Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Тождество ядер

Если взаимодействующие тождеств, частицы находятся во внеш. поле, напр. в кулоновском поле ядра, то существование определённой симметрии волновой ф-ции и соответственно определённой корреляции движения частиц влияет на их энергию в этом поле, что также является обменным эффектом. Обычно (в атоме, молекуле, кристалле) это О. в. вносит вклад обратного знака по сравнению с вкладом О. в. частиц друг с другом. Поэтому суммарный обменный эффект может как понижать, так и повышать полную энергию взаимодействия в системе. Энергетич. выгодность или невыгодность состояния с параллельными спинами фермионов, в частности электронов, зависит от относит, величин этих вкладов. Так, в ферромагнетике (аналогично рассмотренному атому гелия) более низкой энергией обладает состояние, в к-ром спины (и магн. моменты) электронов в незаполненных оболочках соседних атомов параллельны в этом случае благодаря О. в. возникает спонтанная намагниченность (см. Ферромагнетизм). Напротив, в молекулах с ковалентной хим. связью, напр. в молекуле Hjj, энергетически выгодно состояние, в к-ром спины валентных электронов соединяющихся атомов антипараллельны.  [c.372]


Подставляя экспоненциальное ядро ползучести и его резольвенту в соотношение (1.44) и требуя, чтобы оно было тождеством по с, получим  [c.50]

Подставляя эти выражения в интегральное соотношение между ядрами ползучести и релаксации (1.44) и требуя, чтобы оно было тождеством, получим 2т уравнений, связываюш их константы резольвенты Bi и qi и константы ядра А и pi .  [c.50]

Аналогичное (2.1) тождество имеет место для ядра Тц ИУ теории упругости и также служит основой регулярного представления СИ, с по мощью которого выводятся формулы для предельных значений соответствующего обобщенного потенциала двойного слоя (см., например, [5, 10]). Указанное регулярное представление используется в [53, 54] см. ниже п. 2.4).  [c.195]

Тождество (12.43) позволяет получить другие представления для функции Поста, основанные на соответствующих представлениях для А, приведенных в гл. 9, 3. Запишем ядро уравнения Липпмана — Швингера (11.7) при / = О в явном виде  [c.321]

С помощью (8.13.28) и (8.13.20) можно непосредственно убедиться, что это необходимое в данном случае тождество действительно имеет место для всех комплексных чисел р и q. Это означает в свою очередь, что утверждение (8.13.31) является правильным, и преобразование, сводящее (8.13.26) к интегральному уравнению с разностным ядром, в самом деле существует. Функцию в правой части (8.13.31) легко найти, полагая /3 = 0. Тогда  [c.174]

В системе из произвольного числа тождеств, ч-ц должна иметь место симметрия или антисимметрия относительно перестановки любой пары ч-ц. Поэтому св-во симметрии или антисимметрии — характерный признак данного сорта ч-ц. Соответственно, все ч-цы делятся на два класса ч-цы с симметричными волн, ф-циями наз. бозонами, с антисимметричными— фермионами. Существует связь между значением спина ч-ц и симметрией их волн, ф-ций ч-цы с целым спином явл. бозонами, с полуцелым — фермионами (т. н. связь спина и статистики см. ниже). Это правило сначала было установлено эмпирически, а затем доказано Паули теоретически (оно явл. одной из осн. теорем релятив. К. м.). В частности, эл-ны, протоны, нейтроны явл. фермионами, а фотоны, пи-мезоны, К-мезоны — бозонами. Сложные ч-цы (напр., ат. ядра), со-  [c.260]

Оболочечная модель. Каждый нуклон находится в ядре в определённом квант, состоянии, характеризуемом энергией, спином его проекцией т на одну из координатных осей и орбитальным моментом = V2 чётность состояния нуклона р=(—1) Энергия уровня не зависит от проекции орбитального момента на выделенное направление. Поэтому в соответствии с Паули принципом на каждом уровне энергии с моментами /, I может находиться (2/ +1) тождеств, нуклонов,  [c.925]

Это операторное тождество вполне эквивалентно известному ряду Неймана для резольвенты. В теории интегральных уравнений доказывается сходимость ряда Неймана для любых ограниченных ядер К. Здесь мы заметим, не приводя доказательства, что ряд Неймана сходится, если итерированные ядра становятся ограни-ченпыми, начиная с некоторого номера. В частности, если ядро имеет особенность вида (i —т) , 0<а<1, то ряд Неймана сходится.  [c.578]


Мы убедились, что если ядро принадлежит к резольвентному тишу, то его резольвента будет онять-таки резольвентным ядром, порождаемым также оператором К, но при другом значении параметра. Операторное тождество  [c.579]

Радиоактивные индикаторы. Захват нейтрона стабильными ядрами часто приводит к образованию р-ак-тивных ядер. Облучённые нейтронами вещества (индикаторы) в виде тонких фольг (Ап, 1п, Ag, Си и т. д.) помещаются перед детектором р-частиц. Если период полураспада 2 <д значительно больше времени облучения индикатора, то по величине р-активности можно определить кол-во нейтронов, попавших в индикатор аа время облучения. Измерения абс. р-активности требуют знания телесного угла, поглощения и рассеяния р-частиц в самом индикаторе и стенках детектора. Для относит, измерений нейтронных потоков достаточно ограничиться измерениями 8-активностей индикаторов в тождеств, условиях. Так измеряют, напр., пространств, распределение нейтронов в активной зоне реактора. Для измерения интенсивности слабых нейтронных потоков пользуются радиохимия, методом, основанном на Сциларда — Чалмерса эффекте. Для детектирования быстрых нейтронов используются реакции (п, р) (п, 2 п) (п, а), пороги к-рых 10 МэВ, а сечения 0,5 барна, приводящие к образованию р-активных ядер. Бета-расиад короткожи-вущих ядер радиатора (Т>/, й 1с) вызывает электрич. ток в т. н. датчиках прямой зарядки, применяемых для детектирования интенсивных потоков нейтронов.  [c.280]

ОБМЕННОЕ ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ в магнетизме — специфически квантовомеханич. связь между носителями магнетизма в атомных ядрах, атомах, молекулах, газах и конденсир. средах обменное взаимодействие, косвенное обменное взаимодействие, РККИ-об-менное взаимодействие). Первопричиной О. в. является принцип неразличимости тождеств, частиц (тождественности принцип). О. в. по своему генезису имеет электростатич. происхождение. Как правило, энергия элект-рич. взаимодействия микрочастиц больше (по порядку величин) энергии магн. взаимодействия. Это следует из сравнения квазиклассич. выражений для электрич. энергии взаимодействия двух элементарных зарядов СГСЭ (расположенных на атомном расстоянии а 10 см), равной e la 10 эрг, и энергии взаимодействия двух элементарных магн. моментов (магнетонов Бора /i СГСМ), равной (i / 10" эрг.  [c.372]

Притяжение между тождеств, нуклонами в синглет-ном (спин А = 0) i-волновом состоянии приводит к аналогичному эффекту в атомных ядрах (см. Сверхтекучая модель ядра). Однако при этом оказывается, что размер формально введённой куперовской пары порядка или даже больше размера ядра (- й/1/тдг Д Ю фм, т. к, в средних и тяжёлых ядрах Д — 1 МэВ). Поэтому реально связанное состояние пары нуклонов в ядро не образуется II можно говорить только о парных корреляциях протонов и нейтронов в средних и тяжёлых ядрах. Тем не менее многие качеств, эффекты сверхтекучести в атомных ядрах проявляются. Как и в случае электронов в сверхпроводнике, изменяется одно-части чвый спектр нуклонов. Если в несверхтекучем ядре он определяется одночастичными анергиями нуклонов в среднем поле ядра (см. Оболочечная модель ядра), то при учёте корреляции энергии частичных и дырочных возбуждений вблизи поверхности Ферми нейтронов и протонов даются выражением  [c.457]

Ядра интегральных членов третьего тождества Грияа таковы, что позволяют ввести соответствующие данной системе эллиптических дифференциальных уравнений обобщен ные потенциалы простого и двойного слоев. Традиционный способ сведения краевых задач к ИУ цо границе области состоит в непосредственном их использовании (см., например, [5,8-13]).  [c.186]

Она наз. обменной плотностью, потому что возникает как бы за счёт обмена эл-нами между двумя атомами. Именно эта обменная плотность, приводящая к увеличению плот-ностп отрицат. заряда между двумя положительно заряж. ядрами, и обеспечивает устойчивость молекулы в случае ковалентной хим. связи. При суммарном спине эл-нов, равном единице, -ф . антисимметрична, т. е. в (25) перед вторым слагаемым стоит знак минус, и обменная плотность имеет отрицат. знак, а следовательно, уменьшает плотность отрицат. электрич. заряда между ядрами, приводит как бы к дополнит, отталкиванию ядер. Т. о., симметрия волн, ф-ции приводит к дополнительному , обменному взаимодействию. Характерна зависимость этого вз-ствия от спинов эл-нов. Непосредственно динамически спины не участвуют во вз-ствии — источником вз-ствия явл. электрич. силы, зависящие только от расстояния между зарядами, но в зависимости от ориентации спинов волн, ф-ция, антисимметричная относительно перестановки двух эл-нов (вместе с их спинами), может быть симметричной или антисимметричной относительно перестановки только положения эл-нов (их координат). От типа же симметрии зависит знак обменной плотности и соотв. эфф. притяжение или отталкивание ч-ц в результате обменного вз-ствия. Так, спины эл-нов благодаря квантовомеханич. специфике св-в тождеств, ч-ц фактически определяют хим. связь. Расчёты строения и св-в молекул на основе К. м. явл. предметом квантовой химии.  [c.261]



Смотреть страницы где упоминается термин Тождество ядер : [c.191]    [c.148]    [c.16]    [c.805]   
Колебательные и вращательные спектры многоатомных молекул (1949) -- [ c.0 ]



ПОИСК



Тождество ядер асимметричных волчков

Тождество ядер влияние на вращательные уровни энергии

Тождество ядер влияние на термодинамические функци

Тождество ядер как причина идентичных потенциальных

Тождество ядер линейных молекул

Тождество ядер минимумов

Тождество ядер симметричных волчков

Тождество ядер сферических волчков



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте