Волновое вибратора

В волновой ванне с помощью вибратора с двумя стержнями создадим два точечных источника волн с одинаковой частотой ко- [c.227]

В качестве излучателя в П. в. а. используют открытый конец волновода, рупор, диполь и т. п. Напр., известная антенна волновой канал — это П. в. а. стержневого типа, возбуждаемая симметричным вибратором. П. в. а. относятся к классу антенн продольного (осевого) излучения поле в них как бы срывается с открытого конца линии передач. Для формирования диаграмм направленности применяют системы с постеленным изменением импедансных свойств поверхности, что одновременно обеспечивает оптимальное согласование с окружающим пространством. [c.653]

Применяя теорему взаимности к элементарному диполю, находящемуся в волновой зоне передающего вибратора, и к самому вибратору, получить соотношение [c.389]

Условия излучения энергии упругим телом в жидкость существенно улучшаются, если излучающее тело колеблется на резонансной частоте. Так, например, внутреннее сопротивление свободно колеблющегося на резонансе полуволнового стержня, как генератора механической энергии, падает во столько раз, сколько составляет добротность никелевого стержня. Добротность может достигать l- 5 10 так что сопротивление полуволнового вибратора из никеля, приведенное к пучности колебаний, составит всего 1- -5-10 г/с 1см 2. Это даже много меньше, чем волновое сопротивление воды, так чю эффективная нагрузка магнитострикционного излучателя жидкостью легко осуществляется. Согласование при излучении в воздух даже при высокой добротности на резонансе оказывается плохим. [c.172]

Представление о волновом движении электромагнитного ноля возникло после того, как Максвелл усовершенствовал существовавшие до него уравнения электромагнетизма и в результате получил уравнения, названные впоследствии его именем. Электромагнитные волны явились прямым следствием введенного Максвеллом в уравнения тока смеш ения. С пониманием возможности волнового движения пришло и понимание возможности использования резонаторов для наблюдения электромагнитных волн. Действительно, первое наблюдение электромагнитных волн Герцем было связано с использованием резонатора — так называемого вибратора Герца, который в дальнейшем широко использовался в технике и дожил до наших дней — многочисленные телевизионные антенны, расположенные на крышах домов, представляют собой слегка модифицированный вариант вибратора Герца. Отметим, что по современной терминологии вибратор Герца следовало бы назвать открытым резонатором, поскольку часть запасенной в нем энергии могла излучаться в свободное пространство, более того, сама возможность наблюдения электромагнитных волн была обусловлена именно этой особенностью вибратора Герца. [c.5]

Пример закрепления преобразователя в узле колебаний концентратора показан на рис. 189, виг. Полуволновые и волновые концентраторы вместе с пакетом и инструментом крепятся к корпусу вибратора с помощью тонкого кольца-мембраны толщиной [c.224]

Постановка задачи. Каково поле, создаваемое двумерной решеткой из вибраторов, в области малых значений волнового параметра р Сам [c.330]

На рис. 4.9,а и 4.10 (сплошной линией) показаны фаза и модуль коэффициента отражения вибратора при подключении его к линии с волновым сопротивлением ш, = 450 Ом. Как видно из рис. 4.9,а, фаза коэффициента отражения имеет возрастающий с увеличением частоты характер. Такое изменение фазы может быть скомпенсировано введением соединительного отрезка линии длиной г, изменяющего фазу коэффициента отражения на величину 4я/1Д. [c.80]

Результирующий КБВ тракта для этого случая показан на . 4.15 штрихпунктирной линией. Сплошной линией показан КБВ вибратора, непосредственно соединенного с линией, имеющей волновое сопротивление 450 Ом. [c.84]

Величина КБВ на входе согласующей линии, рассчитанная для указанных значений волновых сопротивлений, показана на рис. 4.21 штриховой линией. Сплошной линией показан КБВ при непосредственном соединении вибратора с линией, имеющей волновое сопротивление 450 Ом. [c.90]

Для антенн этого типа принято условное обозначение ВГ (вибратор горизонтальный). Симметричный вибратор с пониженным волновым сопротивлением, используемый в широком диапазоне волн, обозначают ВГД (вибратор горизонтальный диапазонный). Для указания высоты подвеса вибратора над землей и длины его плеча к буквенным обозначениям добавляется дробь, числитель которой указывает длину плеча знаменатель — высоту подвеса. 10 [c.168]

Высоту подвеса вибраторов над землей выбирают такой, чтобы обеспечить соответствие между направлением максимального излучения и углами наклона лучей, достигающих места приема Питание вибратора осуществляется обычно двухпроводным фидером с волновым сопротивлением 600 Ом [c.179]

Вибраторы с пониженным волновым сопротивлением [c.179]

Симметричные вибраторы, используемые в широком диапазоне волн, выполняют с пониженным волновым сопротивлением. Это позволяет уменьшить пределы изменения входного сопротивления вибратора в рабочем диапазоне и тем самым повысить естественные значения КБВ в питающем фидере. Кроме того, снижение волнового сопротивления повышает его электрическую прочность. [c.179]

Снижение волнового сопротивления симметричного вибратора обычно достигается выполнением его плеч из проводов, расположенных по образующим цилиндрам (рис. 10.11). Такой вибратор [c.179]

Обычно = 0,5- 0,75 м, а число проводов 6—8. Волновое сопротивление такого вибратора лежит в пределах 250—400 Ом. [c.179]

Умазанные геометрические соотношения являются достаточна типичными для применяемых на практике вибраторов. Как следует из кривых входного сопротивления (см. рис. 10.12), питание вибраторов этого типа целесообразно осуществлять фидером с волновым сопротивлением близким к 300 Ом. [c.181]

Достоинствами петлевого вибратора являются более высокое входное сопротивление и возможность его регулировки путем соответствующего подбора радиусов проводов. В ряде случаев, например, при использовании вибратора в качестве элемента антенной решетки или антенны ВГД-2У (см. 10.11) геометрические размеры вибраторов ограничены в связи с необходимостью достаточного близкого их расположения. При /Д 0,25 входное сопротивление обычного симметричного вибратора составляет приблизительно 75 Ом. Реализация фидера с таким волновым сопротивлением связана с определенными конструктивными трудностя-ми, тогда как при использовании петлевого вибратора при тех же era размерах питание может осуществляться типовым фидером с волновым сопротивлением 300 Ом. [c.183]

Понятия о когерентных источниках волн и о когерентных волнах являются физической абстракцией. Лишь идеализируя при определенных условиях реальные источники волн и реальные волны, можно их называть когерентны.мн. Когерентные источники волн можно осуществить, например, укрепив па одно вибраторе два проволочных штифта. Если ими одновре.менио ударять по поверхности воды, налитой в волновую ванну, то можно наблюдать две близкие к когерентным волны, разбегающиеся из двух центров и налагающиеся друг на друга. [c.212]

Для слабонаправленных антенн обычной конструкции, таких, как линейный вибратор, полоса рабочих частот определяется гл. обр. чa тoт oй зависимостью входного сопротивления, поскольку вследствие малых размеров излучателей (в долях длины волны X) ДН таких антенн слабо зависит от частоты. Частотную зависимость входного сопротивления антенн вибраторного типа можно ослабить при увеличении толщины плеч вибраторов (вибраторы с пониженным волновым сопротивлением) или приданием им конич. формы. Др. способ расширения полосы рабочих частот вибраторов заключается в использовании разл, рода шунтов, устанавливаемых, напр., в плечах петлевого вибратора Пистолькорса либо замыкающих плечи плоских или объёмных конич. вибраторов в их середине (шунтовой вибратор Айзенберга) или в раскрыве. Полоса рабочих частот таких антенн по входному сопротивлению десятки и даже сотни процентов, однако при этом может наблюдаться существ, изменение ДН. При расположении Ш. а. над поверхностью экрана (Земли) важным фактором, влияющим на полосу рабочих частот, является частотная зависимость ДН, обусловленная интерференцией полей, излучаемых непосредственно антенной и отражаемых от экрана. [c.465]

На рис. 25 показано, каким образом, возникает дифракционная картина, если источник удален в бесконечность. В этом случае плоская падающая волна В1 преобразуется в сферическую волну В2, центр которой S представляет собою геометрическое изображение бесконечно удаленного источника. На самом деле структуру изображения S точечного источника S определяет явление дифракции. По принципу Гюйгенса - Френеля каждая точка поверхности волнового фронта может бьпъ рассмотрена как вторичный источник. Разные точки одного волнового фронта ведут себя как когерентные синхронные вибраторы, и испускаемые ими волны могут интерферировать. В некоторую точку Pi плоскости Я, проходящей через геометрическое изображение S источника, придут колебания, дифрагированные всеми точками волновой поверхности Иа рисунке показаны два луча, дифрагированных точками Mi и М , тогда интенсивность света в точке [c.36]

Простейший случай возбуждения и распространения Э. в. — возбуждение Э. в. в однородном изотропном пространстве с помощью д.и поля Герца [отрезка провода длиной Я (Я — длина волпы), по к-рому протекает ток / = / sin шг, см. Герца вибратор]. На расстоянии от диполя, много большем Я, когда быстро затухающие поля, индукции практически отсутствуют, образуется волновая зона или зона излучения, где распространяются сферич. Э. в. (см. Излучение радиоволн). Они поперечные и линейно поляризованы. В случае анизотропии пространства могут возникнуть изменения поляризации (см. По.гяризация радиово.гн, По.шри-аация света). [c.468]

Гармонический режим (5.4.5) устанавливается по истечении начальной стадии, которая отвечает прохождению волнового пакета, связанного с запуском вибратора. Характер колебаний в пакете следует из анализа асимптотики х —> оо, xlt = onst. Применяя метод перевала для вычисления Г,, берем в качестве пути интегрирования ломаную (рис. 5.4, б), состоящую из отрезка [c.102]

УЗ-вые импедансные С. у. могут реагировать на различие вязкости, плотности или волнового сопротивления жидкостей и газов. Так, в С. у., основанном на срыве возбуждения генератора УЗ-вых колебаний ири контакте датчика с жидкостью (рис. 1), датчиком является пьезоэлектрический преобразователь состоящий из двух (или одной) пьезокерамич. пластин 2 и двух частотно-понижающих накладок 3. Нижняя накладка контактирует с контролируемой средой 7 пьезопластины включены в цепь положительной обратной связи усилительного элемента генератора 5. Если вибратор контактирует с газом, то в схеме обеспечиваются условия для возникновения генерации и на выходе индикаторного устройства 6 появляется напряжение, сигнализирующее об отсутствии жидкости в зоне датчика. Когда же датчик касается жидкости, сопротивление излучения преобразователя заметно увеличивается, добротность его падает и условия для возникновения генерации уже не соблюдаются — отсутствие высокочастотного напряжения свидетельствует о наличии жидкости. [c.320]

Наибольшее распространение на практике получили коаксиальные линии с волновым сопротивлением 60 Ом. Пятидесятиомные линии применяются обычно в диапазоне волн короче 15—20 см. В более длинноволновом диапазоне, т. е. на дециметровых и метровых волнах, до последнего времени наиболее часто применялись коаксиальные линии с волновым сопротивлением 75 Ом. Это связано С тем, что широко распространенные в метровом и дециметровом Диапазонах волн антенны или их элементы в виде полуволновых вибраторов имеют входное сопротивление около 75 Ом. При питании этих антенн через 75-омную коаксиальную линию не требуется при- [c.49]

Главным механизмом коркового голографирования является упругая волновая осцилляция (звук) мембран глиальных клеток в точном соответствии с частотами электроэнцефалограмм, определяемыми кросс-мембранными натрий-калиевыми потоками. Мембрано-глиаль-ные вибраторы представляют собой несколько сотен резонаторов, лежащих в объеме коры мозга. Волны такого звука описываются уравнением Шредингера. Дифракция опорных шредингеровских волн на одиночных фиксированных корковых голограммах реконструирует предметные волны в форме нейронной активности, отображающей исходную картину формирования образа при его первичном возникновении (зрительное или акустическое восприятие, формирование мысли и т. д.). [c.45]

Расширен материал по несимметричным и связанным линиям. Большее внимание уделено вопросам согласования антенны с фидером. Добавлена глава, посвященная методам расчета согласующих ступенчатых линий для работы в нескольких дискретных диапазонах, немонотонных ступенчатых линий уменьшенной длины и ступенчатых трансформаторов, выполняемых из отрезков соединяемых линий, т. е. без использошния промежуточных значений волновых сопротивлений. Более подробно рассмотрена теория согласующих линий с плавно меняющимся волновым сопротивлением. Добавлена глава, посвященвая методам расчета ступенчатых переходов для согласования питающей линии с комплексной нагрузкой, в частности с вибратором. [c.3]

На рис. 4.9,6, 4.10 и 4.12 показаны штрих.пун1кти1р1н0й линией фаза фп (см. рис. 4.9,6) и модуль коэффициента отражения (см. рис. 4.10) согласующего перехода, а также результирующий КБВ линии (рис. 4.12). Для наглядности ф11 уменьшена на величину Дф21, которая должна была быть добавлена к фазе коэффициента отражения от нагрузки из-за многократного переотражения волны ступеньками перехода. Сплошной линией на рис. 4.12 показан КБВ, получающийся при непосредственном соединении вибратора с линией, имеющей волновое сопротивление 450 Ом. [c.82]

Использование в качестве согласующей цепи ступенчатой линии в значительной мере свободно от указанных недостатков. Такая цепь хорошо вписывается в схему питания вибраторов, содержащую ряд разветвлений и скачков волновых сопротнвтений, практически ие усложняя ее. Хотя возможности синтеза оптимальной частотной характеристики при этом несколько ограничены, однако для ряда представляющих практический интерес случаев, как видно из приведенных в предыдущем параграфе примеров, удается получить достаточно хорошие результаты [c.91]

Для наиболее распространенных в диапазоне КВ вибраторов с волновым сопротивлением 350—660 Ом естествеиные значения КБВ выше 0,15 получаются при отношении /Д>0,2. Таким образом, устойчивое согласование может быть обеспечено при длинах волн, меньших (4-ь5)/. [c.178]

При работе в широком диапазоне частот применяются вибраторы с пониженным волновым сопротивлением, имеющие удовлетворительное согласование (КБВ 0,4) с фидером в весьма широком диапазоне Такое согласование в зависимости от выбора волнового сопротивления фидера обеспечивается на волнах длиной (3- -4)/ и короче. При использовании диапазонных шунтовых вибраторов удовлетворительное согласование получается на волнах короче 61. В последнее время широко распространены плоские вибраторы, основанные на принципе самодополнительности (см. 10.12). Они позволяют получить КБВ 0,5 в питающем фидере на волнах короче 61. [c.178]

Наиболее простой и самой распространенной слабонаправленной антенной в диапазоне КВ является симметричный горизонтальный вибратор, выполненный из одиночного провода. Обычно такой вибратор выполнен из антенного канатика или биметаллического провода диаметром 4—6 мм и имеет волновое сопротивлеяие около ШОО Ом Изоляторы, включенные в середину и по краям вибратора, должны иметь возможно меньшую емкость, чтобы избежать значи- [c.178]

Результаты измерений входных сопротивлений антенны ВГДШП яри длине ллеча вибратора /=4,8 м приведены на рис. 10.22. При питании антенны фидером с волновым сопротивлением 200 Ом естественные значения КБВ выше 0,5 практически в трехкратном диапазоне (рис. 10.22). [c.188]

Для хорошего согласования с фидером, имеющим волновое сопротивлйие ЭОО Ом, длина плеч вибраторов должна быть (0,4н-0у5)Х. [c.191]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...