Смещение при отражении волнового пучка

Смещение остронаправленного волнового пучка при отражении. Будем предполагать, что поле p представляет собой плоскую волну с огибающей ФДх.г) [c.279]

Другие случаи отражения пучка. В п. 13.1 отмечалось, что классическая теория отражения ограниченных волновых пучков от границы двух однородных жидкостей, помимо рассмотренного выше случая во 5, неприменима при скользящем падении пучка, когда во тг/2. В этом случае важную роль играет дифракция падающего пучка при распространении. Если пучок с углом падения во составлен из плоских волн с углами паде-ния из интервала (во -Ав, во + Дв), го при во < я/2 - Ав смещение дается классической формулой (13,8). Когда во > тг/2 - А9, в спектре падающего пучка присутствуют плоские волны, несущие энергию как к 292 [c.292]

Учет смещения при отражении играет важную роль в лучевом расчете звукового поля в волноводе [52, гл. 6), [526). О различных подходах к численному моделированию отражения волновых пучков см. [333, 455, 502). Наряду с использованным нами методом представления звукового поля в виде суперпозиции плоских волн, для теоретического описания отражения пучка применяется представление отраженного поля через интеграл по границе раздела от поля падающего пучка [118). Гауссов иучок при определенных условиях можно рассматривать как поле точечного источника, помещенного в точку с комплексными координатами [479, 482). Несмотря на формальный характер такой аналогии, она оказывается весьма полезной, поскольку позволяет найти величину смещения гауссова пучка при отражении, сдвиг угла отражения и т.д. путем проаого анализа хорошо известных асимптотик отраженного поля при падении сферической волны. [c.297]

Функция В/к описывает корреляцию падающего излучения с отраженным и, следовательно, определяет эффект усиления флуктуаций интенсивности. В направлении сгрого назад (К = 0) дисперсия максимальна. При смещении точки наблюдения с оси (К О) взаимная корреляция прямой и отраженной волн, как это следует из (7.27), уменьшается, что приводит к ослаблению флуктуаций. В пределе эффект усиления флуктуаций интенсивности исчезает полностью (В/к(К)->0), и относительная дисперсия интенсивности отраженного излучения определяется суммой дисперсий интенсивности распространяющейся назад сферической волны и падающего на отражатель волнового пучка [c.174]

Строго говоря, замена излучателей рэлеевских волн напряжениями допустима только при условии малости волновых сопротивлений материалов излучателей (т. е. кварца, материала гребенчатой структуры и материала клина) ПО сравнению с материалом твердого телк, что в большинстве практических случаев выполняется только приближенно, однако другой предельный случай (малость волнового со(противления твердого тела), когда излучатели рэлеевских волн можно было бы заменить смещениями, заданными на поверхности твердого тела, еще более далек от практики. Заметим также, что в методе клина мы будем пренебрегать расхождением пучка продольных волн в клине и смещением отраженного пучка на границе клин — твердое тело. [c.16]

На рис. 6.5, б представлены типичные кривые для коэффициентов пропускания и отражения, экспериментально наблюдаемых в подобной геометрии на смещенных фазовых решетках, записываемых во внешнем знакопеременном поле в кубическом ФРК ВТО [6.35]. Аналогичная схема четырехволнового взаимодействия с ортогонально-поляризованными встречными пучками накачки была использована также в [6.36] для получения усиленного обращенного волнового фронта в кубическом кристалле GaAs. [c.116]

Вторая и более важная особенность использования ограниченных пучков в плоско-волновой модели проявляется в боковом смещении луча, которое происходит при падении волны под критическим углом Релея. Из-за этого смещения при измерении коэффициентов отражения приемный преобразователь смещался на величину, определяемую формулой Скоча [12] [c.137]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...