Погружение в жидкость конуса

Погружение в жидкость конуса в клина с постоянной скоростью [c.102]

Погружение в жидкость конуса и клина 102 Подобие физическое 58 Полнота системы определяющих параметров 35 Поршень 169, 179 Постоянная Больцмана 17 [c.328]

Задача 902. Однородный конус высотой Н и плотностью Vi погружен в жидкость плотности Y, (Тг > Yi) так, что его вершина находится над поверхностью жидкости, а основание—параллельно этой поверхности. Определить период малых вертикальных собственных колебаний конуса, пренебрегая сопротивлением жидкости. [c.326]

Рассмотрим задачу о неустановившемся движении несжимаемой жидкости, вызываемом погружением в жидкость твёрдого тела, имеющего форму конуса или клина. Форма конуса в случае пространственной задачи и форма плоского клина бесконечного размаха в случае плоской задачи интересны тем, что их поверхность фиксируется полностью одним требованием [c.102]

Решения линейных задач входа тонких тел в жидкость обладают особенностями, которые характеризуются расходимостью отдельных физических величин возмущенного течения как в окрестности линий пересечения тела со свободной поверхностью жидкости, так и в окрестности острого носика тела в плоских и осесимметричных задачах [1-3], либо острых передних кромок [4, 5], погруженных в жидкость. Равномерно пригодные решения в окрестности носика клина и конуса в акустической постановке получены в [6, 7]. [c.660]

Наиболее полно к настоящему времени изучены задачи о погружении в жидкость клиньев и конусов 15, 11, 45—49, 73, 118, 123, 157, 167, 188, 192, 193, 225, 234, 250, 251, 253] Аналогичные задачи о проникании клина и конуса в жидкий слой рассматривались в [53, 134]. [c.69]

Перейдем далее к анализу формулы (14.6) й на ее основании определим результирующую нагрузку N о, действующую на конус при его погружении в жидкость [c.107]

При отсутствии покупных чертилки изготовляют нз стальной проволоки диаметром 4—6 мм. Нарезанные заготовки длиной около 200 мм правят, затем закаливают рабочий конец на длине 20—40 мм и затачивают его на конус. Нагрев под закалку до температуры 760—780 °С и охлаждение в воде комнатной температуры при вертикальном погружении заготовки несколько выше светло-красного каления. Образование конуса и его заточку производят шлифовальным кругом. Во избежание отпуска острие при шлифовании периодически охлаждают в воде. Чертилку, оснащенную твердым сплавом, затачивают алмазным кругом без охлаждения в жидкости. [c.110]

Затухание колебаний вследствие излучения сферических волн. Рассмотрим радиальные колебания сферической оболочки, погруженной в идеальную сжимаемую жидкость. Уравнение относительно нормального смещения оболочки и получается из рассмотрения динамического равновесия ее элемента, вырезанного конической поверхностью с вершиной в центре сферы. Складывая проекции на ось конуса силы инерции п (го ос) х Е и [c.166]

В общем случае решение задачи о входе тела в жидкость представляет большие математические трудности. Простейшими задачами подобного рода являются равномерное погружение прямолинейных клина и кругового конуса в невесомую жидкость, которые автомодельны. Для этих задач, а также в случае погружения слабо искривленных профилей. используются различные приближенные подходы, основанные на методе Вагнера [250, 251]. В точной постановке решение задачи об автомодельном погружении клина было получено 3. Н. Добровольской [46, 49, 167] с использованием ЭВМ. [c.73]

Расчет энергии и импульса при равномерном погружении клина и конуса подробно излагается в [73]. При этом область, занятая жидкостью, разделяется на две части главную область, и область брызговой струи. Для главной области кинетическая энергия Тх и вертикальный импульс определяются исходя из условий эквивалентности с ударом плавающей пластины и диска. Кинетическая энергия Гз и вертикальный импульс Б2 в брызговых струях вычисляются приближенно путем замены исходной струи эквивалентной брызговой струей треугольной формы. Толщина струи у основания равна б, а длина 6. Абсолютная скорость в брызговой струе для клина и конуса составляет 2М1(И. Таким образом, удается построить приближенную теорию погружения, согласующуюся с экспериментальными данными. [c.86]

При построении приближенной теории погружения различных тел, основанных на аналогиях с ударом плавающих тел (теория Вагнера), очень важно правильно оценить кинематические параметры области поворота и брызговой струи на свободной поверхности жидкости. Эти вопросы применительно к задачам о погружении клиньев и конусов подробно рассматривались Г. В. Логвиновичем [73]. Им также было показано, что для более полного учета эффекта брызговой струи в выражении для давления [c.94]

При погружении с постоянной скоростью клина и конуса в невесомую жидкость возникают простейшие автомодельные течения [73, 118, 125]. Автомодельные задачи о погружении тел в жидкость характерны тем, что их решение иногда удается получить в точной постановке. [c.98]

С помощью кривых, представленных на рис. 27, можно оценить влияние сжимаемости и учета встречного движения жидкости на величину силы N о при погружении жесткого конуса в воду (эти оценки могут быть использованы также на предварительном этапе при выборе расчетной схемы в задаче о входе в жидкость упругого конуса). [c.108]

При равномерном погружении с большой скоростью конуса (рис. 6) или клина конечных размеров сначала сила давления на жидкость возрастает в соответствии с теорией автомодельного погружения. С достижением верхней кромкой тела области образования брызговых струй сила сопротивления начинает падать и постепенно переходит в кавитационное сопротивление. Приближенная оценка переходного сопротивления дана Г. В. Логвиновичем (1958). [c.47]

Задача 17.3. Пусть твердый конус с углом при вершине а равномерно со скоростью и погружается под углом Д в несжимаемую жидкость плотностью р, занимающую полупространство z < 0. Определить силу сопротивления жидкости погружению конуса в зависимости от величины смоченной поверхности конуса. [c.495]

Для тупых клина и конуса это явление в первом приближении можно учесть так же, как и в случае погружения жестких тел в несжимаемую жидкость, аппроксимируя смоченную поверхность клина (конуса) плоской расширяющейся пластиной (диском). [c.104]

Dmin — наименьший диаметр погруженной в жидкость части насадка в м а — угол конуса насадка в рад g —ускорение силы тяжести в м1секР. [c.158]

Зоны между оболочками заполняются жидкой средой, в которой автоматически повышается давление соответственно глубине погружения таким образом, что каждая оболочка будет работать на разность давления во внутренней и наружной зонах. Входное отверстие предполагается закрывающимся крышкой, имеющей форму усеченного конуса. В стенке конуса, так же как и в стенке конуса входного отверстия, просверливаются отверстия, позволяющие сообщаться внут-ризонной жидкости и, следовательно, передавать давление и в области крышки, и в области остальной сферы. [c.11]

На ЭТОЙ фигуре показаны горизонтально расположенные образцы с различным числом катодных включений, погруженные в электролит. В переносе кислорода из воздуха через раствор к катодам участвует расширяющийся кверху столб жидкости (заштрихован) (фиг. 34, а), аналогичный усеченногиу конусу. Поверхность жидкости, принимающая участие в пере- [c.52]

При погружении твердых тел в жидкость сила сопротивления возрастает до тех пор, пока основание брьюговой струи не отрывается от поверхности тела. Дальше начинается переходный процесс (приближенная оценка переходного сопротивления для клина и конуса дана Г. В. Логвиновичем [73]), и сопротивление падает. После окончания переходного процесса за телом образуется каверна, которая до поверхностного смыкания сообщается с атмосферой через горловину, образованную брызговой струей. [c.75]

Остановимся на задаче о неосесимметричном погружении в воду (идеальную несжимаемую жидкость) конуса и сферы, при этом в основном будем опираться на результаты работы [141].. При вертикальном погружении тупого конуса с нeбoльшимi [c.109]

Развитие новых разностных схем, обладающих более высокой точностью и позволяющих рассчитывать ударный процесс до больших времен, дано в работах А. В. Чечнева [69], В. Г. Баженова, А. В. Кочеткова, С. В. Крылова и А. Г. Угодчикова [3], Н. И. Дробышевского [34], а также в монографии А. Г. Горшкова и Д. В. Тарлаковского [31]. В первой из них схема конструируется на основе лагранжево-эйлерова подхода. В качестве приложения рассмотрена задача об ударе пластины и диска конечной массы о поверхность жидкости. Во второй работе исследовано проникание с постоянной скоростью конечного твердого конуса, а в третьей — погружение цилиндра под углом к свободной поверхности. Развитие метода конечных элементов для исследования проникания твердых тел в сжимаемую жидкость дано в работах Г. Г. Шахверди [71, 73]. [c.397]

Точками и крестиками на рис. 29 отмечены рёзультаты экспериментов. При а = а р происходит одновременный 1сонтакт одной из образующих конуса с поверхностью жидкости, что приводит к резкому росту гидродинамических сил [кривая (а) в точке а = кр имеет максимум в виде заострения]. Для этого случая решение, основанное на аналогии с погружением цилиндра, дает [c.111]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...