Л эксимерный

МОЛЕКУЛЯРНЫЙ ЛАЗЕР — лазер, в к-ром активной средой являются молекулярные газы (наир., Oj, N2, D2), а инверсия населённостей осуществляется в системе электронных уровней молекул (напр., Nj-лазер) или колебат. уровней (напр., СОа-лазер, см. Молекулярные спектры). По способу создания инверсии населённости (накачки) в М. л. различают газодинамические лазеры (СОа), газоразрядные лазеры, в т. ч. эксимерные лазеры. [c.206]

Оптимальные параметры активной среды Э. л. соответствуют оптимальным условиям образования эксимерных молекул. Наиб, благоприятные условия для образования димеров инертных газов R j соответствуют диапазону давлений 10—30 атм, когда происходит интенсивное образование таких молекул при тройных столкновениях с участием возбуждённых атомов [c.500]

Оптич. накачку осуществляют лазерами эксимерный лазер, газовые лазеры на N3, на парах Си, твердотельные лазеры) и газоразрядными импульсными лампами. В случае импульсной лазерной накачки Л. н. к. излучает одиночные или периодически повторяющиеся импульсы длительностью от 1—2 до десятков не при кпд от единиц до неск. десятков % и мощности излучения, достигающей сотен МВт, Спектр излучения смещён в длинноволновую сторону относительно лазера накачки (рис. 1,6) и генерация при смене красителя может быть получена на любой длине волны X от 322 нм до 1260 нм. Наиболее широкую область перестройки спектра даёт накачка рубиновым лазером (осн. волна Х=694 нм и вторая оптическая гармоника X = = 347 нм). [c.342]

В Э. л. используются двухатомные эксимерные молекулы — короткоживущие соединения атомов инертных газов друг с другом, с галогенами или с кислородом см. табл.). Излучение этих молекул соответствует видимой или УФ областям спектра. Это объясняет интерес к Э. л. как к источникам УФ когерентного излучения. Аномально большая ширина линии усиления открывает возможность перестройки частоты генерации. [c.861]

К эксимерным М. в. следует отнести и резонансные М. в. между одинаковыми атома.ми, один из к-рых возбуждён и поэтому имеет деформированную электронную оболочку. Разнообразие М. в. обусловлено особенностями деформаций плотностей электронных оболочек взаимодействующих атомов. Большое число существующих разл. представлений потенциалов М. в. (только для упругих М. в. их имеется неск. десятков) Лишь частично удовлетворяет практику, т. к. ни одна из предложенных ф-л не универсальна. Различные Р(Л) имеют зону применимости либо по типам атомов, либо по расстояниям между ними, либо они привязаны к определ. типу первичной эксперим. информации. Значения параметров V вычисляются методом подгонки, обеспечивающей наилучшее согласие с выбранной матем. моделью явления. [c.80]

Основу активной среды 3. л. составляют обычно двухатомные эксимерные молекулы—короткоживущие соединения атомов инертных газов друг с другом, с галогенами или с кислородом. Длина волны излучения Э. л. лежит в видимой или ближней УФ-области спектра. Ширина линии усиления лазерного перехода Э. л. аномально велика, что связано с разлётным характером нижнего терма перехода. Характерные значения параметров лазерных переходов для наиб, распространённых Э. л. представлены в таблице. [c.500]

В качестве лазера накачки для DFDL наиболее подходящими являются азотный или эксимерный лазеры, поскольку такие лазеры отличаются особенно простым управлением и надежностью. Настройка длины лазерной волны может выполняться путем варьирования Пь (величина пь может принимать различные значения при смешивании растворителей в различных концентрациях) или посредством изменения давления в растворе красителя. Настройка в более широкой области длин волн достигается, если изменять расстояние Л между интерференционными полосами. Как видно из (2.100), Л будет изменяться при изменении угла падения 0. Его можно изменять, вращая в противоположных направлениях оба отклоняющих зеркала относительно вертикальных осей. [c.99]

И часто для достижения эффекта прецизионной микрообработки излучение лазера на YAG Nd модулируется до частот повторения импульсов ЛПМ. В настоящее время на этапе быстрого развития находятся импульсные волоконные иттербиевые (Yb) лазеры с длинами волн излучения 1060-1070 нм. Но эти лазеры из-за принципиальных ограничений по диаметру светопроводящей жилы (из-за возникновения нелинейных эффектов) не обеспечивают такой высокой плотности пиковой мощности, как ЛПМ. Эксимерные лазеры имеют более короткие длины волн излучения (Л = 193 248 308 и 351 нм). Это является их преимуществом для применения в литографии, при обработке полупроводников, в офтальмологии и т. д. Но они имеют относительно низкую пространственную когерентность, и рабочая ЧПИ обычно составляет не более 1 кГц, что снижает производительность технологического процесса. [c.7]

ЛПМ с УФ-излучением имели среднюю мош,ность до 1 Вт на длине волны 0,2553 мкм при ЧПИ 4,25 кГц, при этом средняя мош,ность излучения накачки на зеленой линии (Л = 0,5106 мкм) составила 6,1 Вт. С целью повышения качества пучка, КПД и мощности излучения нелинейного кристалла в буферный газ ЛПМ добавлялся водород. Для исключения эффектов дифракции, астигматизма и других искажений использовалась пространственная селекция излучения. Помимо того что ЛПМ с УФ-излучением имеют более высокие ЧПИ и качество пучка, они с точки зрения капиталовложений и обслуживания гораздо дешевле, чем базовые лазерные установки на УФ-излучении — экси-мерные лазеры. Кроме того, ЧПИ в ЛПМ с УФ-излучением более чем на порядок превосходит ЧПИ эксимерного лазера, что существенно повышает производительность обработки. [c.242]

С другим атомом устойчивую, так называемую эксимерную молекулу. Когда возбужденный электрон релаксирует, молекула разрушается. При этом условия лазера выполняются практически идеально, поскольку молекулы в основном состоянии не суш,ест-вуют и Л 1 = 0. Лазерное действие эксимерных систем впервые было обнаружено в жидком ксеноне, который накачивался электронным пучком. Впоследствии были созданы эксимерные лазеры на газообразных молекулах Хег, Кгг, Агг, а также на соединениях инертных газов с галогенами, таких, как ХеВг, ХеР, ХеС1, КгР, АгР, КгС1. Атомы возбуждаются электронными пучками высокой энергии или с помош,ью быстрых разрядов. Эксимерные лазеры могут испускать свет в ультрафиолетовой и вакуумно-ультрафиолетовой областях спектра. [c.52]

Газовые лазеры. Возможность создания лазерного драйвера ИТС на основе газового лазера весьма заманчива с точки зрения возможности достижения высокого КПД и частотного режима работы такого лазера. Среди газовых лазеров имеется три типа лазеров, которые способны, в принципе, обеспечить достижение параметров реакторного драйвера по энергии, длительности импульса и плотности потока энергии, доставляемой на мишень. Такими лазерами являются йодный лазер, СОг-лазер и эксимерные лазеры. Пионерские работы в области физики мощных йодных лазеров были выполнены в СССР. Активно работы в этой области развивались также в ФРГ и ЧССР. В настоящее время исследования в области взаимодействия излучения йодного лазера с веществом ведутся в России и Чешской Республике. В России, в РФЯЦ-ВНИИЭФ, действует крупнейший в мире йодный лазер ИСКРА-5 , способный обеспечить энергию 30 кДж в 12 пучках при длительности импульса до 2 не на основной частоте излучения с длиной волны Л = 1,35 мкм [5]. На этом лазере был выполнен боль- [c.25]

Генерацию в УФ (0,2—0,4 мкм) области спектра получают на переходах между электронными состояниями устойчивых молекул, а также на переходах с возбуждённого устойчивого верхнего в нижнее неустойчивое электронное состояние неустойчивых молекул типа димеров инертных газов или димеров атом инертного газа — атом галогена (атомы могут объединяться в такие молекулы только в возбуждён-лом состоянии, см. Эксимерные лазеры). Возбуждение активной среды осуществляется в импульсном электрич. разряде или с помощью пучка быстрых эл-нов. Эти Г. л. используются в физ., хим. и биол. исследованиях, ф Справочник по лазерам, пер. с англ., под ред. А. М. Прохорова, т. 1, М., 1978 К а р-л о л Н. В., К о н е в Ю. Б., Мощные молекулярные лазеры. М., 1976 Г о р д и е ц Б. Ф., Осипов А. И., Ш е л е п и н Л. А., Кинетические процессы в газах и молекулярные лазеры. М., 1980. [c.105]

Активная среда Э. л, состоит из инертного газа при атмосферном или несколько большем давлении с возможными малыми добавками галогенсодержащих молекул (давление р атм). Эксимерные молекулы образуются в результате протекания след, процессов [c.861]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...