Длина цикла

Для бесконечной балки с циклически изменяющейся нагрузкой с длиной цикла, равной когда длина цикла становится, малой по сравнению с h, напряжения все более сосредоточиваются у нагруженной поверхности балки и -в пределе становятся заметными только в узком слое, имеющем глубину порядка I, величина этих напряжений легко находится с помощью выражений (3.32) и (3.33), приводимых ниже. Этот случай более подробно обсуждается в 3.5 (рис. 3.21).. [c.163]

При длинных циклах обработки [c.508]

Как уже указывалось, в продольно однородных волноводах лучи периодически колеблются вблизи оси волновода, не покидая его. Захват лучей связан либо с наличием отражающих стенок, либо с неоднородным поперечным распределением показателя преломления. Длина цикла луча определяется начальным углом наклона луча к оси волновода. При наличии продольных неоднородностей (неровности стенок, колебания оси, изменения показателя преломления) становится возможным захват лучей в нелинейные резонансы. Рассмотрим волновод с однородным заполнением и [c.120]

Рис. 16.2. Профиль скорости звука и траектория луча в волноводе. Лучи АО, АС, ВО и ВС соответствуют = 2 и комбинациям знаков ++,+-, -+и — в формуле (16.43). 9(в,) - длина цикла луча

Длина цикла луча 361, 363 [c.410]

Лучевая картина в волноводе. Рассмотрим вначале для простоты волновод, уровень минимальной скорости звука в котором совпадает с абсолютно отражающей границей. При удалении же от границы скорость монотонно возрастает. На рис. 43.1 изображен соответственный профиль с (г). Излучатель волп будем вначале предполагать расположенным в плоскости 2 = 0. В точку наблюдения Р (г, г) будут приходить различные лучи (на рис. 43.2, а изображен один из них). Каждый из этих лучей можно характеризовать или углом выхода из излучателя или числом отражений от границы. Обозначим (см. рис. 43.2) /о — угол наклона луча по отношению к границе при выходе его из излучателя (угол скольжения), Д = Д (Хо) — расстояние, проходимое лучом по горизонтали между двумя последовательными отражениями от границы (длина цикла), = (г) — отрезок, который надо добавить к г (рис. 43.2, а) или вычесть из г (рис. 43.2, б), чтобы получить целое число циклов. Очевидно, (г) -< Д (Х(,)/2. [c.257]

Следовательно, длина цикла (см. рис. 43.2) [c.262]

Длина цикла луча, согласно (43.4), равна [c.263]

Б противоположность случаю, рассмотренному в 52.1, последнее условие в случае подводной акустики оказывается весьма жестким. Так, для приповерхностного канала, рассмотренного в 52.5, имеем для минимальной длины цикла (см. 4 3) А = 4 (zi/a) / или при глубине источника Zi = 100 л, Л = 4-10 м. Теперь условие (52,15) запишется % 2,5 м. [c.320]

Двухслойное покрытие 93 Дискретный спектр поля 221 Дисперсионное уравнение для нормальных волн 222 Дифракционные лучи 326 Длина цикла 257 [c.340]

Н > 0). Найти длину цикла луча О в зависимости от угла скольжения % на поверхности. [c.86]

Ответ. О = 2Н С увеличением угла х длина цикла возрастает. [c.86]

Найти длину цикла в условиях предыдущей задачи, если волновод имеет глубину А. Рассмотреть предельные случаи [c.86]

При < X, длина цикла определяется формулой D = 2Я tg j (см. задачу 3.1.16). При Xq > X, [c.86]

Длина цикла —немонотонная функция угла. Вначале она возрастает, а при > X, убывает. В частности, при и А Я [c.86]

Волноводный канал образован двумя слоями с постоянными градиентами скорости звука (см.рисунок) Н = при г > О и Н = - при г < 0. Найти длину цикла D(Xq), а также [c.86]

С увеличением угла Xq длина цикла возрастает. [c.87]

Длина цикла D = 2п os /a при малых не зависит от угла Такой же результат можно получить, вычисляя интеграл (7,2). [c.87]

Пусть рефракция луча определяется неоднородностью скорости звука, связанной исключительно с увеличением гидростатического давления. Найти длину цикла 0 х и время пробега т по этому циклу. Сравнить это время с временем распространения Тд вдоль горизонтального луча на такую же дальность О в "однородном океане". Найти длину цикла и времена пробега для углов х = 5, 10, 20°. [c.95]

Решение. Используя выражение для скорости звука (1.1.1), получаем, что скорость звука линейно возрастает с глубиной с = Сд(1 -н г/Н), где = 1474,9 м/с, Н = 92,18 км. Длина цикла определяется формулой задачи 3.1.16 ) х = 2Н а для времени пробега из (1.18.1) имеем [c.95]

Ответ, Из (1.1) следует, что градиент скорости постоянен, скорость описывается (1.12.1), где = 1449,2 м/с, Н = = 90,575 км Угол выхода при котором луч касается дна, определяется из (1.17 1), и х = 11,9°. Длина цикла этого луча определяется по формуле, полученной в задаче 3.1.16, время пробега —по (20.2), 0(х = 38,28 км, т = 26,2 с [c.96]

Решение. Найдем горизонтальное расстояние от излучателя до точки с координатами [г, г), если при этом луч делает N полных циклов и еще проходит часть цикла Дг < О. Длина цикла [c.106]

Внешние ситуации, перечисленные в ленте, в моменты t= = 1, 2.. .р (р — длина цикла) принимают за устойчивые состоя-яния П-машины А и обозначают символами xi, хг. . . Хр. Далее по ленте П-машины А составляют таблицу переходов Хафмана (табл. 2) [1], [2]. [c.215]

На рис. 3.21, в эти же результаты представлены для всего диапазона изменения отношения h/l от нуля до бесконечности (подобный график ) очень удобен, позволяя единой кривой охватить полный диапазон изменения параметров). Можно видеть, что, когда отношение h/l превышает 0,3, прогибы на верхней, срединной и нижней поверхностях начинают сильно расходиться, и когда отношение l/h становится равным нулю, т. е. для очень коротких длин циклов изменения нагрузки, перемещения срединной и нижней поверхностей становятся равными нулю и перемещения, так же как и напряжения, сосредоточиваются в тонком слое вблизи нагруженной поверхности. Хохя выражения <3.60) и (З.бОб) дают довольно близкие значения прогибов срединной поверхности при отношениях h/l вплоть до единицы, они не описывают всей картины при отношениях h/l, меньших 0,3, так как в них не делается различия для сильно различающихся перемещений на верхней, срединной и нижней поверхностях. [c.200]

Область применения различных аппроксимации. Область применения элементарной классической теории балок, а также их различных модификаций и усовершенствований, которые обсуждены выше, может быть выявлена путем рассмотрения связи между следующими тремя параметрами толщиной h, максимальным прогибом и длиной полуволны основной формы прогиба I, за которую можно взять расстояние между точками перегиба, т. е. точками, где кривизна изменяет знак. Для свободно опертых балок, на которые действуют лопер1ечные одинаково направленные нагрузки или продольно сжимающая нагрузка (при потере устойчивости), за I можно взять длину балки для аналогично нагруженных защемленных по концам бЬлок за I можно принять половину длины балки для нагрузок, циклически изменяющихся по направлению, за I можно взять половину длины цикла. [c.208]

Учитывая все высказанные соображения будем считать, что в качестве основного периода функции ошибки (являющегося также интервалом измерения) принята длина цикла движения ведомого звена механизма. В большинстве случаев функция ошибки имеет период, совпадающий с указанным, в тех же случаях, когда функ ция ошибки обнаруживает непериодичность (по принятому периоду) которой нельзя пренебречь, возникает задача определения допол нительных слагаемых с дробными значениями частот в сумме триго нометрическнх функций, выражающих кинематическую ошибку меха низма. [c.74]

Индексы самопересечения короткого и длинного циклов при п=Зтоё4 равны соответственно —2 и —4. [c.18]

Диаграмму Дынкина кососимметричной формы строим, как и для полных пересечений в п. 2.7. Вершины диаграммы изображают базисные элементы Н . Кратность соединяющего вершины ребра та же, что и для краевых особенностей она равна индексу пересечения соответствующих циклов, если хотя бы один из них короткий, и половине этого индекса, если оба эти цикла длинные. Ребро ориентируется так, чтобы индекс пересечения был положительным. Ребро, соединяющее вершины, отвечающие циклам разной длины, снабжается знаком >, раскрытым в сторону вершины, соответствующей длинному циклу. Если граф — дерево, то ориентации ребер не указываются (их можно сделать произвольными за счет выбора ориентации базисных циклов). При таких соглашениях диаграммы Дынкина проектирований А .,... будут обычными диаграммами Дынкина соответствующих алгебр Ли. [c.55]

BbUiie и ниже zo г < zo <,го луч бесконечное число раэ возвращается на каждый горизонт, заключенный между н иг зависит также от числа полных циклов луча. Длина цикла равна (0о) = 2[r(0o,zi) --г(0о,27)],гдег(0о,2г) определяется формулой (12.36). [c.256]

Физический смысл этих условий станет ясен, если мы заметим, что сложение нормальных волн Zmin и шп+1 дает интерференционную структуру с пространственным периодом Л = 2 n/( /,min — lj,min+i), равным (как нетрудно показать, пользуясь значением j в приближении ВКБ и выражением (48.31) для Zmin), длине цикла луча Д = 4 (г,/а) / . Требование, чтобы правильно передавалась взаимная фаза этих волн, означает требование правильного описания деталей звукового поля, пространственный масштаб измененвя которых имеет порядок Д. [c.293]

Равенство пространственного периода интерференции нормальных волн соседних (достаточно высоких) порядков и длины цикла луча справедливо для любых волновадов (см. 94], 5.3). [c.293]

Построить лучевую картину для источника, находящегося на оси волноводного канала при = 200 м, если скорость у поверхности (2 = 0) = 1500 м/с, на оси канала = А) - 1470 м/с, скорость у дна (г = 2 ) = = 1520 м/с. Глубина океана 2 = 3200 м/с, = 3000 м. Найти аналитические выражения для длины цикла 0(Хо) при малых углах выхода и критические углы и когда луч касается поверхности и дна. Найтн длину цикла для луча, касающегося поверхности. [c.91]

Найтн время распространения сигнала по длине цикла луча, вышедшего с оси волноводного канала и состоящего из [c.95]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...