Уравнение Беккера

Нели функция 1)( — 0) не содержит параметра а, то это выражение переходит в уравнение Беккера для полной деформации 8 = е"+8" [c.719]

Рассмотрим еще раз уравнение Беккера (16.244) для случая переменного напряжения [c.721]

В 1922 г. Беккер [25] показал, что наличие вязкости в уравнениях гидродинамики приводит к размыванию сильных разрывов на интервал, сравнимый с длиной пробега молекул. Этот результат [c.236]

С процессами прорывного уплотнения тесно связаны взрывные волны, возникающие при сгорании воспламеняющихся газовых смесей. Уравнения (24)-(26) могут быть применены и к взрывным волнам, если только в левой части уравнения энергии (26) добавить член, учитывающий химическую энергию, возникающую при взрыве. Более подробное исследование, выполненное Беккером , показывает, что при взрыве следует различать два [c.368]

И й и Г являются функциями одного только х, значит, мы можем считать, что Т есть функция одного и, например. Беккеру удалось найти рещение этих уравнений, имеющее соверщенно ясный физический смысл. Именно, Беккер ищет Т в виде полинома второй степени от и [c.482]

Таким образом, рассмотренные эффекты последействия представляются при помощи интегралов Беккера и Больцмана — Вольтерра соответственно с некоторыми постоянными множителями. Если функции (О) или е(0), входящие под знаки интегралов, рассматривать как неизвестные, то каждое из двух приведенных интегральных уравнений будет решением другого уравнения. [c.728]

Функция А ос, Т) в соответствии с уравнением Беккера — Дьеринга описывает зарождение пор при ползучести (см. 3.2), [c.111]

Попытки учесть полиатомные агрегации в рамках теории ФВБД предпринимались авторами работ [203, 204]. Обобщение сводилось к включению в кинетические уравнения Беккера—Дёринга процессов присоединения или потери комплексов вместо одиночных молекул. Фриш и Виллис [203] нашли, что присутствие стабильных димеров увеличивает скорость образования критических зародышей за счет увеличения поверхности димеров по сравнению с поверхностью одиночных молекул. Однако, как показали Катц и др. [204], кинетический эффект, только частично учтенный в работе Фриша и Виллиса, почти всегда пренебрежим, тогда как описываемое экспонентой изменение равновесного распределения кластеров вследствие наличия стабильных димеров сильно уменьшает скорость образования критических зародышей. [c.48]

Следует отметить, что попытка использовать для анализа роста силы трения покоя от продолжительности неподвижного контакта уравнения Беккера [19], Кохендорфера [24], Тейлора [28] и ряда других авторов оказалась неудачной. [c.216]

Псевдоожиженный струйный слой или аэрофонтанирование в коническом сосуде. Один из методов обеспечения контакта жидкости с твердыми частицами — струйный слой — предложен в работе [525]. Как модификация псевдоожиженного слоя струйный слой представляет собой плотный слой, возбуждаемый центральной струей, которая бьет вверх, увлекая за собой частицы, тогда как частицы вблизи стенок сосуда движутся вниз. Беккер [41, 43] исследовал теплообмен и профили скорости в такой системе. Мадонна и Лама [512] составили уравнение баланса энергии, выражающее связь между падением давления и диаметром струи. Проблема создания струйных псевдоожиженных слоев для перемешивания твердых частиц анализируется в работе [496]. Процесс смешения при аэрофонтанировании в коническом сосуде с мешалкой или без нее рассматривается в работе [479]. Используемый в разд. 8.8 метод применим к струйному слою с низкой концентрацией частиц. [c.410]

Идеальный проводник, состоящий нз электронного газа, не испытывающего рассеяния, описывается уравнением (II), по не (I). Ф. Лондон и Г. Лондон использовали совместно уравнение (I) и раннюю теорию ускорения Беккера, Саутера и Хеллера [42] для объяснения эффекта Мейснера. Пусть у(х, у, Z, Z) —средняя скорость дрейфа электронного газа. Ускорение частицы определяется силой Лоренца [c.692]

Зависимость (4-14) представляет собой основное уравнение кинетики образования зародышей новой фазы, полученное Беккером и Дёрингом [Л. 53]. Это уравнение решено для случая стационарного распределения зародышей (dM /d z = 0) при граничном условии = 0. Решение, предложенное Я- И. Френкелем [Л. 50], приводит к следующему выражению для числа капелек критического [c.131]

Кинетическое уравнение конденсации (2-18) было впервые получено Д. Беккером и В. Дерингом [Л. 198] и решено в предположении, что неравновесное распределение капель такое же, как и равновесное распределение для значений g, меньших числа молекул в критической капле. При решении также предполагалось, что функция распределения обращается в нуль при некотором значении g = gm, несколько большем, чем число молекул в критической капле guv [c.33]

Хейсс и Коулл в своей статье приводят графики, построенные на основе двух предыдущих уравнений. Джонс и Кнудсен [26] представили некоторые дополнительные данные для коротких цилиндров (см. также [2]). В недавней статье Беккера [3] приводятся экспериментальные данные для свободно ориентированных тел различной формы при больших числах Рейнольдса. [c.269]

Индекс п пробегает значения от 2 до ь, где — число молекул в кластерах критического размера, концентрация которых g == О (эти кластеры удаляются из объема пара). Чтобы решить систему уравнений (46), первое из них (п = 2) делят на Pgi второе — на РзРз) третье — на Р2Р3Р4 и т. д. Затем получаемые выражения складывают. Однако результаты этой процедуры оказываются различными в работах [1781 и [182]. Ради общности записи в дальнейшем принимаем Pi = 1. Обозначая = с Л , Беккер и Дёринг [178] пришли к уравнению [c.45]

Затем, пользуясь схемой Беккера—Дёринга (см. уравнения (46), (47)), он вывел выражение для скорости образования зародышей. Его расчетные данные для паров воды предсказывали в 3,1—3,2 раза меньшие критические пересыщения Sk = pfp , чем наблюдаемые экспериментально при конденсации этих паров. Вместе с тем хорошее согласие полученных результатов с экспериментом и теорией ФВБД достигалось, когда предполагалось полное вымораживание вращений жидкой капли. С другой стороны, однако, совершенно непонятно, в какой мере свободная энергия неподвижной капли включает внутренние движения молекул кластера, полученного конденсацией пара. Пытаясь прояснить ситуацию, Курт [196] представил себе, что п молекул извлекаются в виде шарообразной капли из массивной жидкости. Поскольку внутри жидкости эти молекулы обладают Зтг степенями свободы, а в паре на 6 степеней свободы меньше, кажется естественным удалить из свободной энергии капли долю, соответствующую потере этих 6 степеней свободы. По мнению Френкеля и Курта, коррекция достигается уменьшением п на 2, так как внутри жидкости на каждую молекулу приходится по 3 степени свободы. [c.60]

В работах [299, 398] проанализированы ситуации, когда зарождение пор на включении может происходить при существенно меньших напряжениях, чем это следует из уравнения (15.4). Анализ проведен на основе классической теории гетерогенного зарождения Беккера - Дьёринга. Для скорости зарожде-ния пор Nбыло получено [ 398] уравнение [c.234]

Поскольку тот или другой тип экстинкции часто встречается для кристаллов, используемых при рентгеноструктурном анализе, большое значение имеет практический метод введения поправок на экстинкцию. Этот метод был предложен Захариасеном [402] и уточнен Купером и Роузом [64 и Беккером и Коппенсом [17]. Трудность трактовки когерентных взаимодействий в сильно несовершенном и неоднородном кристалле преодолевается благодаря предположению о том, что усреднение по членам, чувствительным к фазе, можно сделать до, а не после рассмотрения взаимодействия пучков. Следовательно, используют систему дифференциальных уравнений, аналогичных (10.32), но для интенсивностей, а не для амплитуд таким образом, [c.357]

В частном случае, когда число Прандтля Рг = цСрЫ = (Ср— удельная теплоемкость при постоянном давлении), уравнение (1.11) можно решить аналитически и в общих предположениях (Р. Беккер, Z. Phys., 1922, 8 5, 321—362). Ширина фронта оказывается равной примерно [c.213]

Уравнением (6.1) определяется активность радиоактивного препарата это число распадов в 1 с. За единицу измерения активности принимается 1 распад в секунду, что соответствует иМ = 1. Определенная таким образом единица активности называется беккере-лем (Бк). Из табл. 6.1 видно, что эта единица измерения очень мала. Чаще пользуются кратными ей величинами — мегабеккерелем (МБк) и гигабеккерелем (ГБк). Для радиоактивного источника с заданной активностью требуется тем меньшее количество радиоактивного препарата, чем меньше его период полураспада. Приведем в гигабеккерелях порядки величин активности некоторых радиоактивных источников. Радон содержащийся в 1 м атмосферного воздуха, имеет активность около 4-10 ГБк. Урановая руда с 10 % активности чистого урана обладает активностью 1,3 X X 10 ГБк/кг. Источники, используемые для гаммаграфии в промышленности, имеют активность от 4 до 40 ГБк. Радиоактивные препараты на основе Со, используемые в медицине для радиотерапии, имеют активность от 75 до 200-10 ГБк. Активность источников, используемых при проведении химического анализа образцов, составляет около 10 ГБк. Атомная бомба, эквивалентная 20 кт тринитротолуола (ТНТ), через минуту после взрыва создает активность 7,4-10 ГБк. [c.162]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...