Смешанное состояние в сверхпроводниках

Смешанное состояние в сверхпроводниках П 346—348 [c.440]

Теперь остановимся на еще одном свойстве смешанного состояния. Как уже было выяснено раньше, на оси вихря энергия А = 0. Но спектр квазичастиц в сверхпроводнике начинается с энергии А. Ввиду этого не исключена возможность существования особых квазичастиц, локализованных вблизи оси вихря, с нулевой энергией возбуждения. Это заключение подтверждается строгим теоретическим расчетом [213]. Действительно, в смешанном состоянии у сверхпроводника имеются квазичастицы, движущиеся вдоль оси вихря и обладающие конечной плотностью состояний при в—>-0, как у цилиндров из нормального металла с радиусом порядка . [c.387]

Рие. 2. Фазовая диаграмма для сверхпроводника 2-го рода в форме длинного цилиндра в продольном магнитном поле 1 — нормальное состояние 2 — поверхностная сверхпроводимость з — смешанное состояние 4 — полный аффект Мейснера. [c.442]

В большинстве случаев Ф. пространственно однородны, однако известен ряд исключений смешанное состояние сверхпроводников 2-го рода, ферромагнетики в слабых магн. полях (см. Домены) и др. [c.264]

Используя уравнение Лондонов и предполагая, что длина когерентности g меньше, чем глубина проникновения X, вывести соотношения, позволяющие связать намагниченность свободного от деформаций сверхпроводника 2-го рода с величиной приложенного поля. Предположить, что в случае смешанного состояния доменная структура сверхпроводника является ламинарной. Выразить наибольшее и наименьшее значения критического поля Нс1 и Нс2, определяющие границы смешанного состояния, через g, X и термодинамическое критическое поле Не- [c.95]

Предположим, что поверхностная энергия равна нулю или отрицательна. В этом случае возможно достичь наинизшей энергии, допуская переход сверхпроводника в смешанное состояние, содержащее тонкие сверхпроводящие области (толщиной порядка глубины проникновения или меньше), из которых полностью вытеснен магнитный поток и которые разделены нормальными областями. Если сверхпроводящая фаза является стабильной для всего материала, поверхностная энергия должна быть положительной. [c.417]

С 1 приближенно эквивалентно условию к С 1/У"2. Тесная связь между Щ и %, таким образом, не выглядит нелогичной. Если в критическом поле Не поверхностная энергия сверхпроводника отрицательна, то сверхпроводник, как уже указывалось, имеет структуру смешанного состояния. Очевидно, что полная энергия будет меньше, чем Н1/8л, и даже в том случае, когда внешнее поле превышает Не, будут существовать сверхпроводящие области. [c.418]

Если глубина проникновения удваивается, и возрастает от 1/1/2 до 2У"2. Согласно теории Ландау — Гинзбурга сверхпроводник будет находиться в смешанном состоянии вплоть до значения поля Я , задаваемого соотношением [c.419]

Следовательно, фазовый переход сверхпроводника 2-го рода будет идти путем постепенного вытеснения сверхпроводящей фазы, и металл станет нормальным при том поле, когда в нем не сможет существовать даже бесконечно малый сверхпроводящий участок. Итак, можно заключить, что переход растянется на целый интервал магнитных полей, и в этом интервале внешнее магнитное поле будет частично проникать в сверхпроводник, т. е. эффект Мейснера будет неполным. Сверхпроводник при этом будет находиться в особом состоянии, называемом смешанным, которое при некотором поле Яд (нижнее критическое поле) граничит со сверхпроводящей фазой, а при другом поле Нсг (верхнее критическое поле)—с нормальной фазой Абрикосов, 1957) [198]. [c.355]

Значит, на основании качественных аргументов и количественных расчетов мы пришли к выводу, что в сверхпроводниках 2-го рода в магнитном поле возникает смешанное состояние с неполным эффектом Мейснера, когда внешнее поле проникает в сверхпроводник в виде нитей магнитного потока. Каждая нить является миниатюрным вихревым током и несет один квант магнитного потока. Параметр порядка равен нулю на оси вихря и [c.373]

У сверхпроводников 2-го рода при всех температурах в магнитном поле возникает смешанное состояние. По порядку величины поле определено в 18.1. Однако для случая х 1 (напомним, что согласно формулам (16.97) и (16.101) н мало меняется с температурой) можно довольно точно определить значение Для этого учтем, что основная часть энергии вихря набирается в области и в этой области детальная [c.380]

А. А. Абрикосов предположил, и это впоследствии было экспериментально подтверждено (фиг. 34.5), что в смешанном состоянии поле частично проникает в образец в виде тонких вихревых нитей. Внутри каждой нити поле велико, и вещество не является сверхпроводником. Вне сердцевины нити вещество остается [c.347]

Понятие Г. с. применимо также к коллоидным растворам с достаточно большими коллоидными частицами, доменам в ферромагнетиках, смешанному состоянию в сверхпроводниках, но при отом необходимо учитывать поверхностную энергию переходного слоя, к-рой соответствует поверхностное натяжение. д. н. Зубарев, ГЕТЕРОДИНЙРОВАНИЕ СВЁТА — см. Детектирование света. [c.445]

Слэтеровский детерминант I 332 Смешанное состояние в сверхпроводниках [c.409]

Можно привести и другие примеры, а именно смешанное состояние в массивном сверхпроводнике 2-го рода и в пленке в перпендикулярном магнитном поле, малые частицы и др. Можно показать (см. [239]), что все формулы, выведенные для магнитных примесей, остаются применимыми для всех пароразрушающих механизмов. Меняется лишь физический смысл константы р. [c.436]

К. В. В сверхпроводниках И рода — линейные особенности параметра иорядка, существующие в сверхпроводниках II рода при значениях напряжённости внеш. магн. поля между ниж. критич. Hpi и верх, критич, Яр2 полем в смешанном состоянии сверхпроводника, А. А. Абрикосов, 1957). [c.268]

Применение метода МСР. Исследования можно разделить на 2 группы изучение явлений, где анализируется поведение в веществе самого положит, мюона р+, рассматриваемого как лёгкий протон изучение проблем, где р рассматривается как простейший зонд в исследуемом веществе, сочетающий свойства пробного заряда и элементарного магнитометра. Часто в одном эксперименте оба аспекта тесно переплетаются. Примеры исследований 1-й группы — эксперименты по изучению электронной структуры мюония в полупроводниках и диффузии мюонов в металлах. Эти эксперименты дополняют исследования поведения водорода в материалах, позволяя получать наглядную картину процессов, в к-рых проявляется квантовая природа поведения лёгкой примесной частицы в тяжёлой кристаллич. решётке. Примерами исследований 2-й группы может служить изучение смешанного состояния сверхпроводников 2-го рода и фазовых переходов с изменением магн. порядка (см. Магнитный фазовый переход). [c.226]

ДиаиагнетшЕИ. Для них Р. м. обычно не выделяется в самостоят. объект исследования, поскольку подчиняется обычным законам взаимодействия электронов (связанных или свободных) с магн, полем. Ширина линии циклотронного резонанса в металлах и полупроводниках определяется длиной свободного пробега носителей заряда. Исключение составляют аномально сильные диамагнетики — сверхпроводники, где процессы Р. м. наиб, существенны в смешанном состоянии сверхпроводников второго рода. [c.322]

Нс к"Чпк), к-рое оказывается меньше формальЯ но вычисленного в этом случае становится эверге>1 тически выгодным проникновение Л1агн. поля в сверхе проводник в виде одиночных вихрей (см. Квантовав ние вихри), содержащих в себе по одному кванту лм- нитного потока. Сверхпроводник 2-го рода переходит в смешанное состояние. о [c.438]

При условии H l—D)i Hs Ho говорят, что образец находится в промежуточном состоянии. Возникновение промежуточного состояния следует исключительно из эффекта размагничивания, связанного с геометрией образца, в то время как смешанное состояние сверхпроводника 2-го рода не зависит от геометрии. Для промежуточного состояния поле Я должно быть больше или равно полю Не в нормальных областях, и меньше, чем Не в сверхпроводящих областях. Для обеих областей мы ожидаем, что Hi Не- Таким образом, соотношение (16.4.1) принимает вид Ha H-AnDM, что в пределе приводит к выражению [c.407]

Переходя к анализу второго из указанных случаев, когда = О, а = а(г,<), отметим, что здесь векторный потенциал а является чисто поперечным ((Лу а = д р/ сЫ) = 0), а сдвиговая напряженность X = -9a/( ai) обусловлена временнбй зависимостью векторного потенциала. При этом знак перед слагаемым А А = -а совпадает с наблюдающимся в случае сверхпроводника, помещенного в магнитное поле. В результате анализ вязко-упругого поведения конденсированной среды сводится к стандартному исследованию схемы Гинзбурга—Ландау [214]. Так оказывается, что устойчивое смешанное состояние может быть реализовано только в хрупких материалах, где выполняется условие к 2 . Поскольку вектор сдвига х является полярным, а не аксиальным, то в отличие от структуры, появляющейся в поле поворота это состояние имеет планарную симметрию. Образующаяся в результате ламинарная структура представляет чередование неупорядоченных областей размером а и упорядоченных протяженностью х А в окрестности неупорядоченных областей ж А величина смещения имеет намного большее значение, чем на периферии (в центре упорядоченной фазы). Легко ви- [c.238]

В п. 1.2 главы 3 мы видели, что в рамках изложенной полевой схемы вязко-упругая среда представляется по аналогии с теорией Шнзбурга— Ландау для сверхпроводников, поведение которых задается параметром к = А/ при к < 2 солитонам выгодно объединиться в кластер, в обратном случае они изолированы друг от друга в смешанном состоянии с идеальным кристаллом [179]. Таким образом, условие (4.17) [c.307]

Следовательно, можно сделать вывод, что для твердых растворов ЫЬ — О и КЬ — К, в которых растворенные атомы присутствуют в количествах ниже номинального предела растворимости, магнитные данные и данные по изменению электросопротивления свидетельствуют о наличии как смешанного состояния сверхпроводника с отрицательной поверхностной энергией [6, 7], так и некоторого рода остаточной субструктуры [40]. Точная природа этой субструктуры неизвестна, но, по-видимому, она может включать внедренные атомы, имеющиеся около дислокаций и дефектов, спинодальные структуры, а также сегрега- [c.119]

Тем не менее возможность применения сверхпроводников 2-го рода для создания больших полей не вполне очевидна. Действительно, как было установлено в предыдущих параграфах, при х 1 имеется большая область смешанного состояния, начиная от поля HeJ я до Следовзтельно, если имеется [c.395]

Более того, не всегда ясно, как в действительности распределяется ток по сверхпроводнику в смешанном состоянии с пии-нингом. Если мы знаем, что в отсутствие магнитного поля ток [c.398]

Ландау и больше или меньше единицы. Если он меньше единицы, мы имеем сверхпроводник первого рода, если больше единицы — сверхпроводник впюрого рода. В первом случае, если магнитное поле ниже критического, мы наблюдаем эффект Мейснера — Оксенфельда, если магнитное поле выше критического—сверхпроводимость исчезает. Для сверхпроводников второго рода существует два критических магнитных поля, в интервале между ними реализуется смешанное (промежуточное) состояние, в котором рядом существуют нормально проводящие и сверхпроводящие области. Нормально проводящие области вытянуты вдоль магнитного поля, и им соответствует определенный (квантованный) магнитный поток. Размеры областей ограничены условием, чтобы пронизывающий их поток был не меньше одного кванта Ь.а2е. [c.342]

Такое состояние сверхпроводника называется смешанным и характеризуется частичным проникновением магнитного поля в образец. При достижении второго критического поля вихри -заполняют все сечение образца и происходит его переход в яоркильиое состояние. [c.522]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...