Разрешаемое расстояние

Приравнивая — г минимально разрешаемому расстоянию е, находим диаметр действующей части голограммы [c.258]

Таким образом, в данном случае разрешаемое расстояние между точками объекта равно половине разрешаемого расстояния на фотослое. [c.258]

При исследовании структуры металла объектив выбирают, исходя из необходимого полезного увеличения микроскопа, определяемого из выражения A = 200/d, где d — минимальный размер интересующих деталей структуры (например, частиц какой-либо фазы), мкм 200 — разрешаемое расстояние для глаза наблюдателя, мкм. [c.23]

Наконец, разрешаюш,ая способность отпечатка зависит н от геометрии поверхности образца. Так, например, было установлено [104], что выпуклая структура передается отпечатками более точно, т. е. разрешается лучше, чем вогнутая. С другой стороны, наилучшее разрешение может быть получено в том случае, когда детали структуры с предельным размером, приближающимся к разрешаемому расстоянию, имеют форму, близкую к кубической или сферической [19]. Это может быть проиллюстрировано табл. 11, в которой приведены данные о зависимости разрешающей способности от формы поверхности для некоторых типов одно- и двухступенчатых отпечатков [104]. [c.125]

Для того чтобы определить предел разрешения голографического изображения, воспользуемся снова критерием Рэлея. Рассмотрим ту же самую схему, что и в предыдущем разделе, когда мы изучали вопрос об увеличении. Кроме того, будем считать, что голограмма имеет круглую апертуру диаметром D. Можно показать, что минимальное разрешаемое расстояние между двумя точками восстановленного действительного изображения запишется в виде [4, 6, 9] [c.71]

Если опорная и восстанавливающая волны будут плоскими, то минимальное разрешаемое расстояние будет равно [c.62]

Таким образом, минимальное разрешаемое расстояние в радужной голографии пря.мо пропорционально длине излучения когерентного источника, используемого при записи голограмм, расстоянию между щелью и объектом и обратно пропорционально ширине щели, иными словами предел поперечного разрешения устанавливается в процессе записи, а не в процессе восстановления. [c.62]

Разрешающая способность световой оптики. Разрешающей способностью оптического прибора называют величину, обрат-н ю минимальному разрешаемому расстоянию. Разрешающая способность микроскопа зависит от числовой апертуры объектива [c.10]

Таким образом, введя функцию поглощения в д х, у), мы устранили до конца необходимость рассмотрения функции апертуры в выражении (13.1), а также дали определение <р(д , у) как среднего по разрешаемым расстояниям. [c.295]

Эта формула справедлива лишь в том случае, когда выходной зрачок объектива имеет прямоугольную форму. Для круглого зрачка разрешаемое расстояние несколько больше [c.16]

Таким образом, при освещении объекта параллельным пучком лучей, проходящих вдоль оптической оси, разрешаемое расстояние вдвое больше, чем в случае двух самосветящихся точек. Если же освещающий пучок направлен вкось и составляет с осью угол т ), то нулевой максимум смещается к краю зрачка объектива, а у противоположного края зрачка сможет поместиться первый максимум лучей, дифрагированных на угол, вдвое больший -ф, т. е. микроскоп сможет разрешить решетку, интервал которой б вдвое меньше. Поэтому освещение препарата производится сходящимся пучком лучей с апертурой Ад, которая несколько меньше апертуры А или, в пределе, равна ей. [c.16]

В этом случае разрешаемое расстояние выражается формулой [c.16]

Разрешаемое расстояние на электронномикроскопических снимках зависит не толь ко от качества электронной оптики микроскопа и ее юстировки, но и от особенностей объекта (чем он тоньше, тем выше разрешение), а также зернистости исполь [c.166]

Разрешаемое расстояние, получаемое на хороших мелкозернистых фотопленках, по-видимому, не превосходит I мк. [c.177]

Таким образом, разрешаемое расстояние меняется с изменением условий освещения и должно рассматриваться как ориентировочное. При этом надо еще раз подчеркнуть, что полученные результаты относятся к визуальным наблюдениям. Применение других физических методов исследования может понизить разрешаемый предел. [c.363]

Э гот предел разрешения определяется волновой природой света и не может быть превзойден никакими техническими усовершенствованиями микроскопа. При прочих равных условиях предел разрешения тем меньше, чем короче длина волны. Наличие в знаменателе показателя преломления п объясняется тем, что разрешаемое расстояние может непосредственно зависеть от длины волны не в вакууме, а в той среде, где находится объект, т, е, от величины Я/л. [c.366]

В 40 был описан способ Поля фотографирования предметов с помощью непрозрачного гладкого шара. Оценить минимальное угловое разрешаемое расстояние бф при фотографировании удаленных предметов этим способом. [c.376]

Один из принципиально возможных (но практически не осуществимых) способов повышения разрешающей способности радиоустановок для изучения радиоизлучения космических масс состоит в том, чтобы использовать дифракционный максимум интенсивности радиоизлучения, получающийся в центре геометрической тени Луны от точечного источника. Оценить разрешающую способность этого метода, найти минимальное угловое разрешаемое расстояние для тех же длин волн, что и в предыдущей задаче. Обсудить возможности использования рассматриваемого метода. Диаметр Луны D = 3470 км. [c.377]

Минимальному разрешаемому расстоянию соответствует знак равенства. Для него получаем [c.396]

Разрешаемое расстояние 138, 358, 363, 365, 370, 372 Разрешающая способность 138 [c.749]

Вторая группа приборов отличается худшим качеством изображения волновые аберрации превосходят 3—5 волн. Как показала практика, распределение энергии в изображении светящейся площадки не точки ), величина которой превышает несколько наименьших разрешаемых расстояний, практически не зависит от того, учитываются дифракционные явления или нет другими словами, можно ограничиться тем приближением, которое дает чисто геометрическая оптика. К этой группе приборов относится большинство фотографических и проекционных объективов, [c.597]

Объектив диаметром в 140 мм разрешает две звезды, угловое расстояние между которыми равно не более 1" (при условии, что эти две звезды одной величины). Наш глаз является также оптическим прибором,-диаметр отверстия которого колеблется в пределах от 2 (при ярком свете) до 8 (в темноте) мм. Наименьшее разрешаемое расстояние (для случая двух точек) при диаметре [c.60]

В этом случае наименьшее разрешаемое расстояние чуть-чуть меньше,. чем для самосветящихся тел. [c.62]

Сказанное подтверждается расчетами, проведенными в 22, согласно которым размер области когерентности в плоскости освещаемого объекта есть 2/ ог = где 6 — угловые размеры источника. Если 24ог меньше минимально разрешаемого интервала й, то мы имеем дело с некогерентным освещением в противоположном случае 21 = Х % й разрешаемое расстояние находится внутри области когерентности, и освещение следует считать когерентным. Следовательно, и при таком способе рассуждений мы приходим к сделанным выше заключениям. [c.355]

Систе.матическую ошибку, связанную с недостаточным разрешением ( размытием ) контуров изображения частиц, объемная доля которых определяется, находят из выражения АУу/Уу 6Ьа/Ла, где б — минимальное разрешаемое расстояние Та — ареальная плотность границ изображений, вычисляемая по формуле (12). [c.90]

В качестве примера на фиг. XVIII приведена микрофотография, полученная с помощью коллодиево-титановых отпечатков, изготовленных описанным выше способом. Как видно из фотографии, эти отпечатки обеспечивают достаточно высокий контраст и достаточную разрешающую способность (разрешаемое расстояние для этих отпечатков ниже 100 А). [c.91]

Пусть предмет состоит из двух одинаковых точечных источников Si и 5г. Если расстояние между центрами их изображений в оптическом приборе мало по сравнению с размерами дисков Эйри, то результирующая картина практически не отличается от изображения одного точечного источника. В таком случае говорят, что прибор не разрешает рассматриваемые точки. Если увеличивать расстояние между Si и 5г, то расстояние между центрами их изображений Si и также будет увеличиваться при неизменном размере соответствующих им дисков Эйри. Начиная с некоторого расстояния SiS2l = /min на графике суммарного распределения интенсивности вдоль линии S1S2 в середине появится провал. Такая картина будет восприниматься как раздельное изображение двух точек. В этом случае говорят, что прибор разрешает точки Si и S2, а величину Zmin называют разрешаемым расстоянием. [c.366]

При дальнейшем распространении лучи от всех спектральных максимумов, имеющихся в выходном зрачке объектива, интерферируют в поле зрения, где и получается изображение решетки //. Аббе показал, что для возникновения изображения, подобного объекту, необходимо, чтобы в выходном зрачке объектива имелось не менее двух максимумов. Для этого, в свою очередь, необходимо, чтобы лучи, идущие от решетки под углом j, могли войти в объектив, т. е. чтобы апертурный угол и был не меньше угла ij). Тогда, заменив в формуле (I. 12) sin ll) апертурой объектива А, найдем, что разрешаемое расстояние d для решетки, освещаемой параллел ,.- [c.15]

Примерно 650—600°С межпластиночное расстояние равно 0,4— 0,2 мкм, двухфазное строение колоний выявляется лишь при больших увеличениях светового микроскопа (предельное разрешаемое расстояние светового микроскопа 0,2 мкм). Такой эвтектоид называют сорбитом. Распад аустенита в интервале температур 600— 500°С дает очень тонкую эвтектоидную смесь с межпластиночным расстоянием около 0,1 мкм. Двухфазное строение такого эвтектоида, называемого трооститом, выявляется только под электронным микроскопом. [c.163]

Легко теперь сообразить, что следует ожидать при освещении объекта лучами всевозможных направлений от протяженного источника света. Нормально падающим лучам соответствует наименьшая разрешающая способность и наибольшее разрешаемое расстояние, превосходящее соответствующее расстояние для неко-герентных светящихся точек. При возрастании угла наклона лучей разрешаемое расстояние уменьшается. При угле наклона, когда разность фаз А становится равной п/2, оно такое же, что и для не-когерентных лсточников. При дальнейшем увеличении наклона разрешаемое расстояние продолжает монотонно уменьшаться и при скользящем падении становится почти вдвое меньше соответствующего расстояния для декогерентных источников. Естественно поэтому ожидать, и это лодтверждается расчетом, что дри освещении широкими пучками лучей получится такое же распределение интенсивности света в дифракционной картине и такой [c.362]

В случае телескопа рассматриваемые объекты, например компоненты двойной звезды, всегда излучают некогерентно. Для телескопа интерес представляет не линейное, а угловое разрешаемое расстояние. Если — угловое расстояние между рассматриваемыми звездами (рис. 216), то расстояние между Рис. 216. центрами соответствующих кружков Эйри в фокальной плоскости будет х — 5i5a = / б, где f — фокусное расстояние объектива. Согласно критерию Рэлея, для разрешения звезд это расстояние должно быть не меньше 0,61Я/р, т. е. [c.363]

ХОДИТ разрешающую силу глаза в 6000/4 = 1500 раз. Теоретическое разрешаемое расстояние составляет 35"/1500 = 0,023". Для второго по величине телескопа-рефлектора Маунт-Паломарской обсерватории с диаметром зеркала 5 м теоретическое разрешаемое расстояние равно 0,028". Разрешающей способности таких гигантских телескопов достаточно, чтобы изображения звезд с наибольшими угловыми размерами получадись уже в виде дисков, подобно изображениям планет. [c.364]

Нетрудно проверить, что при малых апертурах формула (56,7) переходит в формулу (56.2), определянщуго разрешающую способ- ность те.яескопа. В этом случае обе формулы отличаются одна от другой только по форме. В формуле (56.7) разрешаемое расстояние выражено в линейных единицах, а в формуле (56.2) — в угловых. [c.366]

Угловые размеры бф, даваемые формулами -<60,2) и (60.3), совпадают с разрешаемым расстоянием телескопа. Однако, если угловой размер звезды порядка (60.2) или (60.3), то ее изображение в телескопе настолько мало отличается от изображения точечного источника, что непосредственное измерение диаметра звезд с помощью телескопа становится практически непригодным. Интерференционный же метод дает в этом случае еще хорошую точность. Однако, чтобы интерференционные полосы исчезли, а это необходимо по идее самого интерферен-иионного метода, нужен телескоп с большим диаметром объектива, Физо указал [c.381]

Отметим еще одни простой н наглядный, хотя и имеющий лншь ориентировочное значение, критерий, основанный на рассмотрении кривых равных волновых аберраций, отнесенных к зрачку (картины, подобные тем, какие получаются с помощью интерферометра Тваймана). Кривая, соответствующая волновой аберрации дает довольно ясное представление о порядке величины разрешающей способности системы в разных направлениях предполагается, что картина равных волновых аберраций вычислена для наилучшей плоскости установки. Предположим, например, что кривая имеет внд эллипса с длиной осей 2а н 2Ь, причем большая ось перпендикулярна меридиональной плоскости. Пусть и — углы, под которыми а к Ь видны из изображения точки. Тогда можно считать, что наименьшее разрешаемое расстояние в обоих направлениях равно соответственно [c.659]

Как подобрать в каждом случае это оптимальное, или полезное, увеличение Естественно, что это значение наилучшего увеличения должно быть установлено на основании свойсгв нашего глаза. Нужно использовать все возможности, которыми он обладает. Его наименьшее угловое разрешаемое расстояние — одна минута. Следовательно, можно считать рациональным такое увеличение, п,рн котором наименьшее разрешаемое расстояние после увеличения окуляром будет видно под углом в одну минуту. [c.63]

Тела, рассматриваемые через микроскоп, за редкими исключениями, не бывают самосветящшися они освещаются. Но они могут освещаться когерентным светом, могут освещаться некогерентно все зависит от способа освещения. Теоретические и экспериментальные работы, среди которых особенное значение имеют работы наших советских физиков Л. Мандельштама и Д. Рождественского, показали, что когерентность и некогерентность освещения приводят приблизительно к одиназковым результатам при определении разрешающей силы микроскопа, а следовательно, можно пользоваться формулой (14) как основой для вычисления наименьшего разрешаемого расстояния. Исходя из нее, найдем рациональное, полезное значение увеличения микроскопа. Пусть / — переднее фокусное расстояние всего микроскопа. Оно, как легко [c.67]

Вообще плохое знакомство с оптикой Приводит не только молодых, неопытных работников, но и ученых с мировым именем к ошибкам, иногда oneiib крупным. Ряд объектов, имеющих огромньй интерес для биологии, зоологии, цитологии (науки о клетке), имеет размеры, лежащие как pas иесколько ниже наименьшего разрешаемого расстояния при умелом обращении с микроскопом эти объекты. могут быть обнаружены но очевидно, что при этом крайне лепю быть жертвой оптического обмана. Такие случаи бывали не раз и бз дут повторяться до tex пор, пока всем работающим с микроскопом не будет ясно, что смотреть изображение в окуляре микроскопа, не зная его теории, так же трудно, как читать книгу на мало знакомом языке. [c.68]

В настоящее время в США изготовляется зеркало с диамет юм 5 м. Разрешаемое расстояние для пего в 2 раза меныие, чем у предыдущего. [c.77]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...