Кристаллы ложные

Одним из важных следствий связи электрических, тепловых и упругих эффектов в полярных кристаллах является появление вторичных ( ложных ) эффектов, путь которых можно проследить по приведенной диаграмме. Например, в пьезоэлектриках можно наблюдать вторичный пироэффект (путь которого указан стрелкой внутри диаграммы на рис. 1.8), когда тепловое расширение кристалла приводит к появлению поляризации из-за пьезоэффекта. Другим следствием этой взаимосвязи является зависимость протекания тепловых, электрических или механических процессов в полярных кристаллах от условий, в которых они находятся. Например, теплоемкость короткозамкнутого пироэлектрика отличается от теплоемкости разомкнутого кристалла разными окажутся и теплоемкости свободного (С ) и механически зажатого (С ) кристаллов. Точно так же упругие постоянные в законе Гука для полярного кристалла зависят от того, является кристалл короткозамкнутым (с ) или разомкнутым (с ), а также от того, исследуется зависимость Х х) в изотермических (с ) или адиабатических (с ) условиях [И, 14, 15]. [c.25]

Температурное разупорядочение диполей, снижающее величину спонтанной поляризованности из-за изменения направления электрических моментов диполей (см. рис. 6.4,6 и в), приводит к так называемому первичному ( истинному ) пироэлектрическому эффекту. Кроме того, наблюдается и вторичный ( ложный ) пироэффект за счет термического расширения кристалла, которое приводит к уменьшению спонтанной поляризованности из-за температурного уменьшения плотности кристалла (это расширение также показано на рис. 6.4,6 и в). [c.168]

Вблизи Tj р несколько превышает эту величину, а вблизи 20° несколько ниже 240 эл.-ст. ед. Сопоставление деформации решетки кристалла с приростом Реп в интервале 120—20° показывает, что пироэффект в этом интервале практически целиком является вторичным, ложным, т. е. представляет собой изменение Реп, возникаюш ей при 120°. [c.107]

Из того факта, что линейный электрооптический эффект возможен только в кристаллах пьезоэлектриков, следует, что линейный электрооптический эффект и обратный пьезоэффект осуществляются в кристалле параллельно друг другу. Последнее обстоятельство требует при описании электрооптического эффекта учитывать пьезооптический эффект изменение оптических констант за счет деформаций, вызванных обратным пьезоэлектрическим эффектом. Изменение поляризационных констант при приложении электрического поля к кристаллу, не связанное с обратным пьезоэлектрическим эффектом (т. е. пьезооптическим эффектом), составляет истинный линейный электрооптический эффект. Таким образом, истинный линейный электрооптический эффект есть результат только прямого воздействия электрического поля на заряды диэлектрика, состоящего в перераспределении плотности электронных оболочек образующих его частиц. Под ложным линейным электрооптическим эффектом будем понимать изменения поляризационных констант, обусловленные обратным пьезоэлектрическим эффектом (через пьезооптический эффект). [c.192]

Иногда истинный электрооптический эффект называют первичным , а ложный — вторичным . Первичный эффект, таким образом, наблюдается в кристалле при условии, что его деформации при приложении поля целиком запрещены, а полный — в кристалле, могущем деформироваться при приложении поля (за счет пьезоэффекта). Отсюда следует, что вторичный эффект равен разности между полным и первичным [c.193]

Повышение температуры приводит к разупорядочению диполей за счет теплового движения, а следовательно, к изменению спонтанной поляризации - первичный пироэффект. С увеличением температуры изменяются линейные размеры кристалла (тепловое расширение), что также приводит к изменению спонтанной поляризации - вторичный (ложный) пироэффект. [c.266]

Реальный металл состоит из многих кристаллов размер каждого кристалла измеряется долями миллиметра, и поэтому в 1 см металла содержатся десятки тысяч кристаллов. Произвольность ориентировки каждого кристалла приводит к тому, что в любом направлении располагается примерно одинаковое количество различно ориентированных кристаллов. В результате получается, что свойства такого поликристаллического тела одинаковы во всех направлениях, хотя свойства каждого кристалла, составляющего это тело, зависят от направления. Это явление называется квазиизотропией (ложная изотропия). [c.35]

В твёрдых телах (кристаллах н стёклах) наряду с ист 1нным К. э., обусловленным электрич. поляризацией диулектрика, может наблюдаться также квадратич-Hbiii ал.-оптич. эффект, связанный с деформацией среды вследствие электрострикции. Этот ложный К. э. можно отличить от истинного но значительно большим временам релаксации. [c.349]

Путаница в литературе по вопросам кавитации возникла из-за отсутствия средств, позволяющих экспериментально отличить ложную кавитацию из уже существующих газовых зародышей от истинной кавитации de novo при отсутствии всякой газовой фазы. Описаны три способа удаления любых газовых зародышей. В этих случаях система стекло — вода не будет кавитировать без приложения сил порядка 100—200 атм. С другой стороны, мы обнаружили очень легкую кавитацию в тех случаях, когда молекулы с неполярными группами СН фиксировались либо на твердых поверхностях, либо на поверхности кристалла, либо на стекле в виде моно-слойных образований. В таких случаях природа жидкости приводила к незначительным качественным различиям. Вещества, которые связаны с неполярными [c.45]

Другим источником ложных полос может быть непараллель-ность торцов исследуемого кристалла, даюш.ая соответствуюш.ий наклон фазовых фронтов интерферируюш,их пучков. В схеме с интерферометром Маха-Цендера этот источник легко устраняется юстировкой зеркал, направляющих невозмещедный пучок. В схеме, приведенной на рис. 1.18, непараллельность торцов дает ложные полосы, число которых пропорционально углу наклона между торцами. Для устранения этого фактора торцы кристалла полируют с необходимой параллельностью (обычно не хуже 10")-Существенным достоинством установки является ее простота, отсутствие возможных источников нестабильности интерференционной картины за счет колебаний направляющих зеркал или среды между ними, в два раза большая чувствительность за счет двойного прохода зондирующего луча по кристаллу (туда и обратно). Рассмотрим пример оценки неоднородности кристалла на основе этой установки (рис. 1.18). [c.36]

Приращения поляризационных констант, характеризующие оптическую индикатрису вещества, и Гци — коэффициенты линейного электрооптического эффекта — полярные тензоры, формально тождественные тензору обратного пьезоэффекта. Поэтому при рассмотрении линейного электрооптического эффекта, наблюдаемого только в пьезоэлектрических кристаллах и поляризованных текстурах, необходимо учитывать вклад в измеряемый полный эффект вторичного или ложного электрооптического эффекта, на деле являющегося пьезооптическим эффектом, обусловленным прису1цим конкретной электрооптической среде обратным пьезоэлектрическим эффектом. Чистый или первичный линейный электрооптический эффект наблюдается в зажатом кристалле, у которого запрещены деформации при наложении поля соответственно в свободном кристалле измеряется сумма первичного и вторичного эффектов. Вклад вторичного эффекта в полный особенно велик у поляризованных сегнетоэлектриков с большим коэффициентом электромеханической связи. Он может достигать десятков процентов, резко возрастать при использовании электрооптического кристалла в полосах частот, близких к частотам механических резонансов и их гармоник. Это способствует значительному уменьшению управляющих напряжений в подобных режимах. [c.199]

Однако металл обычно состоит из множества кристаллов и представляет собой поликристаллическое тело. Произвольность ориентировки каждого кристалла металла приводит к тому, что свойства такого поликристаллического. металла оказываются практически одинаковыми во всех направлениях. Это явление называется квазиивотропией (ложной изотропией) и представляет собой вторую особенность кристаллических тел. Естественно, чем мельче зерна, тем более изотропным является металл. Но в результате некоторых видов холодной деформации получается преимущественно одинаковая ориентировка зерен оси зерен располагаются вдоль линии деформации, т. е. вдоль прокатки или протяжки. Пр И таком строении (называемом также тексту- [c.37]

В области температур ниже комнатных, в частности вблизи —30-I--50°, у многих кристаллов линейных пироэлектриков заметно снижение пирокоэффициента. В области абсолютного нуля р имеет очень малое значение. В некоторых кристаллах (сульфат лития, нитрит бария и лр.) при определенных температурах пирокоэффициент обращается в нуль и меняет знак, что означает прохождение Реп через максимум (минимум) (рис. 52). Представление о соотношении между истинным, ложным и полным пироэффектами можно получить из рис. 53. Из рисунка видно, что для нитрита бария основная часть пироэффекта есть эффект истинный, первичный. Выше указывалось, что, как правило, в линейных пироэлектриках преобладает вторичный эффект. Нитрит бария (как и некоторые другие кристаллы) выходит из этого правила , по-видимому, потому, что в нем довольно сильное изменение спонтанной поляризации от температуры сопровождается соответствующей перестройкой структуры. [c.105]

В сегнетовой соли обе параэлектрические модификации (выше верхней точки Кюри и ниже нижней) являются пьезоэлектрическими. Это позволяет предполагать, что пироэффект в этом кристалле преимущественно вторичный, ложный. Зависимость спонтанной поляризации от температуры (см. рис. 39) не очень резкая, и поэтому значения пирокоэффициентов для сегнетовой соли невысоки. В области точек Кюри достигает 300 эл.-ст. ед., а вблизи 3—5° обращается в нуль (рис. 54). [c.107]

Р1етрудно видеть, что и квадратичный эффект может быть также подразделен на истинный и ложный. Истинный квадратичный электрооптический эффект состоит в изменениях поляризационных констант, пропорциональных квадрату приложенного поля (поляризации), за счет непосредственного воздействия электрического поля (поляризации) на заряды диэлектрика истинный эффект не связан с деформацией кристалла, которая всегда имеет место при приложении поля (изменении поляризации) благодаря электрострикции. Под ложным квадратичным [c.194]

ЭЛ.-СТ. ед. дает нз (VI.20) значение те = —23,3-10 , а для Пвз = —24,3 10 эл.-ст. ед. Таким образом, ложный электрооптический эффект в KDP составляет около 4% общего. В кристаллах NH4Pv2P04(ADP) ложный электрооптический эффект значительно выше и составляет около 20% общего эффекта. Линейный электрооптический эффект в кристаллах группы KDP слабо зависит от длины волны во всей видимой области спектра. Вплоть до значения частот 10 гц е в этих кристаллах (а значит, и коэффициенты г) практически не зависит от частоты внешнего поля. [c.202]

Известно, ЧТОБ рассматриваемом интервале температур (О-4-30°С) коэффициент сегнетовой соли с повышением температуры уменьшается линейно — приблизительно на 0,0014 (0,8 ). Это позволяет оценить значение Жп = 1,5-10" . Доля ложного электрооптического эффекта при этом в сегнетовой соли пренебрежимо мала. Коэффициент на три порядка превышает коэффициенты для ВаТЮз и КН2РО4, что свидетельствует об исключительной ненасыщенности электронной поляризуемости в кристаллах сегнетовой соли в направлении сегнетоэлектрической оси. [c.205]

Подбором параметров технологического режима (изменением погонной энергии) ложно создать такие з словия, когда скорость выхода газов из кристалл[1зующегося металла будет больше скорости кристаллизации, и появление пор в этом случае исключено. [c.261]

Пластинчатый мартенсит (который называют также игольчатым, низкотемпературным и двойникованным) — это хорошо известный классический тип мартенсита, наиболее ярко выраженный в закаленных высокоуглеродистых сталях и в безуглеродистых железны х сплавах с высокой концентрацией второго компонента, например в сплавах Fe—Ni при содержании более 28% N1 (рис. 127 и 128). Кристаллы мартенсита имеют форму тонких линзообразных пластин. Такая форма пластин мартенсита соответствует минимуму энергии упругих искажений при образовании его в аустенитной матрице и аналогична форме механических двойников. Попадание пластины своей большой поверхностью в плоскость шлифа— крайне редкий случай (рис. 129). Произвольные сечения мартенситных пластин плоскостью шлифа при небольших увеличениях микроскопа создают ложное впечатление об игольчатой форме кристаллов. Однако исторически сложившиеся термины крупно-игольчатый и мелкоигольчатый мартенсит широко распространены. [c.230]

Если для стекла получаются вполне мыслимые размеры для трещин, то для кристаллов они получаются невероятно большими. Трудно представить себе трещину, сравнимую с размерами образца или даже превышающую их. Наличие таких трещин было бы легко установить непосредственнымп наблюдениями, однако на опыте они не были обнаружены. Ряд других закономерностей разрыва кристаллов также не укладывался в рамки представлений Гриффитса. Правда, ввиду разнообразия кристаллов можно ожидать, что закономерности здесь будут с.ложнее, чем для аморфных тел, и каждый отде.льный кристалл нужно подвергать особому рассмотрению. В нашей работе, говоря о кристаллах, мы будем иметь в виду главным образом простейшие кристаллы, гаплоидные соли и металлы. У кристаллов этих веществ наиболее полно изучены свойства прочности. [c.26]

ПИРОЭЛЕКТРИЧЕСТВО свойство некоторых тел заряжаться вследствие нагревания. Различают два вида пироэлектрич. свойств истинные и ложные. Истинное П. впервые изучено Эпинусом в 1762 году на кристалле турмалина. Если нагреть этот кристалл (фиг.), то один конец его электризуется положительно (аналогичный полюс, Н- ), противоположный—отрицательно (антило-гичный полюс, — ). Если вместо нагревания [c.233]

ПСЕВДОМОРФОЗЫ, ложные кристаллы, минеральные тела, получившиеся в результате химич. изменения или только перегруппировки кристаллич. веш ества минерала с сохранением первоначальной кристаллографич. формы. Изменение химич. состава минерала может итти или путем одновременного растворения прежнего и отложения нового веш ества (П. превращения при частично сохранившемся прежнем веществе иП. вытеснения, если прежнее вещество целиком вытеснено) или путем позднейшего заполнения новым веществом ранее выщелоченных пространств в минерале (П. з а-п о л н е н и я). П., образовавшаяся при пе- [c.257]

ЛОЖНОЕ СОЛНЦЕ — ряд атмосферно-оптич. явлений, относяшцхся к группе гало и заключающихся в появлении на небесном своде небольшого округлого светового пятна, иногда имеющего значит, яркость и потому напоминающего солнечный диск. Наиболее часто под именем Л. с. понимают паргелии — яркие радужные пятна, расположенные на высоте Солнца, справа и слева от него, на расстоянии 22°, реже 46°. Иногда Л. с. называют вытянутое радужное пятно над Солнцем, на расстоянии 46° от него. Все перечисленные формы Л. с. образуются вследствие преломления солнечных лучей в призматич. ледяных кристаллах, определенным образом ориентированных относительно горизонта, чем и объясняется радужная окраска [c.14]

В реальном металле, состоящем из многих кристаллов, по разному ориентированных, размер каждого кристалла измеряется долями миллиметра, и поэтому в 1 металла содержатся десятки тысяч кристаллов. Произвольность ориентировки каждого кристалла приводит к тому, что в любом направлении располагается примерно одинаковое количество различно ориентированных кристаллов. В результате получается, что свойства такого поликристаллического тела одинаковы во всех направлениях, хотя свойства Фиг. 13. Модель, показываю- каждого кристалла, составляющего это тело, щая изменение предела проч- зависят ОТ направления. Явление это носит сти о "ра иГп5и- название квазиизотропии (ложная изотро-ложения нагрузки. ПИя). [c.19]

Границы зерен, появляющиеся в рельефе, часто дают ложное впечатление анизотропии. Если образец сперва был исследован Б плоскополяризованном свете без анализатора, то наблюдаемые цвет и интенсивность не будут изменяться при повороте образца, за исключением того случая, когда он содержит включения, которые можно обнаружить по изменению их цвета (составляющие структуры, которые отражают свет, так что длина волны его зависит от ориентации кристалла относительно плоскости поляризации, называются нлеохроматически отражающими составляющими). В таком случае образец вращают после возвращения анализатора в положение полного гашения. [c.13]

В технологии машиностроения занимаются лишь геометрией металлических поверхностей. Для сварочной технологии кроме геометрии необ одимо исследовать физические процессы, которые проис одят на поверхностях свариваемых деталей. Процессы эти разнообразны, динамичны и очень ложны по своей физической природ. Для сварочно е нологии, на современном ее этапе, полезно рассмотреть все, то происходит на поверхности металла от момента ее подготовки к сварке до самого сварочного процесса. Наиболее удобно анализировать поверхностные явления на металле, используя следующую модель. Представим себе, что разрываем металлический образец. До разрыва внутренние слои металла были абсолютно свободны от всяких посторонних загрязнений. Они были построены в виде нормальных кристаллических структур, с обычными для реального металла дефектами. Поверхность разрыва в момент ее образования идеально чиста. Такую чистоту называют ювенильной. Обнажающиеся при разрыве кристаллические грани элементарных кристаллов особенно и необьхчайно по движны. В первые же миллионные доли секунды большая часть свободных электронов покидает кристалл и образует над его гранями подвижное отрицательно заряженное облако. Вслед за этим эффектом, а затем и одновременно с ним все острые кристаллические грани размываются, придавая острым выступам округлые очер ания при выравнивании и закруглении рельефа поверхност ная энергия уменьшается. [c.9]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...