Закон индукции Ленца

Принцип Ле Шателье — Брауна был получен чисто интуитивно, в результате поиска термодинамического аналога закона индукции Ленца индукционный электрический ток имеет такое направление, при котором ослабляется внешняя причина его вызывающая. [c.131]

С учетом правила Ленца закон электромагнитной индукции записывается следующим образом [c.188]

Физическая природа диамагнетизма может быть понята на основе классической модели атома, в которой считается, что электроны движутся вокруг ядра по замкнутым орбитам. Каждая электронная орбита аналогична витку с током. Поведение витка с током в магнитном поле хорошо известно из теории электромагнетизма. Согласно закону Ленца, при изменении магнитного потока, пронизывающего контур с током, в контуре возникает э. д. с. индукции, в результате чего изменяется ток. Это приводит к появлению дополнительного магнитного момента, направленного так, чтобы противодействовать внешнему магнитному полю. Другими словами, индуцированный магнитный момент направлен против поля. В контуре, образуемом. движущимся по орбите электроном, в отличие от обычного витка с током сопротивление равно нулю. Вследствие этого, индуцированный магнитным полем ток сохраняется до тех пор, пока существует поле. Магнитный момент, связанный с этим током, и есть диамагнитный момент. [c.322]

Новому взгляду на теплоту способствовали и дальнейшие открытия, подтверждавшие взаимосвязь различных видов энергии. Так, Фарадей (1791 —1867) открывает в 1831 г. электромагнитную индукцию. Русский академик Г. И. Гесс (1802—1850) опубликовывает в 1840 г. открытый им основной закон термохимии — так называемый закон Гесса (независимость теплового эффекта реакции от условий протекания реакции), представляющий собою закон сохранения и превращения энергии в химических явлениях. В 1844 г. русский академик Э. X. Ленц (1804—1865), исследуя тепловое действие электрического тока, открывает условия перехода электрической энергии в теплоту (закон Ленца — Джоуля). [c.8]

В 1834 году Э. X. Ленц сформулировал закон, названный его именем и определяющий направление индуцированного тока. Этот закон послужил базой для математической теории токов индукции Неймана. Вскоре Гельмгольц и Томсон показали, что закон электромагнитной индукции Фарадея имеет глубокую внутреннюю связь с законами электромагнитных действий, открытыми Эрстедом и Ампером, а также принципом сохранения энергии. [c.136]

Пример 2. Закон электродинамической индукции (закон Ленца). Относительное движение двух электрических цепей, которое поддерживается пондеромоторными электродинамическими силами, вызывает инду- [c.449]

Имеющее место отставание по фазе кривой магнитной индукции от кривой напряженности поля объясняется действием вихревых токов, препятствующих в соответствии с законом Ленца изменению магнитной индукции, гистерезисом и магнитной вязкостью. Угол отставания б (или просто б) называют углом магнитных потерь. [c.284]

Первое уравнение является обобщением закона электромагнитной индукции. Это уравнение означает, что с переменным магнитным полем связано индуцированное вихревое электрическое поле. Причем это электрическое поле существует, независимо от того, находится в нем проводник или нет. Знак минус в правой части уравнения (1.1) означает, что вихревое электрическое поле стремится скомпенсировать изменения, вызванные увеличением или уменьшением магнитного поля (правило Ленца). [c.27]

Знак минус в законе э. д. с. индукции выражает правило Ленца-, индукционный ток в замкнутом контуре имеет всегда такое направление, чтобы магнитный поток поля, созданного этим током, сквозь поверхность, ограниченную контуром, уменьшал бы те изменения поля, которые вызвали появление индукционного тока. На рис. 111.5.2 указаны по правилу Ленца направления индукционных токов в катушке, вызванных перемеш,ением полосового магнита. [c.266]

Если приложить к катушке, состоящей из нескольких витков и находящейся в магнитном поле, переменное напряжение V, то она начинает колебаться под действием возникающих сил. При этом в витках катушки, которая пересекает магнитные силовые линии, индуктируется э. д. с. Направление э. д, с. по правилу Ленца таково, чтобы противодействовать причине, ее вызвавшей, т, е. приложенному напряжению. Значение противо-э. д. с. равно В1х, где В — магнитная индукция, Тл I — длина проводника катушки м х — скорость движения катушки, м/с. Если обозначить электрическое сопротивление катушки через Я, то по закону Ома ток в ней [c.8]

Ф Аносов в. Я., Краткое введение в физико-химический анализ, М., 1959 Вол А. Е., Строение и свойства двойных металлических систем, т. 1—2, М., 1959—62 ВолА. Е., Каган И. К., Строение и свойства двойных металлических систем, т. 3, М., 1976 Петров Д. А., Тройные системы, М., 1953 Воловик Б. Е., 3 а-X а р о в М. В., Тройные и четверные системы, М., 1948 Па латник Л. С., Ландау А. И., Фазовые равновесия в многокомпонентных системах, Хар., 1961. ДИАМАГНЕТИЗМ [от греч. 1а — приставка, означающая здесь расхождение (силовых линий), и магнетизм], свойство в-ва намагничиваться навстречу направлению действующего на него внеш. магн. поля. Д. свойствен всем в-вам. При внесении тела в магн. поле в электронной оболочке каждого его атома, в силу закона эл.-магн. индукции, возникают индуцированные круговые токи, т. е. добавочное круговое движение эл-нов. Эти токи создают в каждом атоме индуцированный магнитный момент, направленный, согласно Ленца правилу, противоположно внеш. магн. полю (независимо от того, имелся ли у атома собств. магн. момент или нет и как он был ориентирован). [c.156]

В течение XIX века были сделаны открытия, составляющие основу современной электротехники. Фарадеем был открыт закон электромагнитной индукции, Ленц и Джоуль установили, что прохождение тока по проводнику сопровождается выделением тепла, Максвелл получил основополагающие уравнения электромагнитного поля, носящие его имя, и построил систему современной электродинамики. В 80-х годах У. Томсон открыл и исследовал поверхностный эффект, заключающийся в том, что переменный ток вытесняется к поверхности проводника. В 1886 г. русский ученый И. И. Боргман исследовал нагревание стекла в конденсаторе при быстро следующих друг за другом зарядах и разрядах. Таким образом, уже в XIX веке были заложены теоретические основы техники индукционного нагрева. [c.4]

ВИХРЕВЫЕ ТОКИ (токиФуко), токи, возникающие в проводниках, расположенных в вихревом электрич. поле. По закону индукции скорость уменьшения магнитного потока через данную поверхность (м а г-нитный спад) равна электрическому напряжению вдоль контура, ограничивающего эту поверхность (циркуляции вектора напряженности электрич. поля). Т. о. изменение магнитного потока создает вихревое электрич. поле, не имеющее потенциала и характеризуемое замкнутыми силовыми линиями или во всяком случае линиями, не имеющими ни начала ни конца. Поскольку в этом вихревом поле расположены проводники электричества, в них возникает (индуктируется) ток, плотность к-рого j по закону Ома пропорциональна вектору напряженности электрич. поля = = уЕ, где у — удельная проводимость. С этой точки зрения токи, индуктируемые в обмотках трансформаторов и электрич. машин, тоже являются В. т. однако благодаря сравнительно малому сечению применяемых проводов и специальному их расположению индуктируемые в этих проводах токи легко вычисляются и м. б. направлены желательным для эксплоатации образом. Поэтому принято называть В. т. только такие индуктированные токи, к-рые замыкаются в вихревом электрич. поле. Токи, индуктируемые в обмотках алектрич. машин и трансформаторов, выводятся наружу за пределы вихревого электрического поля. Это позволяет сравнительно просто рассчитывать электрич. цепь таких токов, вводя понятие эдс, индуктируемой в той части цепи, к-рая расположена в вихревом поле. Такой упрощенный расчет невозможен при определении В. т. в массивных проводах. Здесь введение эдо вместо рассмотрения вихревого поля только осложнило бы расчет. Поэтому для определе ния В. т. приходится интегрировать диферен циальные ур-ия Максвелла в данной сре де с учетом граничных условий задачи. Там где этот расчет оказывается слишком сложным пользуются эмпирич. ф-лам н и определяют соответствующие коэф-ты опытным путем Возникновение В. т. во многих случаях неже лательно, потому что по закону Джоуля они нагревают проводники. Кроме того они иска жают магнитные поля к по закону Ленца осла бляют в машинах полезный магнитный поток создавая необходимость увеличивать соответствующие ампервитки возбуждения. Изуче ние В. т. тесно связано с изучением вытеснения тока или поверхностного аффекта (см.) в проводниках, так как в массивных телах плотность тока распределяется неравномерно благодаря тому, что энергия электромагнитных волн поглощается по мере проникновения в толщу тела. [c.438]

Индикатор (буквально прослеживатель ) тока фиксирует наличие изменяющегося тока в печатном проводнике с помощью индуктивной приемной катушки, находящейся в его зонде. Английский физик М. Фарадей открыл закон электромагнитной индукции 29 августа 1831 г., а годом позднее совершенно независимо это же явление открыл американский физик Д. Генри. Сформулированный Д. Генри закон гласит, что при изменении тока в индуктивной цепи наводится электродвижущая сила (ЭДС). Выражение, связывающее наводимую ЭДС с изменением тока, имеет вид Е—— сИ/сИ, где Е — наводимая ЭДС I — индуктивность цепи с1ЦсИ — скорость изменения тока. Отрицательный знак объясняется законом Г. Ленца, который гласит, что наводимая ЭДС имеет направление, противодействующее изменению вызывающего ее тока. М. Фарадей продемонстрировал, что, если две цепи связаны магнитопроводом, изменение тока в одной цепи вызывает наведение ЭДС в другой. Изменяющийся ток в первичной цепи вызывает изменение магнитного потока в магнитопро-воде, которое наводит ЭДС во вторичной цепи. [c.107]

ЛЕНДА ПРАВИЛО (Ленца закон) — установлено Э. X. Ленцем в 1834 в уточнение закона эл.-магн. индукции, открытого М. Фарадеем (М. Faraday) в [c.581]

Л. н. определяет направление индукц. тока в замкнутом контуре при его движении во внеш. магн. поле, а также при деформации контура и (или) изменении магн. поля во времени (последние обобщения не принадлежат Ленцу и введены позже). Направление индукц. тока всегда таково, что испытываемые им со стороны магн. поля силы противодействуют движению и деформации контура, а создаваемый этим током магн. поток Ф, стремится компенсировать изменения внеш. магн. потока Ф . Л. п. позволило Ф. Нейману (F. Neumann) в 1846 дать матем. формулировку закона эл.-магн. индукции [c.581]

Известны два осы, эффекта воздействия внев1. магн. соля ЛГви на вещества 1) по закону электромагнитной индукции прн помещении тела в поле Лви я теле возникает ындукн,. ток, магн. ноле к-рого направлено против J uH Ленца правило), т. с, магн. момент вещества, создаваемый всегда направлен против поля диа- [c.630]

Если реле включено и его магнитный поток имеет установившееся значение, то при замыкании катушки накоротко образуется замкнутый контур, в котором по закону Ленца при изменении магнитной индукции будет наводиться в катушке ток того же направления. Этот ток будет поддерживать магнитный поток при его медленном затухании. Процесс гоменения тока приближенно будет протекать по уравнению i = где / ач — ток в цепи в начальный момент закорачивания катушки г —время затухания величины тока R — активное сопротивление цепи Т= L/R — элёктромагнитная достоянная цепи L—индуктивность цепи. [c.166]

Переменное магнитное поле вызывает появление ин-дуиированного вихревого электрического поля. Это фундаментальное положение электродинамики установлено Максвеллом как обобщение закона электромагнитной индукции Фарадея (111.5.1.2°). Вихревое электрическое поле обнаруживается по его действию на свободные заряды электрического проводящего контура, помещенного в это поле. На-Г1равление вектора напряженности вихревого электрического поля устанавливается в соответствии с законом элект-ро.магнитной индукции Фарадея (111.5.1.2°) и правилом Ленца (111.5.1.3°) (см. также IV.4.1.2°). [c.269]

Таким образом, ЭДС индукции равна скорости изменения магнитн( го потока через площадь, ограниченную контуром. Знак минус указывает направление ЭДС (в соотве1ствии с законом Ленца). [c.135]

Г. Гельмгольц в своем сочинении О сохранении силы л вывод электродзижушей силы (э.д. с.) индукции, осно-иваясь на математическом выражении закона Ленца. [c.205]

Дальнейшим обобщением исследований явления элек-омагнитной индукции явилось установление закона о на-авлении индуктированного тока. Этот закон был сформу-рован Э. X. Ленцем в 1832 г. в результате многочислен- [c.225]

Как только по первичным обмоткам начнет протекать переменный ток, он породит в них пульсирующие магнитные поля,, оси которых, т. е. направления, соответствующие наибольшему значению основной волны индукции, будут совпадать с осями обмоток роторов. Под влиянием этих полей во вторичных обмотках автосинов по закону Ленца будут наводиться переменные фазовые ЭДС индукции. Величина фазовой ЭДС при прочих разных условиях в конечном счете будет определяться относительным положением оси обмотки данной фазы и оси поля ротора. Чем меньше угол между обмогкой [c.264]

Известны два осн. эффекта воздействия внеш. магн. поля на в-ва. Во-первых, в соответствии с законом эл.- магн. индукции Фарадея внеш. магн. поле всегда создаёт в в-ве такой индукц. ток, магн. поле к-рого направлено против нач. поля Ленца правило). Поэтому создаваемый внеш. полем магн. момент в-ва всегда направлен противоположно внеш. полю (см. Диа- магнетизм). Во-вторых, если атом обладает отличным от нуля магн. моментом (спиновым, орбитальным или тем и другим), то внеш. поле будет стремиться ориентировать его вдоль своего направления. В результате воз-даикает параллельный полю магн. мо- мент, к-рый наз. парамагнитным (см. Парамагнетиз.ч). [c.357]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...