Каверны нулевого сопротивления

Следствие 1. Каждая свободная линия тока, ограничивающая бесконечную каверну за выпуклым препятствием (каверна нулевого сопротивления исключается) имеет одну точку перегиба или не имеет ее в зависимости от того, является или не является соответствующая точка отрыва точкой перегиба. [c.106]

Случай а = 0 сводится к каверне конечной ширины, которая может быть асимптотически прямой в симметричном случае Р = 0, но которая обычно отклоняется от прямой линии по логарифмическому закону. Как будет показано в п. 5, именно это и будет случаем каверны с нулевым сопротивлением ) (рис. 40, б). [c.93]

В ранних экспериментах лобовое сопротивление гладких сфер при нулевом числе кавитации определялось при входе в воду, когда воздушная каверна еще была присоединена к телу, движущемуся с замедлением. Высоким скоростям входа соответствуют большие числа Рейнольдса (от 10 до 10 ). Кроме того, на образование и форму каверны оказывает влияние сила тяжести. В типичном случае эквивалентное значение Св(0) для стационарного движения стальных шариков диаметром с1 от 1,59 до 38,1 мм в воде в интервале чисел Рейнольдса от 10 до 10 [c.240]

Итак, ширина каверны определяется лобовым сопротивлением, а ее асимметрия — подъемной силой. В рассмотренном случае симметричной каверны с нулевым лобовым сопротивлением 0 = 0 (рис. 40,6) имеем, таким образом, типичное соотно-щение у — у = 0 Ух). [c.97]

Отсюда можно просто вычислить коэффициент лобового сопротивления d, отнесенный к поперечному сечению смоченной части препятствия. Очевидно, что условием существования каверны с нулевым лобовым сопротивлением является ai = 2. В табл. 1 приведены угол отрыва (ps, параметры М и d, а также коэффициенты ai, аз, a , ат, ад для кавитационных течений около нескольких симметричных препятствий 2). Метод расчета описан в гл. IX, п. 8. [c.175]

Если не накладывается ограничений на отрыв потока, то минимум, равный нулю, достигается в случае каверны нулевого сопротивления за любым таким препятствием. Теперь примем, однако, условие отрыва Бриллюэна (гл. I, п. 14) скорость мак- 49. симальна на свободной линии тока. Далее, определим профиль Кирхгофа К, состоящий из плоской пластины или диска L, за которым образуется симметричная каверна, имеющая на некотором расстоянии а за препятствием ширину 2Ь (рис. 49), как в гл. II, п. 2. [c.123]

Легко видеть, что при /= onst или при / = Tr sino, соответствующих фиксированному углу отрыва или каверне с нулевым сопротивлением (гл. 6, п. 5), уравнение (7.37) не может быть удовлетворено ни при каком значении х, соответствующем препятствию с положительной кривизной. В самом деле, если [c.221]

Значения, приведенные в табл. 5.2, соответствуют неограниченному потоку обтекающей жидкости. При сравнении их с экспериментальными данными, полученными в лабораторных условиях, необходимо вводить поправки на влияние стенок, так как рабочая часть трубы всегда имеет конечную ширину. Теоретические поправки на влияние стенок вводили Биркгоф, Плессет и Симмонс [10], Коэн и Ту [15], а также Коэн и Ди Прима [13]. Вследствие влияния стенок в закрытых рабочих частях измеренные значения коэффициентов сил сопротивления для данного тела получаются заниженными, а длины каверн — завышенными по сравнению с их значениями при том же параметре К в неограниченном потоке жидкости. Увеличение длины каверны может быть очень большим. Более того, для ограниченных струй существует коэффициент загромождения, который определяет нижний предел параметра К. Зильберман [74] получил экспериментальные данные для двумерных тел в гидродинамической трубе со свободной струей и сопоставил их с теоретическими значениями. Для свободной струи проблема загромождения отсутствует, так что эксперименты можно проводить при весьма малых, даже нулевых, значениях параметра К. Однако свободные границы струи все же оказывают небольшое влияние на сопротивление тела и длину каверны в сторону некоторого их уменьшения. Зильберман установил, что поправки при пересчете измеренных значений сил в свободной струе на случай неограниченного потока жидкости пренебрежимо малы, за исключением очень малых значений К, когда измеренные значения коэффициентов оказываются меньше, чем в неограниченном потоке. [c.232]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...