Дифракция в сходящемся пучке

Различают два вида дифракции а) дифракция в сходящихся пучках лучей (дифракция Френеля) б) дифракция в параллельных пучках — (дифракция Фраунгофера). [c.42]

Дифракция в сходящемся пучке [c.199]

Сильные отклонения от закона Фриделя и вытекающая отсюда возможность определить отсутствие центра симметрии и абсолютную полярность нецентросимметричной структуры четко продемонстрированы [167] при изучении С<18 методом дифракции в сходящемся пучке и с помощью различных темнопольных электронных микрофотографий 180°-ных двойниковых границ кристаллов ВаТЮз [202, 369, 37014 [c.350]

Дифрактометр оптический 67, 70, 141, 148 Дифракция в сходящемся пучке 251, 343, [c.422]

Рассмотрим теперь аберрации плоской решетки, установленной Б сходящемся пучке, так что плоскость падения пучка не совпадает о плоскостью дисперсии [39, 60]. В этом случае спектр располагается на линии пересечения конуса дифракции (его вершина лежит в центре решетки) со сферой, центр которой лежит на оси X, а поверхность проходит через центр решетки и первичный фокус пучка (рис. 7.12, б). По соображениям симметрии аберрации должны быть минимальными, когда точки, соответствующие длине волны коррекции и нулевому порядку дифракции, располагаются на равных расстояниях относительно оси симметрии решетки. Распределение штрихов, соответствующее стигматическим спектральным изображениям в точках и т — 0, имеет вид системы гипербол, симметричной относительно центрального прямолинейного штриха, совпадающего с осью х. Однако достаточно малые аберрации могут быть получены у решетки о прямолинейными штрихами, являющимися касательными к гиперболам и сходящимися веером к точке — фокусу нарезки , в которой ось X пересекается с дифракционной сферой. Разрешающая сила такой решетки равна [c.278]

Распределение интенсивности света в плоскости, проходящей через фокус сходящегося пучка, определяется дифракцией Фраунгофера (см. 6.3). [c.365]

Что из этого следует, мы увидим в гл. 3. Сейчас же осталось только отметить, что небольшие шероховатости, гася сходящуюся волну, практически не влияют на величину краевого дифракционного рассеяния под малыми углами поэтому в выходящей из резонатора периферийной части пучка проявления дифракции все же остаются. [c.130]

На стадии восстановления полученную голограмму освещают плоской волной, идентичной с опорной (рис. 7.35,6). Как и в случае зонной пластинки, в результате дифракции возникают кроме проходящей прямо волны сходящаяся и расходящаяся сферические волны. Из-за плавного перехода от светлых колец к темным здесь образуются, как и у дифракционной решетки с синусоидальным пропусканием, только три главных максимума с т = 0, 1. Центр расходящейся дифрагировавшей волны 5 расположен как раз в том месте, где находился точечный источник 5 при записи голограммы. В самом деле, когда продолжения дифрагировавших лучей пересекаются в 5, разность хода между лучами от соседних светлых колец голограммы равна длине волны Я,. Это эквивалентно отсутствию разности хода вообще, и такие лучи будут восприниматься глазом как выходящие из точки 5. Они образуют мнимое изображение источника. Наблюдатель видит сквозь голограмму находящийся в 5 точечный источник, хотя никакого источника там нет. Возникающая при дифракции восстанавливающего пучка [c.381]

При с 1 эта величина по порядку совпадает с (23.19) — сдвигом максимума фокального пятна при дифракции сходящейся сферической волны на отверстии в экране. Из (24.30) следует, что смещение перетяжки может быть значительным так, при с = 1 максимум амплитуды пучка (перетяжка) в два раза ближе к линзе, чем фокальная плоскость. [c.260]

Во втором способе наблюдения кривых качания при дифракции на тонком плоскопараллельном кристалле используется метод дифракции в сходящемся пучке, впервые предложенный Косселем [c.199]

Методику дифракции в сходящемся пучке усовершенствовали сначала Хорни [196] и затем Гудман и Лемпфул [163] и Кокейн и др. [57]. Как подробно будет изложено позже (гл. 14), последние две группы авторов развили данную методику как способ точных измерений интенсивности при этом они показали, что двухволновые результаты образуют только первое приближение к -волновой дифракции, и использовали п-волновые динамические дифракционные эффекты для вывода значений коэффициентов Фурье Vf или с большой точностью . [c.201]

СПЭМ имеет ряд потенциальных преимуществ особенно в отношении легкости детектирования прошедших и дифрагированных пучков, их анализа и действия с ними и возможности гибкого управления изображением путей изменения электрического сигнала — непосредственного результатата действия микроскопа. Более того, если сканирование прекратить, то при дифракции в сходящемся пучке получается картина от участка почти такого же диаметра, что и предел разрешения микроскопа. Более подробное сравнение сканирующего и обычного электронных микроскопов с точки зрения эффективности сбора информации при рассеянии электронов можно найти в работе [280]. [c.290]

Далее рассматриваются новые нетрадиционные схемы установки решеток — высокоэффективная схема конической дифракции, схемы установки решеток в сходящихся пучках и оптималь. ные для этих случаев типы решеток, анализируется влияние абер- [c.249]

Пропускающие дифракц. решётки (ПДР) изготовляются методами микролитографии и представляют собой тонкоплёночные структуры, обычно из Аи, толщиной в неск. ыкм. Макс, эффективность дифракции зависит от Лив 1-м порядке может достигать 5—10% при плотности штрихов от неск. сотен до неск. тысяч на 1 мм. Вследствие конечной толщины структуры суп ствует КВ-предел применения ПДР ( 0,1 нм), ниже к-рого решётка становится практически прозрачной. ПДР могут устанавливаться в сходящемся или расходящемся пучке совм. с фокусирующей Р. о., при этом для коррекции возникающих аберраций шаг структуры делают переменным. [c.349]

Результаты (3.5.8) и (3.5.9) справедливы для плоских волн. На практике, однако, имеют дело с расходяи имися (сходящимися) волнами. При дифракции таких волн полное отклонение падающего светового пучка невозможно в принципе поэтому равное единице отношение / //о на практике не реализуется. [c.332]

При распространении в свободном пространстве ширина пучка электромагнитной волны увеличивается из-за дифракции. Как было показано в 4 гл. VIII, плоская волна постепенно превращается в сферически расходящуюся. На расстояниях 1 (где D = 2zlka ) фронт волны искривляется, становится параболическим, и волна распространяется в конусе с углом раскрытия 21ка. Для того чтобы передать энергию электромагнитной волны направленным пучком на расстояния I, необходимо скомпенсировать естественную дифракционную расходимость. С этой целью можно произвести коррекцию фазового фронта волны с помощью собирающей линзы и добиться того, что расходимость уменьшится если оптическая сила линзы достаточно велика, то волна может даже стать сходящейся. Однако эта сходя- [c.345]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...