Глория

Теория глории и радуги в приближении геометрической оптики [c.469]

Глория возникает, когда угол рассеяния отличается от угла падения Ф О, тг/2 на число, кратное тг. Распределение интенсивности поля в дальней зоне при рассеянии сферической частицей назад, соответствующее лучам глории, совпадает с распределением, которое дает кольцевой волновой фронт. Таким образом, в дальней зоне образуется центральное пятно с максимальной яркостью, окруженное кольцами с постепенно убывающей интенсивностью. [c.470]

Явление глории хорошо известно в метеорологии. Глория имеет вид окрашенных концентрических колец, красных в наружной части и фиолетовых во внутренней, с яркой областью в центре. Вся картина при этом наблюдается в направлении, противоположном направлению на Солнце. Глорию не нужно путать с дифракционной короной, которая окружает закрытое пеленой или облаками Солнце. Глорию можно наблюдать, если встать на холм и посмотреть на свою собственную тень. Можно увидеть глорию во время полета на самолете, наблюдая за его тенью на окружающих легких облаках или дымке. При благоприятных условиях наблюдатель увидит, что тень от головы или самолета окружена ярким гало. [c.470]

Из истории физики известно, что в 1895 г. Ч.Т.Р. Вильсон построил первую свою камеру с целью экспериментального изучения глории. [c.470]

Угол падения луча глории (рис. 6.21) нетрудно вычислить по формуле (6.13.38) с учетом, что sin б = 0. Учитывая при этом, что любой из углов 0 и меньше чем тг/2, для луча глории, испытывающего /7 1 отражений, находим [c.470]

Рис. 6.21. Лучи глории в случае одного (а) и двух отражений (б).

Существует особый способ нанесения эмали на посуду, получивший название покрытия типа Глория . Изделия, покрытые эмалью этим способом, отличаются высокой термической стойко- [c.152]

Изготовление изделий, покрытых эмалью Глория , требует большей затраты труда на эмалирование, чем при нанесении обычных эмалевых покрытий. [c.153]

Степень линейной поляризации /21 (Р) также испытывает заметные изменения в соответствии с уменьшением р. В видимой области спектра на кривой [21 (Р) в области радуг и глорий наблюдаются заметные максимумы положительной поляризации. [c.124]

Технические характеристики лидаров Глория и Л-2 [8] [c.96]

Параметры лидаров Глория л-2 [c.96]

В оптике дисперсных сред указанные области, получившие название областей ореола и глории соответственно, представляют особый практический интерес. Не останавливаясь на этом подробно (см. монографии [1, 29]), заметим, что именно в этих областях затруднительны прямые измерения значений )ц(д) в силу чисто технических причин. Требуется создание специальной [c.237]

ТЕОРИЯ ОРЕОЛА (ГЛОРИИ) [c.85]

В гл. 5, 5 было отмечено, что если рассеяние назад возможно и при отличных от нуля прицельных параметрах, то соответствующее классическое сечение становится бесконечным ). Это явление представляет аналог явления глории, наблюдаемого при рассеянии света, которое обсуждалось в гл. 3, 7. Оно возникает всякий раз, когда 0 плавно проходит через нуль или принимает значения, кратные я. [c.530]

Разложим все величины в ряд в окрестности значения Ig, соответствующего глории, [c.530]

Гамильтониан эффективный 459 Геометрическая оптика 75 Главное значение интеграла в смысле Коши 173 Глория 86, 530 Граничные условия 175 [c.597]

Если пучок имеет аберрации, предположение о совершенно круглом поперечном сечении волнового фронта неверно, и более точное интегрирование по формуле Френеля дает конечный результат. В этом случае при интегрировании по волновому фронту следует удерживать члены более высоких порядков, чем и у . Точный результат зависит от природы этих членов более высоких порядков. Этот вопрос имеет большое значение в современных методах расчета линз. В рамках этой книги он является основным ключом к теории явлений радуги и глории, которые можно охарактеризовать математически как фокальные линии на бесконечности (разд. 13.2 и 13.3). [c.36]

Однако было бы неправильным ожидать, что диаграмма рассеяния для таких сферических частиц полностью определяется законами геометрической оптики. Во-первых, необходимым условием, помимо большого размера частицы (л 1), является большой сдвиг фазы р==2х (т — 1), т. е. показатель преломления частицы должен достаточно отличаться от показателя преломления окружающей среды (разд. П.1). Во-вторых, чтобы рассчитать эффекты интерференции между различными лучами, выходящими из. частицы, необходимо учитывать фазы. В-третьих, приближение геометрической оптики неприменимо к частицам сколь угодно больших размеров при углах, под которыми наблюдаются радуги и глория. В-четвертых, только половина полного рассеяния обусловлена отражением и преломлением на шаре. Другая половина вызывается дифракцией на шаре и образует дифракционную картину Фраунгофера. [c.233]

Подводя итог,-можно сказать, что приближение лучевой оптики будет достаточным, если эффективная площадь мала как в радиальном, так и в азимутальном направлениях. Она становится относительно большой в радиальном направлении при приближении к углу, дающему радугу, и в азимутальном направлении при приближении к углу, определяющему глорию. При этих особых углах приближение неприменимо ни для каких х, как бы велики они ни были, и следует ввести члены более высоких порядков. В первом случае они дают радугу, во втором— глорию. [c.251]

IV. Наконец, некоторый вклад в направление 9 = 0 могут давать лучи, падающие под наклонными углами, что требует по крайней мере двух внутренних отражений, т. е. р = 3. Это — эффекты, подобные образованию глории (ср. разд. 13.31), не имеющие большого значения. [c.262]

В этом параграфе представлены результаты расчета на основании формул предыдущей главы. Расчет был выполнен для т = /з. Он дает диаграмму рассеяния большой водяной капли уточнения, необходимые вблизи углов, для которых простая теория дает бесконечную интенсивность (радуга, глория), будут рассмотрены отдельно. [c.265]

В соответствии с выражением (6.13.39) интенсивность рассеяния становится бесконечной при sinfl = О или при dd/dd = 0. В случае sin0 = О при sin20j Ф О интенсивность оказывается бесконечно большой для прямого рассеяния назад (явление глории) или для прямого рассеяния вперед, в то время как в случае dd/dO = О мы имеем явле-ние радуги. [c.470]

Из формулы (5.12) видно также, что если для прицельных параметров, отличных от нуля, возможно рассеяние назад, то сечение такого рассеяния равно бесконечности. Этот эффект аналогичен ореольному рассеянию (глории) электромагнитных волн. Он, несомненно, будет иметь место, когда для некоторых прицельных параметров угол отклонения будет меньше —л. Следовательно, этот эффект будет иметь место всякий раз, когда значение потенциала в максимуме Уо меньше значения энергии. Действительно, всякий раз, когда происходит закручивание, имеет место и ореольное рассеяние. Если, наоборот, потенциал всюду положителен и монотонно убывает, то ореольное рассеяние не может иметь места. [c.130]

Конечным эффектом будет появление кросс-поляризации из-за того, что в формулах Ми нельзя пренебречь л (сО5 0) по сравнению с Хп ( osG) (снова ср. разд. 13.3). Беря п порядка х, находим, что 9=10/хлп(со5 9) будет порядка 10% от Хп ( os 0). Этот предел также указан на чертеже. Ниже него появляются эффекты кросс-поляризации. Область, где существенны краевые лучи и кросс-полярпзация, можно рассматривать как область глории (разд. 13.32). [c.290]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...