Р-распределения состояние вакуумное

Зфавнение состояния I 331, 333 Вейля правило соответствия I 28 Вейсса теория ферромагнетизма I 329 Вектор распределения, вакуумная [c.391]

Таким образом, из совокупности приведенных экспериментальных данных вытекает, что при вакуумном травлении стали в аустенитном состоянии выявляется тонкая кристаллическая структура, которая может быть связана с распределением дислокаций, существовавших в низкотемпературных фазах мартенсите и феррите. [c.101]

Прямыми экспериментами установлено, что при вакуумном травлении стали в аустенитном состоянии может выявляться тонкая структура, связанная с распределением дислокаций в низкотемпературных фазах — мартенсите и феррите. [c.102]

Рис. 12.4. (Э-функция теплового состояния светового поля представляет собой гауссовский колокол , расположенный около начала системы координат фазового пространства. Она радиально симметрична и не выделяет никакого преимущественного направления в фазовом пространстве. Для ненулевой температуры распределение шире, чем для вакуумного состояния. Ведь ширина

Более сложной задачей является уменьшение утечек тепла из-за наличия тепловых мостов. Такими мостами являются узлы крепления антенн, солнечных батарей, выносных приборов и др. Поэтому в общем случае необходимо производить сложный расчет распределения тепловых потоков по конструкции и проверять тепловое состояние в специальных вакуумных камерах, имитирующих космические условия. [c.494]

Однако из уравнений динамики корреляций нам известно, что свойство а не может иметь места для вектора распределения, описывающего систему взаимодействующих между собой частиц. Из разд. 14.2 и 14.3 мы знаем, что у оператора Лиувилля X имеются матричные элементы, связывающие вакз умные компоненты Ра ([Оа]) с корреляционными компонентами Рг([Гг1). В этом несложно убедиться, спроектировав с помощью оператора проектирования, определенного в разд. 15.3, уравнение Лиувилля (16.1.1), (16.1.2) на вакуумное состояние [c.162]

В статье описана методика вакуумного термического травления, которая в сочетании с электронномикроскопическим методом исследования позволяет выявлять тонкую структуру границ зерен и внутризерениых областей стали в аустенитном Состоянии. Поверхность образца, подвергнутого термическому испарению, содержит элементы рельефа, обусловленные кинетикой испарения и не связанные с внутренней структурой. При термическом травлении выявляются также границы зерен и субзерен. Проведен систематический анализ формы и распределения фигур термического травления, позволяющий связывать их с дефектами кристаллического строения, мелкодисперсными частицами карбидных фаз и сегрегациям примесей. [c.165]

Рис. 1.10. Ширина V распределения фототока как функция разности фаз между двумя полями на входах гомодинного детектора. В самом простом представлении в фазовом пространстве вакуумное состояние имеет вид кружка и, очевидно, симметрично относительно вращения. Оно не имеет какой-либо предпочтительной фазы. Следовательно, когда мы смешиваем вакуумное состояние с локальным осциллятором, ширина V не зависит от Напротив, сжатое состояние представляется в виде эллипса, который выделяет предпочтительное направление в фазовом пространстве. Поэтому ширина V зависит от фазового угла В областях значений фазы около точек i9o + ктг, где /с = О, 1, 2,..., флуктуации падают ниже вакуумного уровня. Свет сжат. В промежуточных областях флуктуации больше, чем флуктуации вакуума. Взято из работы L. А. Wu et а/., J. Opt. So . Am. В. 1987. V. 4. R 1465

Рис. 4.11. Запись шумов (слева), квадратурные распределения Р х ) = = W X ) и реконструированные функции Вигнера (справа) для различных генерируемых квантовых состояний. Сверху вниз когерентное состояние, сжатое по фазе состояние, повёрнутое ф = 48°) сжатое состояние, сжатое по амплитуде состояние, сжатое вакуумное состояние. Для четырёх верхних состояний запись шумов как функции времени отвечают осцилляции электрических полей в интервале 4тг, в то время как для сжатого вакуума (относящегося к другому набору измерений) показан интервал Зтг. Квадратурные распределения (в центре) можно интерпретировать как эволюцию во времени волновых пакетов (плотностей вероятности координат) за период одного колебания. Для эеконструкции квантовых состояний достаточно интервала тг. Взято из работы

Средняя и правая колонки на рис. 16.8 показывают рассчитанные указанным образом, соответственно, преобразования Фурье и функции распределения. Отметим, что, действительно, для верхнего случая центр распределения находится в точке с нулевым числом фотонов, соответствующим вакуумному состоянию, в то время как для нижнего случая распределение имеет максимум, который сдвинут относительно вакуума. Фурье преобразования имеют максимумы в точках л/п, которые соответствуют частотам Раби. Максимумы достаточно хорошо локализованы вблизи частот /п. Это прямо указавает, что электромагнитное поле квантовано, поскольку входят только дискретные частоты. Таким образом, данные эксперименты являются ещё одним указанием на дискретность возбуждений электромагнитного поля. [c.500]

Рис. 20.5. Горизонтали (слева) распределения вероятности УУ(ж, х) обнаружить атом в точке с координатами х и х. Атомный пучок гауссовской формы с центром в точке х = О покидает резонатор в точке г = 0. Поле находится в когерентном состоянии со средним числом фотонов п = I. Неотклонённая и несфокусированная парциальная волна, отвечающая вакуумному состоянию поля эезонатора, представляет профиль падающего пучка. Отклонённые парциальные волны, отвечающие различным фоковским состояниям поля, фокусируются на линии X = Xf. Распределение атомов вдоль этой линии приведено справа. Использованы следующие значениях параметров срп = 0,15, Н/ сРМоип) = 20, и Xf/d = —2. Значения координаты измеряются в единицах г = Vz/Пn

Вакуумное состояние характеризуется наименьшей флуктуационной шириной, а именно у/На)12гоУ флук-туационная ширина возрастает с увеличением числа фотонов. Для некоторых п> и для глауберовского состояния распределения показаны на фиг. 21а. [c.160]

В формировании электрических или магнитных свойств радиокерамики существенную роль играет скорость охлаждения. Предельный случай быстрого охлаждения — закалка от высоких температур — сохраняет керамику в метастабильном состоянии, т. е. с тем распределением ионов в решетке, которое имеет место при спекании. Например, закалку используют при изготовлении изделий из марганцевых ферритов вместо вакуумного обжига. [c.124]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...