Углы фазовые измерение методом РПФ

Если ширину щелей, вырезающих части интерференционного поля, выбрать таким образом, что радиус-вектор описывает окружность, то полярный угол этого вектора будет равняться б. Следовательно, замеряя полярный угол радиуса-вектора, можно проводить счет интерференционных полос с учетом направления их движения. Для измерения положения радиуса-вектора используется метод фазовой модуляции напряжения несущей частоты и определения угла сдвига его фазы относительно некоторого опорного напряжения той же частоты с помощью вращающегося трансформатора. [c.110]

Отклонение от прямолинейности определяют с помощью профилографа путем записи профилограммы в заданном сечении. На профилограмме проводят прилегающую прямую, от которой отсчитывают отклонения. Упрощенный контроль отклонений от прямолинейности производится на поверочной плите с помощью укрепленной на стойке измерительной головки (рис. 4.16, дас). Деталь выверяют на плите так, чтобы две точки проверяемого отрезка, по возможности наиболее удаленные друг от друга, находились на одинаковом расстоянии от плоскости поверочной плиты. Точные измерения отклонений от круглости и волнистость объектов с круглыми сечениями выполняют на кругломерах образцового вращения (см. разд. 3.5). Кругломер с микропроцессором имеет устройство, печатающее на ленте за один оборот измеряемой детали кругло-грамму сплошной линией (рис. 4.17, а), окружность, построенную методом наименьших квадратов пунктирной линией, числовое значение отклонения от круглости мкм, и амплитуду Я = 0,41 мкм, фазовый угол основной гармоники<69°, среднее квадратическое отклонение / Л15 = 0,05 мкм и дисперсию профиля М5 = 0,С0 мкм , а также спектр неровностей (рис. 4.17,6) с данными об амплитудах и фазах существенных гармонических составляющих профиля (на рисунке не показаны). [c.176]

Амплитуда R (i o) и фазовый угол 0 как функции со определяют функцию R (i o), которая равна (или пропорциональна) передаточной функции реактора, работающего на низком уровне мощности. Уравнение (9.47) является основой для экспериментального измерения как амплитуды, так и фазового угла. Другие методы определения этих величин будут обсуждаться ниже. [c.386]

Для непосредственного измерения амплитуды и фазы давления в методе ОНЬ требуется использование гидрофона-зонда с известной чувствительностью. Измеренные значения подставляются в уравнение (4.4) вместо р 0) в виде p e" гдe 0 — фазовый угол в радианах. Фазовый угол измеряется относительно произвольного опорного сигнала. Чтобы избежать ошибок, обусловленных нестабильностью электронного генератора, возбуждающего преобразователь, в качестве опорного фазового сигнала следует выбирать входной сигнал преобразователя. Кроме р е измеряются соответствующие углы и размеры, необходимые для определения р и г в уравнении (4.4). Величину г нельзя считать-постоянной в фазовом множителе типа Для нахождения [c.245]

Поведение вязкоупругих материалов несколько иное. В предыдущем параграфе было показано, как можно проанализировать сопротивление качению простого линейного вязкоупругого материала. К сожалению, большинство вязкоупругих материалов нелинейно и, кроме того, их релаксация обычно не может быть описана в терминах одного времени релаксации, как в моделях, показанных на рис. 6.20. Однако возможен обычный эмпирический подход с использованием выражений (9.2) и (9.3) для сопротивления качению и привлечением коэффициента гистерезисных потерь ос. Наиболее общий метод измерения гистерезисных свойств вязкоупругих материалов состоит в измерении диссипации за цикл деформаций как функции частоты. Результаты этих измерений обычно выражаются через тангенс угла потерь 6, где 6 — фазовый угол между напряжениями и деформациями. Сопоставляя значения tg6 с сопротивлением качению, можно сравнить гистерезисную теорию с полным анализом ( 9.4) для простого материала с функцией релаксации (9.25). Для такого материала тангенс угла потерь равен [c.353]

Синхронизация мод лазера на АИГ Nd исследовалась Куи-зенгой и Сигманом, экспериментально подтвердившими многие выводы теории, данной в разд. 4.2 [4.6]. Для синхронизации мод лазера на АИГ Nd ими использовался электрооптический фазовый модулятор на кристалле LiNbOs с частотой модуляции 264 МГц. Ширина спектра излучения Av определялась с помощью интерферометра Фабри—Перо. Для измерения длительности импульсов Xl использовался быстродействующий фотодиод. Длительность более коротких импульсов определялась корреляционным методом на основе измерения второй гармоники (см. гл. 3). В зависимости от глубины модуляции Ьрм наблюдались импульсы длительностью от 40 до 200 пс при средней выходной мощности 300 мВт. Без принятия дополнительных мер кристалл модулятора выполнял роль эталона Фабри— Перо, ограничивавшего ширину спектра излучения лазера. Для сокращения длительности импульсов необходимо исключить селекцию мод модулятором, устранив мешающие отражения (для этого можно, например, скосить входные окна модулятора под углом Брюстера к оптической оси резонатора). Можно также наклонить модулятор на достаточно большой угол, устранив таким образом перекрытие падающего и отраженного пучков. Измерялась зависимость ширины спектра излучения и длительности импульсов от коэффициента глубины модуляции 8рм. Результаты измерений представлены на рис. 4.6. Проведенные через экспериментальные точки прямые подтверждают предска-10 [c.147]

Фазометрический метод (рис. 271, в) предложен В. И. Диановым-Клоковым. Он основан на определении отношения интенсивностей излучений, прошедших ветви образца и сравнения, путем измерения фазового угла между напряжением сигнала и некоторым опорным напряжением, создаваемым генератором 17. Оба потока, падающие на приемник излучения, модулированы одной частотой, но имеют сдвиг по фазе. Угол между опорным напряжением, фаза которого постоянна относительно фазы сигналов от любого из обоих потоков, и между сигналом приемника является функцией отношения интенсивностей излучения обоих потоков. Градуировочная кривая приемника зависит от типа фазометра 16, величины сдвига фазы при равенстве обоих потоков и разности фаз между обоими пучками лучей. [c.423]

Гораздо проще измерять относительную величину оптической нелинейности. В этом случае, во-первых, отпадает необходимость в абсолютном измерении мощностей взаимодействующих волн. Кроме того, такие измерения обычно не связаны с получением синхронного взаимодействия, и, следовательно, требования к качеству нелинейного кристалла существенно снижаются. Наконец, при относительных измерениях нет необходимости точно исследовать параметры основного излучения, поскольку то же самое излучение воздействует и на опорный образец. Метод измерений, о котором идет речь, был впервые использован Мейкером и соавт. [105] в 1962 г. в настоящее время он известен как техника полос Мейкера. Плоскопараллельная пластинка исследуемого кристалла ориентируется таким образом, чтобы измеряемый нелинейный коэффициент являлся основным в используемом взаимодействии. Например, для измерения коэффициента 36 = z3 y в кристалле KDP необходимо вырезать пластинку так, чтобы ось 2 кристалла лежала в плоскости ее входной грани, а нормаль к входной грани составляла угол 45° с осями хну. Тогда, если луч лазера, падающий нормально на входную грань пластинки, поляризован под углом 90° к оси z, компоненты поля и Еу равны. При этом генерируемая волна второй гармоники будет поляризована параллельно оси 2. Однако при, такой геометрии взаимодействие не будет синхронным и, следовательно, сигнал второй гармоники будет слабым. При повороте кристалла в плоскости, образованной падающим лучом и осью 2, мощность второй гармоники периодически меняется, поскольку при этом меняется эффективная длина взаимодействия и фазовая расстройка. Полученная зависимость мощности второй гармоники от угла поворота кристаллической пластинки представляет собой систему максимумов и минимумов и очень напоминает систему интерференционных полос, за что описанный метод и получил свое название. В действительности же появление таких полос обусловлено природой генерации второй гармоники при больших фазовых расстройках Ak. [c.106]

Данные методы основаны на измерении производной от функции Ф из выражений (3.8), (3.9), которая для фазовых объектов зависит от изменения оптической длины пути зондирующего излучения. Иногда величину ф называют фазовым сдвигом (набегом) излучения, полученным при прохождении через объект и через невозмущенную окружающую среду. Производная от фазового сдвига Ф определяет наклон волнового фронта или в параксиальном приближении угол рефракции зондирующего излучения. Многообразие методов измерения производной ф определяет большое количество работ по томографическому исследованию ПРПП, в которых эти методы используются при получении проекционных данных. Возможность восстановления томограмм показателя преломления по производным от фазового сдвига, т. е. по производ-а ным от проекций, обусловлена тем, что формула инверсного пре-й образования Радона может быть записана в виде (1.25). [c.81]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...