Баркер

Радиационное окрашивание стекла со временем исчезает. Быстрое уменьшение оптического поглощения, происходящее сразу после облучения, сменяется в последующем плавным снижением степени поглощения [11]. Изменение поглощения сильно зависит от внешних условий, например от температуры и света. Скорость исчезновения радиационного окрашивания увеличивается с ростом температуры и с увеличением выдержки на свету [144]. Баркер и Ричардсон [11] приводят данные, указывающие на полное исчезновение радиационного окрашивания в свинцовых стеклах после выдержки на солнечном свету в течение 150— 350 мин. Сопротивление стекол радиационному окрашиванию может быть несколько усилено добавкой некоторых материалов наиболее часто ею служит СеОг- Такие стекла можно было использовать после дозы -облу-чения 10 эрг г и выше [11, 210]. [c.208]

В случае вязкого трения, согласно Баркеру, [c.155]

Импульс, модулированный Элемент задержки по фазе двоичным ходом Баркера [c.221]

Факторы, определяющие термическое расширение тел, т. е. межатомное и межмолекулярное взаимодействие в них, определяют также их механические свойства, в первую очередь жесткость. Следовательно, можно ожидать, что существует некоторая взаимосвязь между термическим расширением и объемным модулем упругости или модулем Юнга материала, т. е. более жесткий материал должен обладать более низким коэффициентом термического расширения и наоборот. Это подтверждается уравнением Грюнайзена и более поздними работами Вэды с сотр. [4] и Баркера [5, 6]. [c.249]

В соответствии с работой Баркера [5] модуль Юнга связан с термическим расширением следующим эмпирическим соотношением [c.250]

Фиг. 83. Части наблюденного инфракрасного спектра поглощения молекул СО , полученного при малой дисперсии (согласно Мартину и Баркеру [602] и Баркеру и "Ву [ИЗ]).

Наиболее простой способ повышения помехоустойчивости в отношении электрических флуктуаций — увеличение амплитуды зондирующего имнульса (см. подразд. 4.2), Разработаны способы [1, 67] подавления белого шума, основанные на применении зондирующих импульсов специфической формы. Используют частотно- или фазомодулированиые длинные импульсы, которые на приемнике выделяют из шума с помощью оптимального фильтра. Например, эффект Вно применение кода Баркера, когда фаза колебаний в пределах и.мпульса один или несколько раз скачком изменяется на я. Приходящий к приемнику полезный сигнал сохраняет структуру зондирующего импульса, что позволяет выделить его на фоне тепловых шумов. Далее сокращают длительность импульса путем синхронного и синфазного судширования отдельных его составляющих. Это позволяет сжать импульс до одного-дву X периодов колебаний с одновременным увеличением амплитуды, В результате достигается подавление шумов (так как шумы суммируются по мощности, а полезные сигналы — с учетом амплитуды и фазы) при сохранении малой длительности 5г,. пульса, необходимой для достижения высокой разрешающей способности. Эти же способы обеспечивают отстройку от внешних помех. Однако в практике дефектоскопии их используют редко в связи с их сложностью. [c.280]

Другие аналитические исследования отражены в работах Бен-Амоза 126], Баркера [18], Бортоломева [20], Болотина [34], Гуртмана и др. [68], Гегемиера [71] и Коха [85]. Было построено также несколько теорий смесей, основанных на введении в энергии деформации разностей между средними перемещениями каждого микроструктурного компонента (на- [c.295]

Эти усовершенствования были сделаны довольно быстро. Дело в том, что потребность в быстро вращающемся источнике энергии возникла еще до изобретения электрогенераторов. Изобретатели нашли выход в создании активной водяной турбины. В 1745 году Баркер в Англии, а в 1750 году Сегнер в Венгрии предложили конструкцию реактивной водяной турбины, работу которой теоретически исследовал Леонард Эйлер. [c.140]

Исследования Баркера и др. [Л. 203], а также Лонг-хауза с сотрудниками Л. 428] показали, что применение высоких давлений транспортирующего газа невыгодно. Баркер с сотрудниками исследовали транспорт дюнами при давлениях газа до 11,5 ата. [c.167]

В 1920 г. Стантон и его сотрудники впервые воспользовались этим измерительным устройством для изучения поверхностных явлений при турбулентном течении в трубах [1]. В 1930 г. Фэйдж и Фалькнер [2] провели измерения поверхностного трения на аэродинамических профилях, а Баркер [3] и Дин [4—6] сделали попытку дать теоретическое обоснование тарировки трубки Стантона. Тэйлор [7] обобщил существующие данные, а в 1938 г. провел дополнительные опыты. Он сформулировал задачу калибровки трубки путем установления связи между двумя безразмерными параметрами и показал, что в такой обработке все существующие данные достаточно хорошо согласуются между собой. Престон [8] предложил использовать в качестве стандартных измерителей поверхностного трения закрепленные на поверхности круглые трубки Пито. [c.173]

В 1750 г. венгерец Я. Сегнер построил по схеме, незадолго до того предложенной Баркером гидродвигатель, а затем испытал его. Этот двигатель, известный до сих пор под именем сегнерова колеса ( 3-14), по своему рабочему процессу уже соответствовал современному понятию гидротурбины. Однако двигатель такой системы имел существенные недостатки, предвидеть которые Сегнер не мог из-за недостаточно еще тогда разработанной теории лопастных гидромашин. [c.12]

Энергия разрушения при росте трещины перпендикулярно направлению ориентации волокон обычно не чувствительна к выбору полимерной матрицы. Введение эластификаторов хотя и повышает величину Ур, однако это повышение незначительно при малом его количестве [28]. По вязкости разрушения очень хрупкие стекла, армированные углеродными волокнами, мало отличаются от материалов на основе пластичных полимеров [18]. Однако, как было показано Баркером [190], ударная вязкость по Шар-пи ряда композиционных материалов на основе различных углеродных волокон и различных полимерных матриц резко зависит от температуры испытаний. На кривых температурной зависимости ур композиционных материалов в области 7 с матрицы наблюдается максимум, значительно более резко выраженный, чем для ненаполненных матриц. Очевидно, что резкое возрастание ур композиционных материалов не может быть обусловлено только возрастанием энергии разрушения полимерной матрицы при ее Тс, а связано с изменением адгезионной прочности сцепления фаз. [c.130]

Последовательности. магут формироваться в соответствии с любыми другими кодами (Хэмминга, Бозе-Чоудхури, Баркера и др.). — Прим. ред. [c.131]

Избыточные величины детально обсуждались также Скэтчардом и Баркером [108—ПО]. Последний, пользуясь классической термодинамикой, предложил для избыточных величин разложение в ряд [c.37]

Анализ инфракрасных спектров углеводов показывает, что изменение пространственного расположения групп СН(ОН) оказывает сильное влияние на общий вид спектра. Это особенно наглядно проявляется на примере моносахаридов. Спектры (а) Р-й-глюкозы, (а) р-й-мапнозы, (а) Р-й-галак-тозы и т. д. значительно различаются во всей анализируемой области 400—3800 см" . Существенно различны в анализируемой области спектры а- и Р-аномеров. Совершенно очевидно, что в этих соединениях происходит сильное взаимодействие между отдельными структурными элементами. Отнесение частот в спектрах этих соединений к группам или связям у отдельных углеродных атомов вызывает серьезные возражения. Между тем известные работы по инфракрасным спектрам этих соединений носили именно такой характер [ " ]. Так, например, Баркер с сотрудниками исследуя спектры глюкопиранозидов, полосу в области 843+4 см отнес к группам С(1,Н в экваториальном положении, полосу в области 890+8 см" — к группам С(1,Н в аксиальном положении и т. д. Несмотря на условность такой интерпретации, отмеченную и самим автором [ ], [c.111]

Почти несомненно, что эта интерпретация Плайлера и Баркера неправильна, так как частота перехода 1200<—0110 должна быть в точности равной разности наблюденных частот 2461,5 и 588,8, независимо от того, какой формулой она выражается. [c.302]

Были исследованы также комбинационные и инфракрасные спектры тяжелой синильной кислоты D N (Дадье и Коннер [260], Бартунек и Баркер [125]), хотя до сих пор известны только основные частоты. Они равны (после приведения к вакууму) ) [c.303]

Два последних значения очень хорошо согласуются со значениями частоты D N, полученными теоретически при помощи силовых постоянных H N. Это согласие имеет место, Е1есмотря на пренебрежение постоянными ангармоничности (см. Бартунек и Баркер [125]). [c.304]

Это значение получено пз кривой поглощеинп, длиной Баркером (Ш7а . [c.309]

Вторая возможная интерпретация предложена Сезерлаидом V — 3414 (Баркер [106]). [c.320]

Мижотт и Баркер [624] нашли, кроме того, основные частоты v молекул NH D и NHDi. 894, 874 и 818, 808 см . Инверсионное расщепление имеет промежуточную величину. [c.321]

Трехфтористый бор, ВРз. Две наиболее вероятные модели молекулы ВРз —форма пирамиды и плоская симметричная форма (точечные группы С, и />зй соответственно). В обоих случаях имелось бы по четыре основных частоты в первом — типов симметрии 2А1- -2Е, во втором — типов симметрии А - - А - -2Е (см. табл. 36). Согласно табл. 55, в первом случае все четыре должны быть активны как в инфракрасном спектре, так и в комбинационном спектре. Во втором случае полносимметричное колебание типа А[ (и только оно) должно быть неактивно в инфракрасном спектре, а антисимметричное колебание типа ЛУ — в комбинационном спектре. Экспериментально обнаружены три основные частоты, активные в инфракрасной области (Гейдж и Баркер 344]), и две интенсивные комбинационные частоты (Иост, Девольт, Андерсен и Лассетр [970]), причем значение одной из них совпадает с значением одной из инфракрасных частот. Этот результат соответствует лучше всего плоской модели, хотя можно было бы считать, что четвертая основная частота, проявляющаяся в комбинационном спектре в виде наиболее интенсивной линии, в инфракрасном спектре лишь слаба и не измерена в этом последнем случае могла бы быть правильной и пирамидальная модель. [c.322]

Эта частота могла бы соответствовать V2-I-V4. Однако тогда верхнее состояние принадлежало бы к типу симметрии аа. е = Е" (см. табл. 31) согласно же табл. 55 подобный переход запрещен. Данная полоса не была найдена Гейджем и Баркером [344]. [c.323]

Нумерация частот дайа в соответствии с фиг. 91 я отличается от нумерации Баркера, Деннисона и их сотрудников. Снмво.ты в скобках относятся к симметрии верхних состояний. Переходы на подуровни Аа не разрешены (см. табл. 55). Это не было замечено Нильсеном и Баркером [655], и поэтому их интерпретация обертонов немного изменена. Мы обозначили символом 275 нижний уровень резонирующей пары, а симзолои VI — верхний уровень. [c.337]

В работе Нильсена и Баркера имеются небольшие протипречия в Д1ух последних знаках этих чисел. Насколько возможно они были исправлены. [c.337]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...