Ячейка

Вытяжные кольца рекомендуют хранить в вертикальном положений в специальных стеллажах с ячейками на каждое кольцо. Марии- [c.100]

Приведены теоретический расчет коэффициента сопротивления струи в шаровой ячейке методика и результаты экспериментальных работ ио гидродинамическому сопротивлению, среднему и локальному коэффициентам теплоотдачи ири течении газа через различные укладки шаровых твэлов. На основе обобщенных критериальных зависимостей коэффициентов сопротивления и теплообмена разработана методика оптимизационных расчетов размера шаровых твэлов и геометрических размеров активных зон для различной объемной плотности теплового потока. Приводится количественный расчет по предложенной методике. [c.2]

Топливо и замедлитель могут быть равномерно размещены в расчетной физической ячейке, и в этом случае такую ячейку или шаровой твэл считают гомогенными. Если топливо сосредоточено в определенной части шарового твэла — в топливной зоне, то такой твэл называют гетерогенны-м. [c.18]

ФИЗИЧЕСКАЯ МОДЕЛЬ ТЕЧЕНИЯ ГАЗА, СТРУКТУРА И ГЕОМЕТРИЧЕСКИЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ ЯЧЕЙКИ ШАРОВЫХ ТВЭЛОВ [c.39]

Таким образом, если известны относительная высота или длина ячейки А, в пределах которой полностью завершается процесс расширения и сжатия струи, и относительное минимальное сечение п, то можно определить расчетным путем коэффициент сопротивления струи для различной турбулентности потока и по зависимости (2.3) найти коэффициент гидравлического сопротивления слоя. [c.41]

Скорость течения в шаровой ячейке в этом случае v = wlm а гидравлическое сопротивление 1 м насадки [c.41]

Из формулы (2.7) видно, что объемная пористость шаровой ячейки чрезвычайно сильно влияет на гидравлическое сопротивление насадки при течении через нее жидкости. Однако модель [c.41]

СТРУКТУРА И ГЕОМЕТРИЧЕСКИЕ ПАРАМЕТРЫ ЯЧЕЙКИ ШАРОВЫХ ТВЭЛОВ [c.42]

Главным фактором, определяющим потерю энергии при течении жидкости через шаровой слой, он считал форму пространства между шарами. На рис. 2.1 показаны модели ячейки [c.42]

Объемная пористость или отношение пустого пространства в ячейке ко всему объему V будет равна [c.42]

Длина канала или путь движения охладителя в шаровой ячейке определяется как [c.43]

Рис. 2.2. Изменение проходного сечения для газа по высоте ячейки для различных шаровых укладок и вид на ячейку сверху

Тогда может быть выражен через объемную пористость и эквивалентный гидравлический диаметр шаровой ячейки [c.45]

Рис. 2.3. Расчетные зависимости параметров ячейки п и hid от объемной пористости т

Как было показано выше, важнейшей характеристикой шаровой укладки является объемная пористость т, поскольку все остальные параметры шаровой ячейки удобно выразить только через нее. [c.48]

СТРУЙНАЯ ТЕОРИЯ ТЕЧЕНИЯ И ГИДРОДИНАМИЧЕСКОЕ СОПРОТИВЛЕНИЕ ЯЧЕЙКИ ШАРОВЫХ ТВЭЛОВ [c.52]

Таким образом, в реальных укладках или засыпках целых шаровых ТВЭЛОВ одинакового размера в активной зоне реактора В ГР объемная пористость т может колебаться от 0,26 до 0,68. Физическая модель течения теплоносителя практически не зависит от типа активной зоны, и в случае канальной и бесканальной зон сечение по ходу элементарной струйки в шаровой ячейке характеризуется значительными изменениями, струйки могут сливаться и разъединяться имеет место образование застойных вихревых зон с турбулентным обменом энергии и массы с движущимся потоком. [c.52]

Можно предположить, что основная часть потерь энергии элементарной струйки, существующей в пределах шаровой ячейки, — это затраты энергии на расширение основной массы ядра струи и обмен массы с застойными зонами, а потери энергии от сжатия, поворота струи и от трения на поверхности шаровых элементов незначительны. [c.52]

Рис. 3.1. Расчетная схема струи в шаровой ячейке h — высота ячейки Ro — радиус устья струи 3 — угол расширения струи So — начальный участок струи I — длина струи

На рис. 3.1 приведена расчетная схема струи в шаровой ячейке. Важнейшей характеристикой струи является константа стр, характеризующая степень турбулентности и неоднородность скоростей потока на входе и количественно связанная с углом расширения струи зависимостью [c.53]

В укладке шаров с несколько большей пористостью (т = 0,31) был изменен шаг ячейки с 51 до 52 мм и каждый целый шар имел только 10 касаний с малыми и большими шаровыми дольками. Число шаровых долек и шаров в обоих вариантах было одинаковым. Диапазон изменения в опытах чисел Re = 3,5- Ю б- Ю . [c.61]

Конечный размер частиц разных компонентов различен, так как он влияет на характер участия компонента в металлургических взаимодействиях при сварке н на технологический процесс производства электродов. Частицы рудоминеральных компонентов доли ны иметь меньший размер, проходить через сито с размером ячейки 0,07 niM (G240 ячеек на 1 см ), а ферросплавы — несколько больший, проходить через сито с размером ячь йки 0,15—0,2 мм (900 — 1600 ячеек па 1 см-). [c.101]

Наиболее важные характеристики реактора — топливный цикл, относительная ядерная концентрация топлива и замедлителя, взаимное их расположение в ячейке и энергонапряжен-ность активной зоны. [c.17]

В бесканальных активных зонах с шаровыми твэлами реакторов типа THTR (ФРГ) и реакторов типа HTGR (США) с призматическими твэлами все необходимое количество замедлителя (графита) находится вместе с тяжелыми ядрами в твэле и выводится после выгорания топлива из реактора [20]. В канальных реакторах с шаровыми твэлами и реакторах типа Драгой (Великобритания) в твэлах находится только часть необходимого количества замедлителя, а остальное количество размещено в стенках каналов и может находиться в активной зоне несколько кампаний. В первом случае расчетной физиче-,-ской ячейкой является непосредственно твэл, во втором случае [c.17]

Возможен и вариант размещения в топливной зоне макро-твэлов — графитовых элементов с микротвэлами, диспергированными в графитовой матрице без оболочки. В обоих случаях ввиду малых размеров микро- или макротвэлов и развитой поверхности охлаждения можно было бы достичь весьма высокой энергонапряженности ядерного топлива по сравнению с энергонапряженностью бесканальной зоны, если бы удалось рационально организовать отвод тепла. Поскольку доля топливной зоны в расчетной ячейке будет всего несколько процентов, а остальное место в поперечном сечении займет замедлитель (графит), то использовать классическую схему теплоотвода за счет прохождения охладителя непосредственно через шаровую [c.30]

Можно представить себе следующую схему движения газа в какой-либо элементарной шаровой ячейке, т. е. в элементарном объеме, ограниченном сферическими поверхностями элементов. Максимальная скорость Vq жидкости в струйке возникает в наиболее узком сечении ячейки (просвете), относительная площадь минимального сечения обозначается п. Распространяясь в пространстве между щарами, струя расширяется, отрывается от сферических стенок и подмешивает к себе частицы относительно неподвижного газа, находящиеся в застойной зоне у поверхности шаров. Расширение основной струи происходит до встречи с последующим рядом шаров, отстоящим от предыдущего на величину высоты ячейки /г, после чего начинается сужение сечения и разгон струи. Присоединенные массы могут при этом частично отслаиваться от ядра струи и совершать возвратное движение к устью струи. Конечно, при своем движении через шаровые твэлы отдельные струи могут сливаться или, наоборот, дробиться на несколько отдельных струек, на можно себе всегда представить такую элементарную шаровую ячейку, где происходит именно такой процесс разгона и торможения элементарной струйки. [c.40]

Впервые разработал теоретическую модель течения и геометрическую модель шаровой ячейки К. С. Слихтер [27, 28]. [c.42]

Модель Слихтера не учитывает возможности раздельного изменения угла боковых плоскостей Если угол боковых п,ло-скостей будет 60°, а угол в основании 90°, то может получиться октаэдрическая укладка с предельно-минимальной пористостью 0,259 и двенадцатью точками касания шаров, как и у тетра-октаэдрической ячейки, но совершенно другой формой пространства между шарами (рис. 2.2). Таким образом, даже в предельноплотных ук 1адках форма пространства между шарами, разделение и слияние отдельных струек жидкости может быть различным это должно сказаться и на гидродинамическом сопротивлении. [c.43]

Поскольку. модель Слихтера не учитывает этого различия, В. М. Боришанским была предложена модель, учитывающая все многообразие возможных укладок, возникающих при неравномерном скосе ребер по граням ромбоэдра, т. е. углах у и б, где б — угол в вертикальной диагональной плоскости ячейки [27]. Объемная пористость в этом случае будет [c.43]

В более поздней работе [28] был предложен теоретический метод обобщения данных по гидравлическим сопротивлениям различных шаровых засыпок и укладок из элементов неправильной формы и. разработана новая геометрическая модель, в которой расстояцие между шарами может быть больше диаметра шара, т. е. предусматривается случай образования взвешенного слоя с пористостью >0,476. Значения параметров ячейки в этом случае будут выражаться зависимостями [c.43]

Количественные зависимости между параметрами шаровой ячейки были найдены графоаналитическим путем, причем учитывалась возможность трансформации кубической укладки как в тетраоктаэдрическую, так и в октаэдрическую. В принципе, ячейка Слихтера требует касания шаров, и объемной пористости больше, чем в кубической укладке, она иметь не может. Поэтому было сделано допущение, что возможна раздвижка некоторых шаров. Значит, число касаний в ячейке станет меньше шести. Для этого была сделана экстраполяция количественных зависимостей (2.16) и (2.17) за предельное значение пористости т для кубической укладки. Автором данной работы были предложены для шаровых укладок следующие зависимости [c.45]

Ранее были предложены несколько иные зависимости, значительно хуже удовлетворяющие условиям правильных шаровых укладок ячейки Слихтера, но одновременно учитывающие геометрию насадок из тел неправильной формы с острыми кромками [28]. [c.45]

На рис. 2.2 показано изменение проходного сечения для струйки в трех правильных укладках кубической, октаэдрической и тетраоктаэдрической. Обращает на себя внимание тот факт, что в двух последних укладках при одинаковой объемной пористости ячейки изменение проходного сечения совершенно различно. Если в октаэдрической ячейке струя дважды расширяется в ее пределах и изменение значения относительного просвета п колеблется от 0,21 до 0,34, то в тетраоктаэдрической ячейке струя расширяется всего один раз, но изменения значения п более существенны от 0,095 до 0,49. [c.52]

Для теоретического расчета сопротивления при течении теплоносителя через ячейку шаровых элементов можно использовать теорию турбулентных свободных струй, разработанную Г. Н. Абрамовичем [30]. При этом необходимо сделать одно существенное допущение, что форма поперечного сечения струи в просвете ячейки не оказывает заметного влияния на потери энергии при расширении струйки. В этом случае потери энергии могут быть определены по зависимостям для осесимметричной круглой струи с диаметром устья струи, равным ёгадр в просвете шаровой ячейки. [c.53]

Коэффициент сопротивления Jl tp, подсчитанный по приближенной зависимости (3.8), удовлетворительно согласуется с расчетными данными, приведенными в табл. 3.1. Для проверки правильности полученной зависимости (3.8) был проведен второй вариант расчета коэффициента сопротивления ly xp шаровой ячейки для т = 0,259- 0,68. Гидравлический диаметр струи в этом расчете для каждой ячейки определялся через минимальное живое сечение и периметр смоченной поверхности в виде (/гидр =4 мин/П, а реальная длина струи I — на основе геометрических построений. Расчет проведен для тех же шаровых ячеек, но для одного значения константы струи астр = 0,10. Результаты расчета приведены в табл. 3.2 [для сопоставления указаны данные расчета Ji ip по зависимостям (2.18—2.21) из табл. 3.1]. [c.56]

Наиболее полное исследование гидродинамического сопротивления шаровых насадок было выполнено сотрудниками ЦКТИ Р. С. Бернштейном, В. В. Померанцевым и С. Л. Шагаловой [28]. В более поздней работе этих же авторов был предложен на основе струйной теории Г. Н. Абрамовича теоретический метод расчета гидродинамического сопротивления как шаровых насадок, так и слоя из элементов неправильной формы и предложены обобщенные зависимости для коэффициентов сопротивления. Степенные зависимости параметров ячейки (относительной высоты hjd и относительного просвета п) выбирались авторами работы с учетом обоих типов насадок. [c.58]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...