Погружение в жидкость конуса и клина

Погружение в жидкость конуса в клина с постоянной скоростью [c.102]

Погружение в жидкость конуса и клина 102 Подобие физическое 58 Полнота системы определяющих параметров 35 Поршень 169, 179 Постоянная Больцмана 17 [c.328]

Рассмотрим задачу о неустановившемся движении несжимаемой жидкости, вызываемом погружением в жидкость твёрдого тела, имеющего форму конуса или клина. Форма конуса в случае пространственной задачи и форма плоского клина бесконечного размаха в случае плоской задачи интересны тем, что их поверхность фиксируется полностью одним требованием [c.102]

Решения линейных задач входа тонких тел в жидкость обладают особенностями, которые характеризуются расходимостью отдельных физических величин возмущенного течения как в окрестности линий пересечения тела со свободной поверхностью жидкости, так и в окрестности острого носика тела в плоских и осесимметричных задачах [1-3], либо острых передних кромок [4, 5], погруженных в жидкость. Равномерно пригодные решения в окрестности носика клина и конуса в акустической постановке получены в [6, 7]. [c.660]

При погружении с большой скоростью клина, конуса или какого-либо другого тела поверхность жидкости вблизи смоченной границы тела [c.46]

При равномерном погружении с большой скоростью конуса (рис. 6) или клина конечных размеров сначала сила давления на жидкость возрастает в соответствии с теорией автомодельного погружения. С достижением верхней кромкой тела области образования брызговых струй сила сопротивления начинает падать и постепенно переходит в кавитационное сопротивление. Приближенная оценка переходного сопротивления дана Г. В. Логвиновичем (1958). [c.47]

Наиболее полно к настоящему времени изучены задачи о погружении в жидкость клиньев и конусов 15, 11, 45—49, 73, 118, 123, 157, 167, 188, 192, 193, 225, 234, 250, 251, 253] Аналогичные задачи о проникании клина и конуса в жидкий слой рассматривались в [53, 134]. [c.69]

В общем случае решение задачи о входе тела в жидкость представляет большие математические трудности. Простейшими задачами подобного рода являются равномерное погружение прямолинейных клина и кругового конуса в невесомую жидкость, которые автомодельны. Для этих задач, а также в случае погружения слабо искривленных профилей. используются различные приближенные подходы, основанные на методе Вагнера [250, 251]. В точной постановке решение задачи об автомодельном погружении клина было получено 3. Н. Добровольской [46, 49, 167] с использованием ЭВМ. [c.73]

Расчет энергии и импульса при равномерном погружении клина и конуса подробно излагается в [73]. При этом область, занятая жидкостью, разделяется на две части главную область, и область брызговой струи. Для главной области кинетическая энергия Тх и вертикальный импульс определяются исходя из условий эквивалентности с ударом плавающей пластины и диска. Кинетическая энергия Гз и вертикальный импульс Б2 в брызговых струях вычисляются приближенно путем замены исходной струи эквивалентной брызговой струей треугольной формы. Толщина струи у основания равна б, а длина 6. Абсолютная скорость в брызговой струе для клина и конуса составляет 2М1(И. Таким образом, удается построить приближенную теорию погружения, согласующуюся с экспериментальными данными. [c.86]

При построении приближенной теории погружения различных тел, основанных на аналогиях с ударом плавающих тел (теория Вагнера), очень важно правильно оценить кинематические параметры области поворота и брызговой струи на свободной поверхности жидкости. Эти вопросы применительно к задачам о погружении клиньев и конусов подробно рассматривались Г. В. Логвиновичем [73]. Им также было показано, что для более полного учета эффекта брызговой струи в выражении для давления [c.94]

При погружении с постоянной скоростью клина и конуса в невесомую жидкость возникают простейшие автомодельные течения [73, 118, 125]. Автомодельные задачи о погружении тел в жидкость характерны тем, что их решение иногда удается получить в точной постановке. [c.98]

Для тупых клина и конуса это явление в первом приближении можно учесть так же, как и в случае погружения жестких тел в несжимаемую жидкость, аппроксимируя смоченную поверхность клина (конуса) плоской расширяющейся пластиной (диском). [c.104]

При погружении твердых тел в жидкость сила сопротивления возрастает до тех пор, пока основание брьюговой струи не отрывается от поверхности тела. Дальше начинается переходный процесс (приближенная оценка переходного сопротивления для клина и конуса дана Г. В. Логвиновичем [73]), и сопротивление падает. После окончания переходного процесса за телом образуется каверна, которая до поверхностного смыкания сообщается с атмосферой через горловину, образованную брызговой струей. [c.75]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...