Длина цикла луча

Как уже указывалось, в продольно однородных волноводах лучи периодически колеблются вблизи оси волновода, не покидая его. Захват лучей связан либо с наличием отражающих стенок, либо с неоднородным поперечным распределением показателя преломления. Длина цикла луча определяется начальным углом наклона луча к оси волновода. При наличии продольных неоднородностей (неровности стенок, колебания оси, изменения показателя преломления) становится возможным захват лучей в нелинейные резонансы. Рассмотрим волновод с однородным заполнением и [c.120]

Рис. 16.2. Профиль скорости звука и траектория луча в волноводе. Лучи АО, АС, ВО и ВС соответствуют = 2 и комбинациям знаков ++,+-, -+и — в формуле (16.43). 9(в,) - длина цикла луча

Длина цикла луча 361, 363 [c.410]

Длина цикла луча, согласно (43.4), равна [c.263]

Н > 0). Найти длину цикла луча О в зависимости от угла скольжения % на поверхности. [c.86]

Лучевая картина в волноводе. Рассмотрим вначале для простоты волновод, уровень минимальной скорости звука в котором совпадает с абсолютно отражающей границей. При удалении же от границы скорость монотонно возрастает. На рис. 43.1 изображен соответственный профиль с (г). Излучатель волп будем вначале предполагать расположенным в плоскости 2 = 0. В точку наблюдения Р (г, г) будут приходить различные лучи (на рис. 43.2, а изображен один из них). Каждый из этих лучей можно характеризовать или углом выхода из излучателя или числом отражений от границы. Обозначим (см. рис. 43.2) /о — угол наклона луча по отношению к границе при выходе его из излучателя (угол скольжения), Д = Д (Хо) — расстояние, проходимое лучом по горизонтали между двумя последовательными отражениями от границы (длина цикла), = (г) — отрезок, который надо добавить к г (рис. 43.2, а) или вычесть из г (рис. 43.2, б), чтобы получить целое число циклов. Очевидно, (г) -< Д (Х(,)/2. [c.257]

На рис. 43.10, о изображен профиль с ), на рис. 43.10, б — лучевая картина. Лучи, вышедшие из О по направлению вниз, фокусируются на расстоянии п Ъу, лучи, вышедшие вверх, — на расстоянии я/Ьг- В этих точках будут находиться частичные фокусы. Полный фокус будет находиться на расстоянии я (1/Ьх + где фокусируются как лучи, вышедшие вниз, так и лучи вышедшие вверх. Это будет, кстати, и длиной полного цикла лучей при их распространении в волноводе. [c.264]

Горизонтальное расстояние г записывается (см. 43) т = NA (хо) + g (%. Хо) g (2, Хо), где Д — длина полного цикла луча, а g (z , Хо) и i (2, Хо) — добавки к нему, зависящие от положения излучателя и приемника. При N, не меньшем нескольких единиц, для оценок в выражении для г можно ограничиться первым членом. Тогда, учитывая (43.22), получаем [c.275]

Двухслойное покрытие 93 Дискретный спектр поля 221 Дисперсионное уравнение для нормальных волн 222 Дифракционные лучи 326 Длина цикла 257 [c.340]

Пусть рефракция луча определяется неоднородностью скорости звука, связанной исключительно с увеличением гидростатического давления. Найти длину цикла 0 х и время пробега т по этому циклу. Сравнить это время с временем распространения Тд вдоль горизонтального луча на такую же дальность О в "однородном океане". Найти длину цикла и времена пробега для углов х = 5, 10, 20°. [c.95]

Ответ, Из (1.1) следует, что градиент скорости постоянен, скорость описывается (1.12.1), где = 1449,2 м/с, Н = = 90,575 км Угол выхода при котором луч касается дна, определяется из (1.17 1), и х = 11,9°. Длина цикла этого луча определяется по формуле, полученной в задаче 3.1.16, время пробега —по (20.2), 0(х = 38,28 км, т = 26,2 с [c.96]

Решение. Найдем горизонтальное расстояние от излучателя до точки с координатами [г, г), если при этом луч делает N полных циклов и еще проходит часть цикла Дг < О. Длина цикла [c.106]

Несколько композиций подвергали воздействию 20 циклов, после каждого цикла их исследовали пропусканием яркого светового луча вдоль длины волокон для определения каких-либо механических повреждений (предварительными экспериментами установлено, что при наличии в волокнах трещин или деформационных двойников происходит заметное уменьшение яркости проходящего пучка). На одном волокне уменьшение яркости было обнаружено после первого цикла, в других волокнах повреждений не было. Последующее изучение претерпевших термоциклирование волокон после растворения матрицы показало, что от края одного из них откололся короткий кусок, возможно, вследствие дефекта на плохо полированном краю этого волокна. Ни на одном из других волокон не наблюдалось дефектов (пачек скольжения или двойников), а последующие испытания на 4-точечный изгиб показали значение прочности выше 1380 МН/м (148 кгс/мм ). [c.229]

При этом с электронной лампы 6С5 снимается отрицательный заряд я в цепи лампы катод-анод возникнет ток, включающий телефонное реле РТд и реле времени РВ в цепи /. Это реле после определенного промежутка времени (1—3 сек), включает в цепи // катушку окончания цикла ОЦ. В цепи III по команде реле времени РВ включается пускатель ПБ, подготавливающий в цепи IV к включению электромагнит коротких ходов ЭМК, который дает хону команду перемещаться на ход небольшой длины. Длина хода задается предварительной регулировкой. Как только в данном поясе отверстие достигает требуемый размер, поплавок 3 снова пересечет световой луч, отпирающий лампу 6С5, и реле времени выключит электромагнит ЭМК. После этого хон опускается в следующий пояс и измеряет диаметр отверстия. При достижении требуемого размера по всей длине отверстия команды с электромагнита ЭМК не поступает и через определенное время реле [c.204]

В период фотографирования горизонтальная пилообразная развертка осциллографа выключается и лучи, находящиеся в середине экрана трубки, совершают только вертикальное перемещение. Развертывание диаграммы обеспечивается равномерным вращением барабана с фотопленкой. В зависимости от соотношения скоростей вращения барабана и коленчатого вала двигателя на светочувствительной ленте записывается различное число циклов. Обычно применялось соотношение 1 8, позволяющее записать на одну пленку длиной 45 см четыре последовательных цикла. При исследовании неравномерности рабочего процесса скорость вращения барабана значительно уменьшалась. [c.171]

Углы Фз поворота центроиды 3 между двумя соседними положениями переменные (рис. 19.3). Поэтому из точки В проводим лучи В2, ВЗ,. ... .. под углами Фз, Фз, фз" полученными из графика рис. 19.3. Из точки А (рис. 19.2, а) радиусами АР о, АРо, . .. проводим дуги до пересечения в точках 2 , 3 , 4",. .. с соответственными лучами А2, АЗ, А4,. .. Соединив плавной кривой полученные точки Р о, 2", 3",. .., получим профиль центроиды Да. принадлежащей звену 2. Точно так же из точки В проводим дуги радиуса ВР , ВР ",. .. до пересечения в точках 2 , 3", 4", . .. с соответственными лучами В2, ВЗ, В4,. .. Соединив плавной кривой полученные точки Р , 2 , 3 ",. .., получим профиль центроиды Цз, принадлежащей звену 3. Для возможности передачи непрерывного периодического движения длины профилей центроид должны быть равны и, следовательно, полные углы поворота Фг и Фз (рис. 19.3) сопряженных центроид должны быть равны между собой и за полный цикл движения должны давать угол, равный Фг = Фз = 2я. [c.412]

Длина полного цикла Д будет одновременно и расстоянием между каустиками для этих лучей. Представляет интерес найти отношение б к расстоянию между каустиками из (45.31) и (45.44) имеем [c.275]

Физический смысл этих условий станет ясен, если мы заметим, что сложение нормальных волн Zmin и шп+1 дает интерференционную структуру с пространственным периодом Л = 2 n/( /,min — lj,min+i), равным (как нетрудно показать, пользуясь значением j в приближении ВКБ и выражением (48.31) для Zmin), длине цикла луча Д = 4 (г,/а) / . Требование, чтобы правильно передавалась взаимная фаза этих волн, означает требование правильного описания деталей звукового поля, пространственный масштаб измененвя которых имеет порядок Д. [c.293]

Равенство пространственного периода интерференции нормальных волн соседних (достаточно высоких) порядков и длины цикла луча справедливо для любых волновадов (см. 94], 5.3). [c.293]

Найтн время распространения сигнала по длине цикла луча, вышедшего с оси волноводного канала и состоящего из [c.95]

BbUiie и ниже zo г < zo <,го луч бесконечное число раэ возвращается на каждый горизонт, заключенный между н иг зависит также от числа полных циклов луча. Длина цикла равна (0о) = 2[r(0o,zi) --г(0о,27)],гдег(0о,2г) определяется формулой (12.36). [c.256]

Построить лучевую картину для источника, находящегося на оси волноводного канала при = 200 м, если скорость у поверхности (2 = 0) = 1500 м/с, на оси канала = А) - 1470 м/с, скорость у дна (г = 2 ) = = 1520 м/с. Глубина океана 2 = 3200 м/с, = 3000 м. Найти аналитические выражения для длины цикла 0(Хо) при малых углах выхода и критические углы и когда луч касается поверхности и дна. Найтн длину цикла для луча, касающегося поверхности. [c.91]

Лазерные дальномеры на рубине и неодимовом стекле обеспечивают измерение расстояния до неподвижных или медленно перемещающихся объектов, поскольку частота следования импульсов небольшая. Не более одного герца. Если же нужно измерять небольшие расстояния, но с большой частотой циклов измерений, то используют фазовые дальномеры с излучателями на полупроводниковых лазерах. В них в качестве источника применяется, как правило, арсенид галлия. Вот характеристики одного из дальномеров, выпускаемых в США [9] выходная мощность 6,5 Вт в импульсе, длительность которого равна 0,2 мкс, а частота следования импульсов 20 кГц. Расходимость луча лазера составляет 350X160 мрад, т. е. напоминает лепесток. При необходимости угловая расходимость луча может быть уменьшена до 2 мрад. Приемное устройство состоит из оптической системы, в фокальной плоскости которой расположена диафрагма, ограничивающая поле зрения приемника в нужном размере. Коллимация выполняется короткофокусной линзой, расположенной за диафрагмой. Рабочая длина волны составляет 0,902 мкм, а дальность действия от О до 400 м. В печати сообщается, что эти характеристики значительно улучшены в более поздних разработках. Так, например, английская фирма Бритиш Эйркрафт разработала лазерный дальномер с дальностью действия 1500 м и точностью измерения расстояния +30 м. Этот дальномер имеет частоту следования 12,5 кГц при длительности импульса 1 МКС. Другой дальномер, разработанный в США, имеет диапазон измерения дальности от 30 до 6400 м. Мощность в импульсе 100 Вт, а частота следования импульсов составляет 1000 Гц [9]. [c.138]

В последние годы под научным руководством Р.И. Илькаева проведен масштабный цикл работ по фундаментальным исследованиям особенностей физики работы ряда лазеров и свойств вы-сокотемперат фной плазмы. Впервые в России была продемонстрирована работа лабораторной установки с рентгеновским лазером с длиной волны 196 А. Создана новая лазерная установка ЛУЧ на неодимовом стекле с энергией 10 кДж при длине волны 0,35 мкм. Разработаны химические НР(ВР) импульсно-периодические лазеры со средней мощностью излучения (1-10) кВт и рекордной частотой повторения импульсов до 1000 Гц. Для фотодиссоционных лазеров с накачкой излучением фронта ударной волны достигнута рекордная яркость излучения 10 " Дж/стерадиан, что существенно расширяет возможности доставки лазерного излучения на большие расстояния. Проведены уникальные исследования по изучению распространения рентгеновского излучения в протяженных замкнутых полостях. Для различных типов материалов получены значения коэффициентов отражения рентгеновского излучения. [c.338]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...