Множественное рождение адронов

В результате взаимодействия адронов с нуклонами или ядрами происходит множественное рождение мезонов (если энергия столкновения достаточна), в т. ч. нейтральных пи-мезонов, Л Мезонов и др., распадающихся с испусканием фотонов практически в точке взаимодействия. Фотоны сравнительно быстро конвертируются н электрон-пози-тронную пару и дают начало электронно-фотонному ливню. Т. о., в результате взаимодействия наряду с мезонами (проникающая компонента) появляются электроны и фо- [c.566]

При более высоких энергиях взаимодействия становятся существенно неупругими и сопровождаются множеств. рождением я-.мезонов и более тяжёлых частиц (см. Множественные процессы.). Свойства кварков и глюонов при этом играют определяющую роль в динамике взаимодействия, вызывая образование струй вторичных адронов (см. Струя, адронная) и др. [c.269]

Рис. 1. Графини, описывающие вклад реджеона (Н) в мнимую часть амплитуды упругого мезон-нуклонного (М — N1 рассеяния о — обмен реджеоном б — соответствующее сечение (квадрат модуля амплитуды) процесса множественного рождения адронов, отвечающее разрыву одной струны в — соответствующая плоская топологическая кварковая диаграмма.

Р. п, м. при учёте движущихся ветвлений позволяет понять и количественно описать обширную эксперим. информацию о бинарных процессах при высоких энергиях. Недостаток метода — наличие большого числа феноменологич. параметров, характеризующих траектории и вычеты полюсов Редже. Большое число свободных параметров возникает также при описании в рамках Р. п. м. разл. характеристик процессов множественного рождения адронов, таких, как инклюзивные спект- [c.305]

Как уже было сказано выше, чем больше имнульсы д, передаваемые электронами нуклонам, тем детальнее зондируется их структура. При достаточно больших переданных импульсах происходит множественное рождение адронов, причем с увеличением д растет полная энергия этих адронов. Если она [c.133]

Глубоконеупругие процессы — процессы взаимодействия лептонов с адронами, сопровождающиеся большой передачей энергии Е и имнульса q (причем Е — q 1 ГэВ ), в которых происходит множественное рождение адронов. [c.258]

Механизм Хиггса 190 Множественное рождение адронов 44-47, 96 Мультинлет 83 Мюон 34-37 [c.270]

Состав н множественность вторичных адронов. В мягких адронных соударениях среди вторичных долгоживущих частиц (т 10 с), к-рые регистрируются экс-перим. установками, доминируют пионы. Их доля несколько уменьшается от 0,9 до 0,8 при увеличении энергии от 60 до 540 ГэВ. В этом же интервале знер-гнй доля К-мезонов растёт от 0,06 до 0,12, а доля барио-нов и антибарионов — от 0,04 до 0,09. Вместе с тем эти долгоживущие адроны часто ( 80%) являются продуктами распадов короткоживущих (т й 10 с) резонан-сов. Выделение этих состояний крайне сложно при большой множественности. Состав их в первом приближении соответствует рождению адронов изотопически.чи мультиплетами (за исключением странных и очарованных частиц). С увеличением поперечных импульсов вторичных частиц до 5—10 ГэВ и в е+е -аннигиляции доля пионов уменьшается до 0,55, а доля К-мезонов и пар нуклон — антинуклон увеличивается соответственно до 0,27 и 0,18. Ср. множественность пионов <л(л)) медленно растёт с увеличением энергии ( ln i), в то время как (п(К)) и ( (В)) растут значительно быстрее, что связано с открытием новых каналов их образования (В — антибарион). [c.169]

Полюсы Редже в бинарных реакциях тесно связаны с т. н. мультипериферическими взаимодействиями в процессах множеств, рождения адронов (см. Множественные процессы) 14], к-рые в силу условия унитарности определяют мнимые части амплитуд двухчастичных процессов. Взаимодействие адронов является наиб, сильным при низких энергиях, где оно имеет резонансный характер (рис. 3, а). При увеличении нач. энергии возможно образование неск. частиц или резонансов в результате обмена виртуальной частицей в /-канале (рис. 3, б). Такая мультиперифернч. карти- [c.304]

Очень крупный шаг в физике антипротонов был сделан в 1978 г., когда в ЦЕРНе удалось осуществить эксперимент по длительному (85 ч) удержанию антипротонов в магнитном кольце. Это достижение позволило в дальнейшем построить два ускорителя со встречными рр-пучками на энергию 2x31,4 ГэВ и 2x270 ГэВ. В 1981 г. эти ускорители (их назвали соответственно рр- и рр -коллайдером ) были запущены. В программу работ рр-коллайдеров входят изучение процессов рассеяния и аннигиляции, множественного рождения частиц, поиски W - и Z -бозонов, тяжелых кварков, монополя и других тяжелых частиц, исследование кварковой структуры адронов и др. (подробнее см. 87, п. 2 и 130, п. 4). [c.124]

МНОЖЕСТВЕННЫЕ ПРОЦЕССЫ — рождение большого числа вторичных адронов в одном акте взаимодействия частиц при высокой энергии. М. п. особенно характерны для столкновений адронов, и при энергиях выше неск. ГаВ они доминируют над процессами одиночного рождения частиц. М. п. наблюдаются и в соударениях др. частиц в процессах аннигиляции электронов и позитронов в адроны и в глубоко неупругих процессах взаимодействия леатонов с нуклонами. Впервые М, п. наблюдались в космических лучах, детальное их исследование началось после создания ускорителей заряж. частиц вы( оких энергий. Наиб, полно они изучены в т. н. мягких адрон-адронных взаимодействиях, в к-рых характерные поперечные к оси соударений импульсы вторичных частиц не превышают 1 ГэВ [1, 2]. Исследование М. п. существенно для выяснения структуры адронов и построения теории сильного взаимодействия. Особенно важно установление осн. закономерностей переходов кварков и глюонов в адроны, к-рые определяются неизвестным пока механизмом удержания (конфайн-мента) кварков в квантовой хромодинамике (КХД) (см. Удержание цвета). [c.169]

Модель П. используется также для феноменелогич. описания инклюзивных сечений рождения мезонов М с малыми поперечными импульсами в области фрагментации и пионизации множественных процессов. В качестве подпроцессов используется реакция слияния кварка (или антикварна) фрагментирующего адрона с антикварном (кварком) из моря второго адрона (рис. 4, а) или из вакуума (рис. 4, б), а дифференц, сечение пропорц. распределению кварков в фрагментирующем адроне в первом случае и произведению соответствующих распределений — во втором. [c.548]

Количеств, изучение св-в пионов и их вз-ствий выполняется преим. на пучках ч-ц высокой энергии, получаемых на ускорителях. Совр. протонные ускорители дают пучки пионов (образованных в результате вз-ствия ускоренных протонов с ядрами мишени) с потоком до 10 пионов в 1 с. Наиб, специфичное для я-мезонов сильное вз-ствие характеризуется макс. симметрией, малым радиусом действия сил и большой константой связи ( ). Так, безразмерная константа, характеризующая связь пионов с нуклонами, 1%с 14,6, на три порядка превышает безразмерную константу эл.-магн. вз-ствия а=е /%с Vlз7 К процессам сильного вз-ствия пионов относятся их рассеяние нуклонами и ядрами, рождение пионов в столкновениях адронов, аннигиляция антинуклонов и нуклонов с образованием пионов, рождение пионами К-мезонов и гиперонов и др. Неупругие вз-ствия адронов при высоких энергиях ( 10 ГэВ) обусловлены преим. процессами множеств, рождения пионов (см. Множественные процессы). В области меньших энергий (0,1—1 ГэВ) при вз-ствии пионов с др. мезонами и барионами наблюдается образование резонансов, к-рые могут проявляться, напр., в виде максимумов в энергетич. зависимости полных сечений реакций [c.531]

Как отмечалось, осн. доля процес- тикварк (см. Квантовая теория поля). Когда адрон участвует в процессе, сов при высоких энергиях — мно- Кварки обладают дробными элект- в к-ром он получает большой импульс жеств. рождение ч-ц. Ср. множествен- рич. зарядами ( Qd— (глубоко неупругое рассеяние, рож- [c.679]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...