Термы смещенные

При возбуждении электронов атомного остатка возникают так называемые смещенные термы. У алюминия наиболее глубоким из них является квартетный терм Р, принадлежащий конфи- [c.63]

Изотопический сдвиг в спектральных линиях 6v обусловлен смещением электронных термов атомов и связан с изотопическими сдвигами верхнего (бГ ) и нижнего (67") термов соотношением [c.847]

Изотопический сдвиг условно принято считать положительным, если линия перехода для более тяжелого изотопа сдвинута в сторону больших частот. На языке сдвига термов это означает, что отрицательный знак смещения термов соответствует случаю, когда уровень [c.847]

Атомный Элемент Переход между термами Длнна волны X, Массовые числа Изотопическое смещение линий I0- см-> [c.847]

Атомный Элемент Переход между термами Длина волны X, Массовые числа смещение линий [c.848]

Энергию спин-орбитального взаимодействия для двух возбужденных электронов можно учесть тем же методом, каким это было сделано в 35 для общего случая двух валентных электронов. Отсюда следует, что смещенные термы подчиняются тому же правилу интервалов, что и обычные. При этом, однако, остается не учтенной энергия взаимодействия электронов друг с другом, которая, вообще говоря, может быть значительной. [c.175]

Переходя к вопросу о комбинировании смещенных термов друг с другом и с обычными термами, прежде всего отметим, что здесь возможны переходы между двумя такими состояниями атома, которые отличаются одно от другого положением обоих электронов. Такого рода одновременному переходу двух электронов соответствует испускание одной линии с частотой [c.175]

Смещенные термы наблюдаются в большом числе у всех щелочноземельных элементов и сходных с ними ионов, а также у Zn I, d I и Hgl. [c.176]

При наличии смещенных термов возни- [c.178]

Рис. 87. Различные пределы нор- отличающихся друг от друга все более и мальных и смещенных термов. более высоким возбуждением одного из

Dj и Dg. Предположим, далее, что ядро имеет момент /=1/2-Тогда для каждого из этих четырех D-термов возникает свое сверхтонкое расщепление, причем подуровни сверхтонкой структуры будут характеризоваться значениями квантового числа F = J h /а- На рис. 309 представлено расщепление термов Dj и и указано смещение каждого из уровней [c.550]

Таблица 117 Относительное смещение термов изотопов Не и Не"

Рассмотренная простая картина ного массового эффекта для атомов с не дает количественного совпадения с экспериментом, хотя и правильно указывает порядок величины массового смещения. При наличии нескольких электронов необходимо учитывать взаимную связь их движения. Так, в двухэлектронном атоме характер движения ядра будет существенно зависеть от того, движутся ли оба электрона преимущественно в одном или разных направлениях. Это приводит к появлению дополнительного специфического массового смещения, которое может как увеличивать, так и уменьшать массовый сдвиг. Величина и знак специфического смещения зависят от характера терма. [c.71]

Одновременное возбуждение двух электронов ведет к появлению, наряду с обычными, еще добавочных состояний атома и соответствующих им спектральных термов. Пока природа этих термов не была выяснена их называли аномальными или, иногда, штрихованными. В настоящее время за ними установилось название смещенных термов. В качестве примера возьмем магний и сходные с ним ионы, возможные состояния для которых приведены в схеме 10. Аналогичные схемы могут быть составлены и для других атомов и ионов с двумя валентными электронами, с той разницей, что главтле квантовые числа будут иметь в этих случаях иные значения. [c.174]

Наряду с комбинированием смещенных одиночных термов с обычными одиночными и смещенных триплетных — с обычными три-плетными, у щелочноземельных элементов встречаются и интеркомбинации между смещенными триплетными и обычными одиночными термами. [c.176]

Характерным примером комбинирования смещенных с несмещенными термами может служить группа зеленых линий в спектре Са I. Эта группа возникает при переходе со смещенных триплетных термов 3d4p D на триплет-ные несмещенные термы 4s3d D . в табл. 44 и графически на рис. 85. [c.176]

Обычно численное значение смещенных уровней определяют относительно самого глубокого несмещенного уровня. Тогда смещенные уровни, лежащие выше предела несмещенных уровней, получают отрицательное значение, что. конечно, происходит благодаря условному обозначению предела несмещенных уровней как нулевого. Поэтому полученные численные значения смещенных термов не позволяют, исходя из данной конфигурации, получить работу, затрачиваемую на удаление внешнего электрона на бесконечность. Для того чтобы они давали эту работу, нужно отнести значения термов к их собственному пределу. Для точного определения этого предела в большинстве случаев известно слишком мало последовательных смещенных термов. Однако значения термов, отнесенные к их собственному пределу, можно получать путем прибавления частот головной линии главной серии иона к их относительным значениям. В табл. 46 в третьем столбце даны значения термов ЭрЗр Ро ) [c.179]

В некоторых сериях, возникающих при переходах со смещенных термов. наблюдается размытость и малая интенсивность опргделенных линий. [c.180]

Центр тяжести дает положение терма, не возмущенного спин-орбитальнымн взаимодействиями. Смещения уровней относительно центра тяжести определяются формулой (5). Таким образом. [c.190]

У BI, наряду с термами, которые возникают при возбуждении 2р-элек-трона, имеются термы, соответствующие конфигурациям 2s 2р и 2рЗ. У ионов, сходных с бором (С II, N III, О IV,. . . ), наблюдаются также в большом числе смещенные термы, возникающие при переводе одного из двух 2з-электронов в более высокие s-, р- и т. д. состояния, т. е. соответствующие конфигурациям 2s 2р rts (л 3), 2s 2р др (д 3), 2s 2р rtd (д 3), 2s 2р п (ft 4) и т. д. Эти термы стремятся к пределу, который соответствует электронной конфигурации иона 2s2p, в то время как термы, возникающие при возбуждении р-электрона, стремятся к пределу, соответствующему электронной конфигурации иона 2s . Электронная конфигурация 2s 2р ведет [c.238]

Указанные смещенные термы комбинируют с обычными термами, а также друг с другом, согласно с правилами отбора, приведенными в 39. Так, например, термы sp . P комбинируют с нормальным термом s2p P ", образуя весьма характерную группу из четырех SP линий (рис. 113). Такие группы известны у С П, NIII, ОIV ИТ. д. [c.239]

Смещенные термы, например зр Фу, отнесенные к пределу обна- [c.242]

Таким образом, сдвиг термов чрезвычайно быстро возрастает с увеличением главного квантового числа п, В результате этого для каждой линии верхний терм ее сильнее смещен в сторону меньших энергий, чем нижний, и, следовательно, сама линия оказывается смещенной в красную сторону спектра. По абсолютному значению смещение это невелико. Для компоненты 4( i ) линии Н , (см, рис. 206) в поле 400 ООО а/с.д оно приблизительно равно 1 см , в то время как расстояние между крайними компонентами этой линии равно 200 см . Для H.J в том же полё компонента 18 (тс) смещена приблизительно на 22 [c.380]

Когда смещение терма под влиянием внешнего электрического поля становится таким, что он приближается к соответствующему водородному терму то квадратичный эффект Штарка сменяется линейным. В еще [c.385]

Отрицательный знак у Av не обязательно является следствием смещения термов в сторону, обратную нормальному сдвигу. Очевидно, это произойдет, если при нормальном направлении сдвига термов верхний терм окажется смещенным сильнее нижнего. Сдвиг линий есть результат смещения термов. Так как смещение термов представляет собою явление первичное, то желательно определить именно его. Это можно сделать, если измерить сдвиги на последовательном ряде линий одной серии при этом высокие термы должны испытывать меньший сдвиг, чем глубокие. Измерения такого рода выполнены Мейсснером и Мунди на линиях диффузной серии магния. Магний состоит из трех изотопов и присутствующих в естественной смеси [c.559]

Как видно, данные наблюдения и расчета достаточно хорошо согласуются. Роль специфического смещения проявляется весьма заметно на одиночных и триплетных уровнях, соответствующих электронной конфигурации Is яр. Для одиночного терма 1з2рФ значение АТэксп > специфический сдвиг ДТ в этом случае прибавляется к нормальному ДТ , и полное расчетное смеще- [c.562]

Сдвиг триплетных термов 6s ns также убывает с возрастанием главного квантового числа п. Для термов же 6sftp i имеет место обратное отношение терм 6s 6р Ф практически не смещен, а терм 6s 8р Ф, испытывает сильный сдвиг. Это объясняется взаимным возмущением энергетических уровней. Во всех случаях у нейтрального атома ртути энергетический уровень более легкого изотопа лежит глубже. Линии же смещаются в ту или иную сторону в зависимости от того, какой из двух уровней — верхний или нижний — смещен сильнее. [c.563]

Если считать, что Зр ДЖ, то при объемном эффекте более легкому изотопу должен соответствовать более глубокий терм. В сложных электронных конфигурациях, как отмечено, большую роль могут играть возмущения, в результате которых возможно обращение порядка термов. Даже в спектре одного элемента ряд термов может быть сдвинут в одну сторону, а ряд — в обратную. Так, в спектре РЬII терм 6s2 7s дает сдвиг в соответствии с формулой (8), а терм 6s 6р2 обнаруживает обратное и при этом очень большое смещение. Вообще из опытных данных, как мы уже видели это на примере ртути, следует, что не все термы одинаково чувствительны" к изотопическому сдвигу. Аналогично у меди на резонансных линиях изотопическое смещение очень мало, в то время как термы, относящиеся к электронной конфигурации s , обнаруживают заметный сдвиг. Эта же конфигурация обнаруживает изотопический сдвиг в спектрах d II и Zn II. [c.565]

Электрохимическими исследованиями было установлено (рис. 9.25), что потенциал металла под кубовыми остатками без ингибитора находится в области отрицательных значений. После термо- и светостарения, а также после воздействия минусовых температур (около —40 С) наблюдается резкое смещение потенциала металла под этими пленками в сторону отрицательных величин, в то время как потенциал металла под ингибированными покрытиями до и после воздействия указанных факторов продолжает оставаться в области положительных значений. [c.191]

В области средних и низких температур применяют медь — константановые термопары. В диапазоне О. .. 100 °С термо-э. д. с. изменяется практически по линейному закону. Термоэлектродвижущая сила хромель — копелевых термопар значительно выше остальных (80 мкВ/К), что делает их наиболее приемлемыми в диапазоне нормальной температуры, характерной для машиностроения. При 600 °С и выше эти термопары быстро окисляются. Хромель — алюмелевые термопары работают до П00°С, для предотвращения их окисления в окислительной среде в охранный колпачок иногда кладут кусочек титана [70]. Погрешности термопар складываются из следующих погрешностей погрешности градуировки, неоднородности электродов от компенсационных проводов, погрешности, связанной с электропроводимостью материала изоляции, смещения температуры холодного спая (для стабилизации применяют сосуды Дюара) и погрешности выходного сигнала термопары. [c.64]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...