Поры объем

При обычных условиях ртуть не проникает в поры погруженного в нее-образца, так как она является не смачивающей твердое тело жидкостью. При увеличении давления ртуть входит в поры. Объем вдавленной ртути будет равен объему пор. Между радиусом пор г и давлением р, которое требуется для проникновения ртути в поры, существует известное соотношение [c.350]

Для материалов, не имеющих внутренних пор, объем в плотном состоянии можно определить, помещая заранее отвешенное количество материала в градуированный сосуд с водой. Объем материала будет равен объему вытесненной воды. Определение абсолютного объема материалов, имеющих внутренние поры, возможно только после их тонкого измельчения. [c.7]

Для пористых тел определяют объемную плотность, т. е. отношение массы тела к его полному (габаритному, включая объем пор) объему объемная плотность измеряется в тех же единицах, что и плотность сплошного тела. [c.128]

Если обозначить т — массу образца V — объем образца (включая объем пор) — объем пор в образце D — плотность сплошного вещества — объемный вес, то получим соотношения [c.209]

Плотность О (ранее удельный вес) представляет собой отношение массы тела к его объему при 20 °С. В случае пористых и вообще составных материалов средняя плотность (ранее объемный вес) и сыпучих материалов насыпная плотность (ранее насыпной вес) есть отношение массы образца к его полному (включая объем пор) объему эти величины измеряются в кг/м . Для пористых тел средняя плотность меньше, чем плотность сплошных тел, изготовленных из того же материала. [c.562]

При квадратной форме поры объем разгружающего куполообразного сводика приблизительно равен половине объема соответственной призмы [c.117]

Для экспериментального определения П. существуют два метода. Первый метод основан на прямом определении объема пор (Fl) путем заполнений их жидкостью (обычно водой,. если вещество в ней нерастворимо). Испытуемый образец материала помещают на нек-рое время в вакуум для эвакуации воздуха из пор, затем погружают в жидкость и подвергают длительному кипячению, пока все поры не будут ею заполнены. Удалив избыточную жидкость с поверхности тела, его взвешивают разность между полученным и первоначальным весом образца дает вес жидкости, заполнившей поры, откуда, зная уд.в. жидкости,вычисляют объем пор. Объем тела V определяют либо простым обмером, если образцу придана геометрически правильная форма (куб, цилиндр), либо находят его с помощью волюминометра (см.) той или иной системы, после чего П. вычисляется по ф-ле (1). Вариантом этого способа является заполнение пор не жидкостью, а газом, напр. СО2, вытесняющим из пор ранее содержавшийся в них воздух вслед затем СОд удаляют из газовой смеси щелочным поглотителем, а объем непоглощенного остатка (воздуха) дает непосредственно величину Fl. Другой метод определения П. заключается в измерении истинной (П ) и кажущейся (В) плотности испытуемого материала. Так как объем пор = У — у где V есть объем, заполненный твердым веществом, причем вес образца а= В = У В, то ф-ле (1) м. б. придан следующий вид [c.177]

Объемный вес для пористых тел (для сыпучих материалов — насыпной вес ) — отношение массы тела к его -полному (включая объем пор) объему измеряется в тех же единицах, что и плотность, и численно меньше плотности соответствующего сплошного твердого тела. [c.76]

Если заключенный в порах объем воды постоянен, то втекающий поток должен компенсироваться вытекающим , т. е. [c.28]

Начало активного накопления практического опыта в применении АЭ контроля относится к 70-м годам. С тех пор объем применения АЭД постоянно возрастает, однако, как правило, данные об этом опыте носят закрытый характер или, по крайней мере, являются труднодоступными. [c.52]

Начальное состояние воды, находящейся под давлением р и имеющей температуру О °С, изобразится на диаграмме точкой ао. При подводе теплоты к воде ее температура постепенно повышается до тех пор, пока не достигнет температуры кипения ts, соответствующей данному давлению. При этом удельный объем жидкости сначала уменьшается, достигает минимального значении при /= = 4 °С, а затем начинает возрастать. (Такой аномалией — увеличением плотности при нагревании в некотором диапазоне температур — обладают немногие жидкости. У большинства жидкостей удельный объем при нагревании увеличивается монотонно.) Состояние жидкости, доведенной до температуры кипения, изображается на диаграмме точкой а. [c.34]

Общий объем литейных пор плавно изменяется, но их размеры и распределение зависят от температурного интервала кристаллизации. При большом интервале литейные поры, как правило, мелки и распределены по всему сечению отливки. Плотность отливки будет мала, но ио этой же причине небольшой будет и литейная усадка. При температурном интервале кристаллизации, равном нулю (чистые компоненты, эвтектика), образуется концентрирован- [c.580]

Жидкотекучесть бронзы невелика из-за большой разницы в температурах между линиями ликвидус и солидус. По этой же причине бронза не дает концентрированной усадочной раковины и для отливки из бронз высокой плотности (рассеянные усадочные поры по всему объему отливки понижают ее герметичность, в то же время это обстоятельство определяет ее пониженную плотность и малую усадку). [c.613]

Высокие удельные усилия выдавливания определяют достижимые степени деформации и сдерживают широкое применение этого процесса в производстве. Удельные усилия выдавливания изменяются в ходе деформирования и зависят от высоты подвергающейся деформированию части заготовки. При выдавливании пластическая деформация обычно охватывает не весь объем заготовки, а лишь часть его (см. рис. 3.36). До тех пор, пока высота очага деформации меньше, чем высота деформируемой заготовки, удельные усилия по ходу пуансона изменяются незначительно. Однако, когда высота деформируемой части заготовки становится меньше высоты естественного очага деформации, удельные усилия начинают интенсивно возрастать. Это обстоятельство ограничивает допустимую (по условиям достаточной стойкости инструмента) толщину фланца или донышка штампуемой детали. [c.100]

При анализе зарождения разрушения по изложенной выше схеме обычно делается одно существенное допущение — независимость НДС от повреждения материала. Только при малом относительном объеме повреждений указанное допущение справедливо. При усталостном и хрупком разрушениях повреждение характеризуется весьма острыми микротрещинами, объединение которых (зарождение макроразрушения) происходит при относительно небольшой доле поврежденного материала. Поэтому при усталостном и хрупком разрушениях анализ НДС и накопления повреждений можно проводить независимо. Вязкое, особенно межзеренное, кавитационное разрушение обусловлено объединением большого количества растущих в процессе деформирования пор. Очевидно, что в данном случае объем повреждений может достигать значительной величины и разрыхление материала будет оказывать влияние на НДС. Следовательно, анализ вязкого разрушения материала требуется проводить посредством решения связной задачи о НДС и накоплении повреждений в элементе конструкции, что отмечено пунктирной стрелкой на рис. В.1 между блоком НДС и блоком Анализ зарождения макроразрушения . [c.7]

Как видно из уравнений (3.25) и (3.31), для определения НДС необходимо знание параметров, впрямую связанных с порообразованием, S и dso- Площадь пор 5 может быть вычислена по соотношению (3.21). Учитывая, что йео=(е )т — (eo)t-dT, покажем, как принципиально можно определить ео в любой момент времени. Из закона сохранения массы следует, что при постоянной плотности материала увеличение его объема AV равно объему пор (внутренних полостей) Согласно работе [124], запишем [c.170]

Как было показано в разделе 2.2, вязкое разрушение материала в большинстве случаев происходит по механизму зарождения, роста и объединения пор. Развитие пор контролируется пластической деформацией. Поэтому после зарождения вязкого макроразрушения его продвижение в соседней с разрушенным объем материала возможно только после достижения в этом объеме критической деформации. Таким образом, для продвижения вязкой трещины необходимо, чтобы у ее движущейся вершины статическая деформация достигала критической величины. Иными словами, развитие вязкой трещины есть не что иное, как непрерывное зарождение вязкого разрушения у ее движущейся вершины. Отметим, что именно такая закономерность коренным образом отличает развитие трещины при вязком разрушении от ее развития — при хрупком. При хрупком разрушении для продвижения трещины необходима незначительная энергия, так как движущаяся трещина острая [ее [c.252]

До сих пор не говорилось о том, каким образом может быть измерена скорость звука. Выше мы обращали внимание на отклонение свойств газа от идеального состояния и отмечали, что скорость Со относится к безграничному пространству. На практике, особенно в области низких температур, скорость звука измеряется в относительно небольшой колбе, которая должна иметь постоянную температуру. В настоящее время наиболее точные измерения скорости звука осуществляются при помощи акустического интерферометра с цилиндрическим резонатором. Акустические волны возбуждаются в трубе излучателем, расположенным на ее конце длина волны находится измерением перемещения отражателя между соседними резонансными максимумами. Положение стоячих волн определяется по импедансу излучателя. В этом состоит одна из трудностей акустической термометрии по сравнению с газовой. В газовой термометрии измеряемые величины, объем и давление, являются величинами статическими, хотя и существуют проблемы, связанные с сорбцией, о которой говорилось выше. В акустической термометрии измеряемые величины носят динамический характер — это акустический импеданс излучателя, например, при 5 кГц, вязкость и теплообмен со стенками трубы. Все это оказывается источником специфических трудностей при измерении, и для правильной интерпретации результатов измерения необходимо полное понимание физической сущности процессов распространения акустических волн. [c.101]

В гл.4 мы отмечали, что твердое тело, в принципе, может иметь определенный объем и в отсутствии внешнего давления Р . Однако, строго говоря, при любой конечной температуре состояние тела при = О не будет равновесным, потому что частицы, совершая тепловое движение, могут случайно отрываться от поверхности тела, и если их постоянно откачивать, чтобы поддерживать = О, объем тела будет уменьшаться до тех пор, пока все оно не испарится. Правда, это может происходить очень медленно. [c.120]

Аналогичные результаты получены Стиглером и Блумом [167] при исследовании стали 304 после облучения в реакторе EBR-II при 455° С флюенсом 2,5 10 н/см (f > 0,1 МэВ) сталь, деформированная на 10%, содержала немногочисленные поры, объем которых составлял 0,06%, в то время как объем пор в этой стали, облученной после аустенизирующего отжига, 0,89%. [c.164]

Угло рафиты изготовляют из нефтяного кокса, каменноугольного пека с добавлением природного графита. При обжиге летучее составляющее пека испаряется, в результате чего образуются поры объем пор (пористость) составляет 20—40 % объема материала. Размеры пор колеблются от 0,01 мкм до 5 мкм, основная масса пор имеет размер около 1 мкм. По [c.8]

Объемный вес для цористых тел (для сыпучих материалов, например пресспорошков, — насыпной вес ) — отношение массы тела к его полному (включая объем пор) объему. Объемный вес также измеряется обычно в г/см . [c.208]

Объемный вес для пористых тел (для сыпучих материалов, например пресспорошков, — насыпной вес )—отношение массы тела к его полному (включая объем пор) объему. Объемный вес измеряется в тех же единицах, что и плотность понятно, что объемный вес меньше плотности соответствующего сплошного твердого тела. Удельный вес — отвлеченное число, равное отношению массы тела к массе равного объема воды он обозначается буквой й, обычно с двумя индексами, из коих верхний обозначает температуру, для которой задается удельный вес тела, а нижний — температуру воды, с которой сравнивается тело, например Так как при температуре + 4° С вода имеет наибольшую плотность, равную 1 г1см , то удельный вес любого тела при температуре отнесенный к воде при 4° С, численно равен плотности того же тела при той же температуре / в г см . Соотношение удельных весов одного и того же тела при одной и той же температуре, отнесенных к воде при 20 и 4°С [c.156]

Взаимодействие между маслом и пигментом. Имеется другой фактор, стремящийся изменить свойства красок. Вблизи частиц пигмента молекулы масла, вероятно, находятся в особых условиях, будучи ориентированы так, что они служат как бы связью между пигментом и основной средой Даже прежде чем реакция началась, эти ориентированные молекулы имеют, вероятно, меньше свободы, чем другие масляные молекулы. Таким образом количество масла, необходимого для получения с пигментом смеси данной консистенции, зависит не только от объема пор (объем воздуха, заклк>чен-ного между частицами сухого пигмента). Если бы дело обстояло так, пропорция была бы одинакова для всех жидкостей, тогда как Грон показал, что это количество весьма различно для высыхающих масел, углеводородных масел и воды. Краски, которые можно наносить кистью с различными пигментами сильно разнятся в содержании масла и так как основная масляная среда чаще легче разрушается, чем пигмент, есть некоторая выгода в выборе пигмента, требующего малого количества масла с хорошей кроющей способностью. [c.734]

Следует сделать еще несколько общих замечаний. Помимо макропор, в полимерном теле присутствуют, как это было отмечено выше, микропоры, размер которых соизмерим с размерами молекул сорбата. Естественно, что в этом случае молекулы сорбата не могут проникать в такие микропоры (считается, что для проникновения молекул сорбата в поры, объем последних должен в несколько раз превышать объем проникающих молекул). Поскольку молекулы сорбата могут быть различны, т.е. могут иметь разные размеры, то параметры пористой структуры, определяемые из сорбционных данных, будут зависеть от типов и размеров молекул сорбирующихся веществ. Поэтому введены такие термины, как пористость по азоту , пористость по бензолу и тд. Интересно, что сорбционный метод определения пористой структуры полимерных тел не может применяться в том случае, когда тело содержит достаточно крупные макропоры. Это связано с тем, что в условиях полимоле-кулярной адсорбции, когда происходит образование многих молекулярных слоев на стенках макропор, их слияние становится затруднительным, то есть капиллярная конденсация отсутствует. Тогда суммарный объем пор, рассчитанный по количеству проникшего в полимерное тело сорбата, будет меньше истинного объема макропор. [c.56]

Об общей пористости можно судить по значениям истинной и кажущейся плотности пигментов, однако при этом нельзя получить представления о распределении пор по эффективным радиусам . Охарактеризовать основные параметры пор — объем, удельную поверхность и распределение объема по размерам пор — можно с помощью метода ртутной порометрии. [c.13]

Малый объем ОП микроЭВМ обусловливает определенную специфику ее использования. Все перечисленные компоненты монитора (за исключением RMON) в случае недостатка ОП могут быть выгружены из нее иа внешнюю память и располагаться там до тех пор, пока к ним не произойдет обращение с клавиватуры терминала пли из пользовательской программы. В этом случае часть пользовательского задания переносится на внешнюю память, а в освободившееся место ОП загружается требуемая программа USR пли KMON. Драйверы устройств постоянно располагаются на внешней памяти и загружаются в ОП только по запросу из программы пользователя или по команде клавиатурного монитора. [c.149]

Определение пористости и непроницаемости. Различают пористость истинную (закрытую) и кажущуюся (открытую). Истинная пористость — отношение суммы объемоп всех пор (открытых и закрытых) к общему объему образца, Ештражепное в процентах. [c.361]

Кажутцаяся пористость — отношение объема всех пор, сооб щающихся между собой и атмосферой (открытых), к общему объему изделия, выраженное в процентах. Кажущаяся (открытая) пористость определяется по формуле [c.361]

Особенностью мсталлоксрампческпх материалов является микропорп-стость (объем пор 20 — 40 ) ) и способность впитывать большие количества масла. [c.382]

Марки отечественных железографитов (первая цифра указывает содержание графита в шихте, вторая - объе.хг пор в %) [c.383]

В.П. Алексеев и А.П. Меркулов пришли к выводу о перестройке вдоль камеры энергоразделения периферийного квазипотенци-ального вихря в вынужденный приосевой закрученный поток, вращающийся по закону, близкому к закону вращения твердого тела (т = onst) [13, 14, 115, 116]. Отмеченные исследования были проведены в 60-е годы и их основополагающие результаты, а также результаты зарубежных исследователей [227, 234, 237, 246, 255, 261, 265, 268] обобщены в монографиях [35, 94, 164]. В большинстве проведенных исследований измере аничивались лишь установлением качественных зависимостей распределения параметров по объему камеры энергетического разделения в виде функций от режимных и геометрических параметров. Сложность проведения зондирования в трехмерном интенсивно закрученном потоке определяется не только малыми размерами камеры энергоразделения, но и радиальным градиентом давления, вызывающим перетекание газа по поверхности датчика, а следовательно, искажающим данные измерений. В некоторых исследованиях [208] предпринята попытка определения расчетным методом поправки на радиальные перетечки с последующим учетом при построении кривых (эпюр) распределения параметров в характерных сечениях. Опубликованные данные порой имеют противоречивый характер и трудно сопоставимы, так как практически всегда имеются отличительные признаки в геометрии основных элементов и соотношении характерных определяющих процесс параметров. [c.100]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...