения, обусловленного угловой скоростью шь Таким образом, вектор асе перпендикулярен к оси X — X направляющей, а величина его определится по формуле (4.44) подстановкой в эту формулу заданной угловой скорости (О, и длины известного из плана скоростей отрезка (с с), изображающего в масштабе скорость v f [c.89]

Для этого из произвольной точки а откладываем в некотором масштабе силу F и прикладываем к ней в том же масштабе силу F , вычисленную по формуле (13.17). Из точки с проводим прямую, параллельную направлению ВС, а из точки а — прямую, параллельную направлению D . Точка d пересечения этих прямых определит реакции F. и. Полная реакция F изобра-лсается отрезком bd. [c.257]

Из этих уравнегтй можно получить формулы для определения угловой координаты фз кулисы 3 и отрезка I [c.86]

Расчетные формулы. Определим сначала скорости подтекания жидкости из неограниченного пространства к отсасывающему отверстию конечных размеров. Сток к отверстию можно рассматривать как результат взаимодействия элементарных точечных стоков. Элементарная площадь отсасывающего отверстия круглого сечения, образуемая элементарными отрезками двух концентрических дуг окружностей и их радиусами Р1 (рис. 6.2), df = р1ф1 (р, а элементарный расход жидкости через эту площадку [c.138]

А Т, - точное, АТ - округленное значение) длиной отрезка А Тд (мкм), перпендикулярного к оси конуса (б) дл1 ной отрезка АТ (мкм), перпендикулярного к образующей конуса (в) или к меньшей стороне угла (а). Допуски в угловых п лияейных единицах связаны формулой [c.114]

Здесь dp/d/= г, dpy/d/ = (v, скорости точек тела М и О со-огвегсгвенно. Модуль вектора г как отрезка, соединяющего две точки тела, не изменяется при движении этого тела. лeдoвaтeль ю, по формуле производной но времени от вектора гюстоянного модуля получаем [c.193]

Здесь dp/d/ = ( dp(,/d/ = i) , --скорости точек тела М я О со-о1встсгвепно. Модуль вектора г как отрезка, соединяющего две точки гела, не изменяется при движении этого гела. Согедовачельно, но формуле производной но времени от векгора постоянного модуля получаем [c.318]

На диаграммах усталости (логарифмпческнх и полулогарифмических) величин т проще всего определять по численным значениям а, соответствующим базовому отрезку ЛГд — Afj = ГО на оси абсцисс. Напри.мер, па рис. 159,6 для ЛГд = Ю н iVj = 1Q величины Од в 50 Ох = 40 кгс/мм . Следовательно, согласно формуле (59) [c.281]

Чтобы найти выражеиие для изгибающих моментов (х) на крайнем праком (т. е. V) участке балки, будем рассуждать следующим образом. Сначала допустим, что все нагрузки (Р,, М, и д ), за исключением начальных, отсутствуют. Тогда моментУМ (х) выразится в функции от начальных параметров УИ , и абсциссы л по формуле (19.55). Пусть теперь начальные параметры равны нулю, но действуют сосредоточенные нагрузки Р, и 7W,-. Вдумываясь в геометрический и статический смысл этих силовых факторов, приходим к выводу, что их можно принять за новые начальные параметры, если переместить начало координат соответственно расположению этих силовых факторов — в точки с абсциссами а, или bi соответственно. Тогда аргументами тригонометрических функций в формуле (19.55) будут отрезки [c.520]

В большинстве случаев для определения Пг предпочитают пользоваться расчеапыми формулами. Они получаются из геометрических соотношений отрезков, показанных на рис. 475. Проводя прямую АК, параллельную СО, получаем пропорцию [c.406]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...