Кармана спектр

Рассмотренная схема образования вибрации и шума предполагает существование регулярной вихревой дорожки Кармана. Однако в действительности значения чисел Re в лопастных насосах больше вышеуказанных и регулярной дорожки Кармана может не быть, кроме того, характерные скорости и размеры меняются от сечения к сечению лопасти. Поэтому спектр вибрации от вихреобразования в лопастном аппарате становится широкополосным. [c.169]

Шум, возникающий при обтекании тел газовым потоком, связан с вихревой дорожкой Кармана, которая при этом образуется. Этот шум имеет основной период, зависящий от скорости потока и размеров обтекаемого тела. На практике, однако, обе эти величины зачастую не имеют постоянных значений и плавно изменяются в пространстве (например, при обтекании воздушным потоком вращающегося винта сечение потока и его относительная скорость зависят от радиуса точки наблюдения). Поэтому аэродинамический шум обычно имеет непрерывный спектр, распределенный в широком диапазоне частот. [c.265]

Совместно гауссовские случайные переменные 42, 44, 46 --круговые комплексные случайные переменные 49 Совместное распределение 23 Спектр мощности Кармана 368 --Колмогорова 367 [c.518]

Пульсации параметров оптического излучения обусловлены, в основном, неоднородностями, попадающими в инерционный интервал волновых чисел к. В тех редких случаях, когда необходимо учитывать эффект влияния на пульсационные характеристики проходящего излучения турбулентных неоднородностей, размеры которых далеко выходят за пределы инерционного интервала, обычно применяются различные модельные описания спектра турбулентности. Руководствуясь исключительно соображениями математического удобства, далее, при расчетах необходимых статистических характеристик пульсирующего поля зондирующей оптической волны во всем диапазоне изменения волновых чисел к, будем использовать спектр Кармана [c.289]

В частном случае, когда для спектра плотности пульсаций показателя преломления воздуха Ф (к) справедлива формула Кармана (8.2.15), для среднего [c.296]

В турбулентной среде флуктуации показателя преломления можно приближенно описать модифицированным спектром Кармана [c.173]

Наконец, если автомодельность функций Е к, Ь) к Т (к, /) при к ка имеет место для турбулентности с большим числом Рейнольдса (малой вязкостью), в которой интервал диссипации и интервал энергии спектра не перекрываются между собой, и при этом автомодельность имеет место лишь при значениях к, лежащих левее интервала диссипации , то в уравнении (16.27) можно просто пренебречь последним членом. В этом случае, чтобы удовлетворить полученному сокращенному уравнению, надо принять условия (16.20), приводящие к формулам Кармана (16.21) для v(t) и /(<) и к уравнению [c.170]

Большое число новых гипотез о переносе энергии по спектру можно получить и исходя из предположения Кармана о том, что W (к) выражается в виде двойного интеграла (17.17) от плотности спектрального переноса Р(к, к"), зависящей от к, к", Е к ) и Е к"). С этой целью достаточно допустить, что формула для Р к, к") может явно содержать параметры ё и V. Если, например, ограничиться случаями, когда зависимость Р (к, к") от Е к ) и Е к") является степенной, то, не входя в противоречие с соображениями размерности и с требованием независимости W к) от v в инерционном интервале, для Р к, к") при к > к" можно предложить выражение [c.373]

Грин указывает, что в зарядах с креплением заднего конца при помощи лапок хорошо обтекаемого аэродинамического профиля наблюдается неустойчивое горение, в то время как идентичные во всех других отношениях заряды с лапками крепления плохо обтекаемого прямоугольного профиля горят нормально. Он предполагает, что вихри, образующиеся за плохо обтекаемыми телами, генерируют узкую полосу частот колебаний в районе частоты, типичной для вихревой дорожки Кармана, причем эти частоты слишком низки для того, чтобы они могли быть усилены процессом сгорания. В то же время плавный профиль может привести к образованию широкого спектра звуковых колебаний, включающего в себя частоты, поддающиеся усилению. Шероховатые лапки клинового профиля также менее склонны способствовать возникновению резонанса. Концевые диски, обладающие хорошим сопро- [c.354]

Задача о движении двух вихрей в турбулентной атмосфере. Вихри в следе за самолетом эволюционируют не в спокойной, а в турбулентной атмосфере [6]. Учет величины турбулентных возмущений проводится согласно [14, 15]. В качестве модели турбулентности атмосферы принимается спектр энергии пульсаций Кармана [c.128]

Лр, где J3 = 1,. . ., S— 1, также обращаются в нуль). Нетрудно показать, Что указанные решения Л. И. Седова отвечают начальной спектральной плотности кинетической энергии Е (к, to)-, разлагающейся в окрестности нуля в степенной ряд, начинающийся со слагаемого порядка и описывают асимптотический режим вырождения для начального спектра такого вида. Общее же решение (3.8) соответствует случаю начального спектра Е (к, to), ведущего себя в окрестности нулевой точки как и при этом условии описывает асимптотическое поведение решения соответствующей задачи с начальными условиями для уравнения Кармана — Хоуарта с равными нулю третьими моментами (А. М. Яглом, 1948), [c.484]

Поскольку нахождение решений интегро-днфференциальных уравнений относительно спектра изотропной турбулентностн Е (к, <) исходя нз эмпирических начальных условий является сложным и не слишком благодарным делом, ряд исследователей обратился к белее простой задаче об отыскании специальных автомодельных решений этнх уравнений. Ясно, что еслн мы примем какую-либо конкретную гипотезу о виде функции переноса энергии (к), то число возможных автомодельных решений уравнения Кармана — Ховарта илн эквивалентного ему спектрального уравнения сразу резко сократится и можно будет надеяться, что теперь уже для В (г, О и (к, О получатся вполне определенные выражения, допускающие простое сравнение с экспериментальными данными. Надо только иметь в виду, что согласие этих выражений с экспериментом возможно лншь в той мере, в какой эксперимент не противоречит общей концепции автомодельности поэтому в силу выводов 16 от такого подхода не следует ожидать слишком многого. [c.217]

Если при этом принять какую-либо гипотезу о переносе энергии по спектру, то при любом значении с,/с2 уравнение (17.1) позволяет получить определенное интегро-дифференциальное уравнение относительно функции <р( ) формулы (16.23). Примеры исследования и численного интегрирования такого уравнения, отвечающего гипотезам Гейзенберга и Кармана о величине (А), можно найти в работах Ротта (1950, 1953), Сена (1951) и Гхоша (1954, 1955). [c.221]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...