Коэффициент направленного светорассеяния

Подробные таблицы индикатрисы рассеяния (1.49), коэффициентов направленного светорассеяния, а также значения бп для различных газовых компонент содержатся в работах [7, 14]. В табл. 1.1 [c.20]

В завершении излагаемой здесь теории поляризационного зондирования дисперсных сред остается рассмотреть вопросы, связанные с определением показателя преломления аэрозольного вещества. При построении соответствующих расчетных методик дем полагать, что коэффициент направленного светорассеяния 1>11( д) уже определен ранее одним из рассмотренных способов. Для нахождения показателя преломления по компонентам вектора уже не требуется знать их абсолютные значения либо [c.29]

Изложенная выше структура решающего алгоритма касалась решения системы (1.21) относительно оптических характеристик, а именно коэффициента направленного светорассеяния Лц( д) и [c.31]

Уравнение (1.53) показывает, что определение 5 (г) в принципе можно осуществить двумя способами. Первый из них может состоять в том, что в эксперименте измеряется угловой ход коэффициента направленного светорассеяния Лц( д) в дискретном множестве фиксированных углов д , /=1,. . ., п . Во втором случае фиксируется угол -д, а измерения осуществляются по длинам волн /=1,. . ., п . Естественно, возникает вопрос о том, какой же из указанных вариантов предпочтительнее. К сожалению, в общей постановке однозначно на него ответить трудно, поэтому мы остановимся на некоторых частных аспектах поставленного. выше вопроса, важных, однако, для практических приложений. [c.32]

В пределах настоящей работы не будем излагать эти вопросы, поскольку они касаются такой важной практической задачи, как лазерная диагностика облаков, и требуют отдельного специального исследования. Заметим лишь, что учет вклада многократного рассеяния приводит к появлению в соответствующих локационных уравнениях новой оптической характеристики светорассеяния, а именно коэффициента направленного светорассеяния Я),, [c.94]

Нормировка коэффициента направленного светорассеяния на объемный коэффициент рассеяния Р5с более естественна в оптических задачах. Заметим, что при отсутствии поглощения о)(Р) = 1 и последние два выражения не отличаются друг от друга. Возвращаясь теперь к исходному интегралу (3.1), перепишем его следующим образом [c.152]

В заключение кратко остановимся на еще одном возможном варианте обращения оптических измерений / . В частности, если имеется возможность априорного задания высотного профиля т(Л), то система (3.26) вполне определена относительно вектора Л= /г (или профиля /(Л)). Напомним, что за профилем I (к) стоит высотный профиль коэффициента направленного светорассеяния /)ц(Л, ). Эта оптическая характеристика несет в себе существенно больше информации о светорассеянии локальными объемами атмосферы, нежели т(Л). Поэтому, строго говоря, при интерпретации данных касательного зондирования следовало бы задавать априори не индикатрису рассеяния, а модельный профиль т(г) вопреки сложившимся представлениям. К тому же следует иметь в виду, что высотный ход т(г) при необходимости [c.159]

Прежде чем перейти к анализу системы (3.36), сделаем несколько дополнительных замечаний. Во-первых, если отсутствует аэрозольное поглощение на рабочих длинах волн Я/, что и предполагалось выше, то PeV,i = pf ]i в пределах любого локального объема атмосферы. При зондировании в окнах прозрачности отсутствует поглощение молекулярной компонентой. Во-вторых, коэффициент направленного светорассеяния в прикладной оптике принято представлять в виде [c.164]

Для того чтобы понять, как соотносятся оценки т в этих двух вариантах, необходимо обратиться к предыдущему разделу, где говорилось о возможном использовании значений коэффициента направленного светорассеяния Оц в схемах обращения. Как показывает численный анализ оптических измерений, если погрешность не ниже 10 %, то упрощенный вариант невязки (3.55) вполне оправдан при обработке экспериментальных данных. Аналогичное упрощение можно записать и для (3.54), используя в невязке один оператор ] ех, я. Имеем [c.188]

Выше мы подробно излагали технику построения оценок остаточных членов интерполирования для модельных оптических характеристик светорассеяния аэрозольными системами частиц. Это обусловлено необходимостью разработки теории линейного интерполирования применительно к численному табулированию оптических аэрозольных моделей. Приведенные выше формулы, в частности, позволяют разумно оценить размер шага дискретизации АХ при заданной точности табулирования. К тому же следует иметь в виду, что аналогично строится теория интерполирования угловых характеристик светорассеяния полидисперсных систем, среди которых наиболее распространенной является коэффициент направленного светорассеяния. [c.249]

Физический смысл элементов матрицы рассеяния заключается в том, что они представляют собой объемные коэффициенты направленного рассеяния для составляющих вектора Стокса. Первый элемент — коэффициент направленного светорассеяния, в изотропной среде удовлетворяет соотношению [c.36]

Полагая, что оптическая толщина зондируемого слоя т(Я) не велика для всех к из интервала Л, и следовательно ехр —2x k,Z2) h в качестве первой задачи зондирования можно рассматривать разделение аэрозольного и молекулярного рассеивания по трассе в соответствующем направлении. В этом случае исходная информация, заключенная в многочастотном локационном сигнале Ра (Я, г), используется для построения профилей г) и г). Для высот км объемные коэффициенты аэрозольного светорассеяния сопоставимы либо меньше по значению соответствующих коэффициентов молекулярного рассеяния, поэтому разделение компонент рассеяния следует отнести к одной из основных задач оптического зондирования атмосферы. [c.174]

В заключительной главе монографии излагается теория аппроксимации оптических характеристик рассеивающей компоненты атмосферы. Типичной задачей, которая решается в рамках этой теории, является восстановление непрерывного спектрального хода любой из характеристик светорассеяния по дискретному набору приближенных измерений. В атмосферно-оптических исследованиях выбор этих измерений увязывается с так называемыми окнами прозрачности. Изложенный в главе метод решения ап-проксимационных задач (метод обратной задачи) позволяет одновременно осуществлять интерполяцию и экстраполяцию характеристик в спектральные интервалы, где их непосредственное измерение недоступно из-за сильного молекулярного поглощения либо в силу каких-то иных причин. В последнем случае типичным примером является прогноз аэрозольных характеристик рассеяния в ближние УФ- и ИК-области по измерениям в видимом диапазоне. Методы аппроксимации в полной мере применимы и для угловых характеристик. Иллюстрацией этого служат примеры восстановления непрерывного углового хода аэрозольных индикатрис рассеяния по некоторым опорным ее измерениям в центральной области углов. При этом оказывается возможной оценка значений индикатрисы (то же самое коэффициента направленного светорассеяния) для таких важных направлений, как рассеяние строго вперед или назад. [c.11]

Заканчивая изложение вопросов, связаньшх с определением коэффициента направленного светорассеяния В1 ) для аэрозольной системы частиц по данным поляризационного зондирования, следует указать еще на одно важное применение операторов В соответствии с (1.37) функция Л11( 0) может быть найдена и при зондировании исследуемой дисперсной среды неполяризован- [c.28]

В качестве исходного экспериментального материала были выбраны значения коэффициентов направленного светорассеяния, измеренные для атмосферной дымки приземного слоя D Ki, = = 50°) и Dll (Рь = 178°). Измерения осуществлялись с помощью двух поворотных нефелометров [21]. Значения Du (Яь =50°) отождествлялось в наших расчетах с коэффициентом аэрозольного рассеяния Ps , = Ps ( ) В соответствии с так называемым нефе-лометрическим методом измерения Ps [21], а Dn(P2, б =178°) — с Ря = Ря(Я ). В численных исследованиях, которые последуют ниже, подобные допущения не столь существенны, поскольку эффективность оптических операторов можно изучать для любых массивов оптической информации. Представление о преобразовании P s- Ря может дать и оператор, преобразующий совокупность Dll, а (К = 50°), /== 1,. .., п в Dii,a( i, 0= 178°) . С точки зрения атмосферной оптики и разработки эффективных методик интерпретации нефелометрической информации это не менее интересная задача. [c.190]

Решение аппроксимационных задач представляет практический интерес не только для спектральных оптических характеристик, но и при исследовании диаграмм углового рассеяния локальными объемами дисперсной среды. В связи с этим ниже приводятся результаты численных исследований эффективности аппроксимационных регуляризирующих аналогов в задачах восстановления непрерывного углового хода аэрозольного коэффициента направленного светорассеяния Дц( 0 Я) и индикатрисы [1 д )=4пОп д )/ зс> В предыдущей главе была показана роль, которую играют эти характеристики при интерпретации данных в методе касательного зондирования атмосферы. Более того, ни одно сколько-нибудь серьезное исследование по переносу радиации в рассеивающих средах не может обойтись без знания этих характеристик. Поэтому восстановление непрерывной диаграммы углового рассеяния по некоторым опорным ее отсчетам имеет важное прикладное значение. Напомним, что подобную задачу для молекулярной компо-ненты рассеяния решать не требуется, поскольку в теории [c.235]

Взаимодействие аэрозольной системы с полями метеорологических параметров приводит к направленным изменениям спектра размеров в пределах любого локального объема. Математически это выражается в том, что функции плотности по пространственным н временным координатам удовлетворяют некоторым дополнительным функциональным уравнениям. В результате возникает возможность доопределить исходную систему уравнений оптического метода зондирования (например, систему (2.1)) новыми уравнениями и построить частный вариант вычислительной схемы обращения оптических данных. Ниже это осуществляется на примере, когда подобным уравнением является уравнение турбулентного переноса аэрозолей в пограничном слое. То, что теперь учитывается трансформация спектра размеров частиц, обусловленная полем коэффициентов турбулентной диффузии атмосферы, позволяет исследовать это поле методом многочастотной лазерной локации. Ниже дается теоретическое обоснование возможности применения многочастотных лидаров для определения полей метеопараметров на основе явления светорассеяния аэрозолями в пограничном слое атмосферы. [c.107]

Объективной величиной, определяющей цвет пленки, является количество света, отраженного при каждой длине волны видимого спектра, или, точнее, количество такого света, воспринятое наблюдателем. Первая успешная попытка соотнести отражение со светорассеянием и светопоглощением в пленке сделана Кубелкой и Мунком [17, 18]. Они сделали допущения, что тонкий горизонтальный срез пленки (рис. 14.10) будет, во-первых, одинаково рассеивать свет в прямом и обратном направлениях пропорционально коэффициенту светорассеяния 5 и объему среза, и, во-вторых. [c.429]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...