Полый катод импульсный

Активная среда Са. Условия возбуждения импульсный разряд в смеси паров Са и Не оптическая накачка паров Са ультрафиолетовым излучением разряд с полым катодом [c.900]

Активная среда Sr. Условия возбуждения импульсный разряд в парах Sr с Не разряд с полым катодом [c.900]

Активная среда Т1. Условия возбуждения короткий разряд в Ti (13 Па) с Ne или Не импульсное возбуждение при диссоциации Т (СНз)з разряд с полым катодом [c.901]

Наиболее распространенными источниками света в атомно-абсорбционной спектрофотометрии продолжают оставаться лампы с неохлаждаемым полым катодом, работающие в режиме постоянного или переменного тока. Ведутся также работы по использованию импульсного режима освещения. [c.90]

Активная среда км. Условия возбуждения импульсный разряд в парах Аи с Не непрерывный разряд с полым золотым катодом и Не в качестве буферного газа [c.900]

Активная среда Zn. Условия возбуждения импульсный или непрерывный разряд в парах Zn с Не, Ne или Аг непрерывный разряд с полым цинковым катодом диссоциация в импульсном разряде 2п(СНз)г [c.900]

На рис. 323 представлена принципиальная схема электроннолучевой установки. Последняя представляет собой устройство, с помощью которого получают узкие электронные пучки с большой плотностью энергии. Термоэлектронная эмиссия обеспечивается накалом вольфрамового катода ), заключенного в кольцеобразный формирующий электрод (3). Под ним расположен дисковый анод 4 с центральным отверстием. Электрод 3 предназначен для формирования пучка электронов, регулирования тока электронного луча 2 и его модуляции путем подачи импульсного управляющего напряжения от импульсного генератора. Высокое напряжение между катодом 1 и анодом 4 ускоряет электроны, а магнитное поле регулировочных катушек 5, питаемых постоянным током, направляет луч по оси пушки. Диафрагмой 6 луч формируется, а магнитной линзой 7 фокусируется на поверхности детали 8. С помощью отклоняющих катушек 9 луч можно перемещать по поверхности детали. Электронный луч может фокусироваться на площади диаметром до 0,001 см, чем достигается высокая удельная мощность [до (15—50)-10 Вт/см ]. Обрабатываемую деталь устанавливают на стол 10 и перемещают моторным приводом с равномерной скоростью, [c.628]

По конструкции различают двух- и трехэлектродные импульсные рентгеновские трубки. Наиболее распространены двухэлектродные трубки. В такой трубке анод представляет собой острозаточенную вольфрамовую иглу, расположенную по оси вакуумной колбы, а катод - диск или цилиндр с заостренными кромками, концентрично расположенный относительно анода. Электроды трубки выполняют заостренными для увеличения напряженности электрического поля. [c.255]

В т. т. р. с электростатич. управлением слабое тормозящее электроны поле Е между управляющей сеткой и сеткой подготовит, разряда управляет потоком электронов, диффундирующих из плазмы подготовит. разряда (горящего между Сх и катодом, рис. 2). Зажигание разряда происходит при уменьшении Е (увеличении 11 до критич. величины), т. т. р. с электростатич. управлением допускают управление как импульсами, так и медленно меняющимися напряжениями. Обычно на , подают напряжение смещения ем> меньшее критич. величины. Входной импульсный сигнал подается через разделит, емкость Ср, а статич. управляющее напряжение — через сопротивление Л. В логических Т. т. р. с неск. унр. сетками анодный разряд зажигается лишь нри опред. комбинациях входных сигналов (см. Логические схемы). [c.186]

При электрических импульсных разрядах между легирующим электродом (ЛЭ) (анодом) и деталью (катодом) происходит (рис. 2.9.42) плавление и испарение материалов электродов. Под действием электрического поля, давлений образующихся паров и электродинамических сил, эти материалы в виде перегретых жидкостей и паров выбрасываются в межэлектродный промежуток, перемешиваются, химически соединяются друг с другом и составляющими межэлектродной среды и, взаимодействуя с поверхностью детали, образуют легированный слой. [c.415]

Активная среда d (рис. 34.4). Условия возбуждения импу.гьсный или непрерывный разряд в парах d с Не или Ne непрерывный разряд с полым катодом из d импульсное возбуждение при диссоциации d( H3)2 [c.901]

Активная среда As. Условия возбуждения импульсный разряд в парах As и Ne (13 Па) непрерывный разряд в смеси As U Не с полым катодом диссоциация As la при импульсном разряде [c.902]

В предыдущих главах рассматривались основные причины, влияющие на вид интерференционной картины, наблюдаемой с ИФП. При этом предполагалось, что источник излучения испускает свет в виде цугов бесконечно большой длины, т. е. анализируемое излучение обладает временной когерентностью. Пространственная когерентность реального газоразрядного источника. может быть определена с помощью теоремы Ван-Циттера — Цернике [5] или, для объемных источников спонтанного излучения типа полого катода, с помощью обобщения теоремы Ван-Циттера— Цернике, выполненного в работе [17]. До появления лазеров ИФП обычно освещался светом с очень малыми разме-)ами области пространственной когерентности (10 —10 см). Использование ИФП совместно с лазерами в качестве селекторов излучения, применение ИФП в перестраиваемых лазерах для сканирования и монохроматизации излучения, измерение АК ИФП с помощью одночастотного лазера и другие способы их применения приводят к необходимости развития теории, описывающей вид интерференционной картины при прохождении через ИФП полностью или частично пространственно-когерентного излучения. В то же время появление импульсных лазеров с малой длиной излучаемого светового цуга, а также исследование спектральных линий, испускаемых атомами и ионами с малым временем жизни возбужденного состояния, ставят вопрос о влиянии на вид наблюдаемой с ИФП интерференционной картины временной когерентности излучения. Число работ, посвященных этим проблемам, в настоящее время невелико [29, 38, 47], хотя пространственная и временная когерентность анализируемого излучения, конечно, оказывают решающее влияние на формирование АК идеального и реального ИФП. [c.78]

При конструировании трубок с импульсным полым катодом необходимо окружать проволоки, к которым привариваются электроды, стеклянной оболочкой для избежания проскакива-ния дополнительных разрядов. На рис. 1.44 приводится одна [c.56]

Импульсный полый катод обладает многими преимуществами перед полым катодом, работающим на постоянном токе, поскольку условия разряда позволяют получить линии по крайней мере дважды ионизованных атомов многие из этих линий как раз и попадают в вакуумную область спектра. О применении импульсного полого катода для возбуждения спектра см. [221а]. [c.56]

И. и. с высокой плотностью ионного тока явл. дуоплазмотрон, в к-ром плазма подвергается сперва геом. сжатию, а затем сжатию неоднородным магн. полем. Распространены И. и., в к-рых эл-ны, ионизирующие газ, осциллируют вдоль линий магн. поля между катодом и отражателем. Ионы извлекаются через отверстие в отражателе либо через щель в анодном цилиндре (поперёк магн. поля). Интенсивные импульсные пучки отрицат. ионов получаются в п о-верхностно-плазменных И. и., где покрытый Сз электрод бомбардируется потоком положит, ионов Водорода, к-рые при этом преобразуются в отрицат. ионы. В инжекторах быстрых нейтр. ч-ц используются мощные дуговые И.и. без магн. поля, [c.232]

Импульсные рентгеновские трубки предназначены для исследования бы-стропротекающих процессов. Длительность импульсов 20 НС. В этих трубках за короткий промежуток времени создается ток 10 —105 А. Современные отпаянные двух- и трехэлектродные импульсные трубки с холодным катодом работают по принципу вакуумного пробоя, который развивается под действием автоэмиссии электронов, получаемых из острых краев катода под действием сильного электрического поля. Анод в таких трубках выполняется в виде вольфрамовой иглы, а катод — в виде кольца или [c.269]

Стабильность А. э. связана с постоянством распределения ф вдоль катода и т.п полевого множителя a=E/V Оба эти фактора Morj4 изменяться под влиянием адсорбции и миграции атомов или молекул как примесей, так и материала эмиттера. Напр., локальные значения а возрастают в результате миграции поверхностных атомов под действием сильного влектрич. поля (перестройка в поле) или в результате изъязвления повер.чности при ионной бомбардировке, Повышение стабильности А. э. достигается улучшением вакуума, очисткой эмиттера, использованием импульсного напряжения для ослабления миграции атомов в электрич. поле и саморазогрева амиттера), умеренным подогревом эмиттера (для за-щиты от адсорбции и для заглаживания дефектов в местах удара ионов), применением слабо адсорбирующих материалов (нек-рые карбиды, бориды, нитриды металлов, углерод). Исследование А. а. из монокри- [c.23]

В, -а. X. разряда в газе зависит от давления и рода газа, материала катода, величины межэлектрод-ного расстояния, режима горения (стационарный или импульсный), присутствия Л магн. поля и т. д. Разл, участки В.-а.х. разряда в большой мере определяются приэлектродными iipone -сами, т.к. напряжённость электрич, поля в газоразрядной плазме обычно невелика (Е 5-ь 20 В/см) и не сильно зависит от условий разряда и разрядного тока. [c.336]

Для генерации ионных пучков анод диода делают из диэлектрика соответствующего хим. состава. В результате пробоя на поверхности анода образуется плазма, из к-рой под действием внеш. поля и поля пространственного заряда электронов эмиттируются ноны. Для увеличения энергии в ионном пучке ток электронов, пересекающих диод, должен быть уменьшен, но сохранён большой отрицат. пространственный заряд. Для этого используется либо поперечное. магн. поле, параллельное поверхности катода (т. н. ионные диоды с магн. изоляцией, рис. 3, а), либо полупрозрачные для ускоренных электронов аноды, покрытые диэлектриком (т. н. рефлексные диоды и триоды, рис. 3, б). Во втором случае электроны многократно проходят сквозь анод, создавая увеличенный отрицат. пространственный заряд, облегчающий вытягивание ионов из плазмы. При прочих равных условиях значение плотности тока ионов оказывается в M mg раз меньше плотности электронного тока. Эффективность ионных источников достигает 50—60% при импульсном токе ионов 1 MA ij напряягонии [c.504]

Дуаплязмотрон (DP). В источнике этого типа разрядный столб зажигается между катодом и анодом сквозь канал промежуточного электрода, В зазоре анод — промежуточный электрод за счёт сильного неоднородного радиально-симметричного магн. поля, создаваемого наконечниками электродов, образуется плотная анодная плазма, обладающая повышенной по сравнению с катодной плазмой темп-рой вторичных электронов. Эти электроны ионизуют рабочее вещество вплоть до образования многозарядных ионов. Осн. параметры DP 10 с/см , е= 10 эВ, длительность импульса 1 мс, частота повторения 100 Гц. Однако возможности DP ограничены из-за малой величины ,т, поэтому он в осн. используется как источник низкозарядных ионов для инжекторов лтейных ускорителей (для малых Z он позволяет получать большие импульсные интенсивности пучка). [c.196]

Получение активных атомов это их ионизация. Чем выше температура, тем легче атом отдает свои электроны другим (лучше электропроводность). Поэтому основным фактором, стимулирующим ионизацию, является увеличение температуры при ХТО. Однако хорошо известны и другие приемы, например, использование постоянного тлеющего разряда между деталью (катод) и специальным анодом в пространстве насыщающей среды, обдув детали электрически ионизированной струей насыщающего газа, обработка импульсными электрическими разрядами, обработка в поле излучения и т. д. Такие электрофизические приемы высокоэффективны, но достаточно сложны и дорогостоящи. Существуют также химические катализаторы процесса активации. Так, при цементации деталей в твердом карбюризаторе для активации процесса получения ионизированного углерода к углю добавляют 10—30 % углекислых солей (карбонатов) ВаСОз, N32003, К2СО3. Интенсификация цементации из газовой среды достигается путем добавки аммиака к технологическим газам. Ионизация атомарного вещества необходима в первую очередь для их адсорбции — осаждения на поверхность обрабатываемой детали. [c.198]

В качестве эм иссиовных веществ, которыМ и заполняются поры губки в металлогубчатых катодах, используются двойные п тройные карбонаты, преимущественно мелкозернистые, окись тория, окись иттрия н другие тугоплавкие окислы и -их смеси иногда в карбонаты добавляется небольшое количество порош ка никеля, повышающего стойкость. катодов к искрению (импульсные приборы с большим градиентом поля у катода). [c.266]

Известны различные виды электрических парогазовых разрядов. Соответствующие установки получают питание от источников постоянного тока или источников переменного тока промышленной и высокой частоты. В первом случае (тлеющий, дуговой, пеннин-говский разряды) главная роль принадлежит явлениям на катоде. В переменном поле определяющая роль катода утрачивается. Высокочастотные разряды подразделяются на двухэлектродные (дуговые, коронные), одноэлектродные (факельные, импульсные) и безэлектродные (Е- и Н-разряды). [c.38]

Особый класс составляют импульсные рентгеновские трубки. Свободные электроны в них получают в результате автоэлектронной эмиссии при создании у катода трубки электрического поля напряженностью >10 В/м. Импульсные трубки называют также трубками с < олодным катодом (в отличие от трубок с горячим катодом, в которых для получения свободных электронов используют термоэлектронную эмиссию). [c.255]

Импульсные Т. предназначены для создания коротких импульсов тока. Они применяются гл. обр. в радиолокационных передатчиках и линейных ускорителях заряженных частиц. Импульсные Т. конструируются таким обр. (рис. 4), что независимо от величины и,-поле анода не проникает к катоду (это достигается тем, что сетка С имеет спец. защитный элемент З( ). Для возбуждения разряда в таком Т. создается вспомогат. разряд между сеткой и катодом. Когда концентрация заряженных частиц вспомогат. разряда достигает критич. величины в участке пространства сетка — катод, куда проникает анодное ноле, возникает [c.185]

Для устранения измене- р с, 5. Схема ионного источнн-ния энергии электронов ка с <а1вазимонохроматизацией под действием поля, вы- электронов к— катод, Н — оттягивающего иопы из об- стема задерживающих электро-ласти ионизации, приме- дов, с — ионизационная камера, няется импульсная моду- коллектор, [c.150]

А агнетроном называется электронная лампа, предназначенная для генерирования колебаний значительной мощности на сверхвысоких частотах (сантиметровые волны). Корпус лампы изготовляется из меди и служит анодом внутри него расположен катод. Управление электронным потоком производится путём одновременного воздействия на него электрического и магнитного полей. Колебательные системы в виде объёмных контуров имеют форму полостей (фиг. 272), сделанных в теле анода (многокамерный магнетрон). Современные магнетроны разработаны Н. Ф. Алексеевым и Д. Е. Маляровым. Магнетроны применяются в передающих устройствах сверхвысоких частот (фиг. 273) и большей частью используются в импульсном режиме. [c.806]

Если к электродам, один из которых легируемая деталь (катод), а другой — легирующий металл (анод), приложить импульсное напряжение и свести электроды до появления искрового разряда, то между анодом и катодом потечет импульсный ток большой плотности Вследствие этого в точке искрового разряда на поверхности электродов (преимущественно на аноде) металл разогревается и частично испаряется. Капли расплавленного металла с анода устремляются к поверхности катода под действием электромагнитного поля. После окончания действия импульса тока движение не прекращается и капли металла достигают поверхности катода. Достигнув поверхности катода, расплавленные частицы анода внедряются в расплавленную лунку на поверхности катода и смешиваются с металлом катода, а частично осаждаются на кромке лунки и привариваются к ней. Если перемещать анод по какой-то лииии, то получим ряд лунок с измененным составом металла, т. е. с новыми сплавом и структурой. Чтобы получить сравнительно гладкую упрочненную поверхность, анод нужно перемещать относительно катода за время паузы между импульсами, которое по длительности равно 0,01с, не более чем на 1/4 диаметра лунки В этом случае происходит необходимое перемешивание и взаимное проникновение расплавленного металла обоих электродов друг в друга и улучшение качества обработанной поверхности [c.131]

Второе поколение лазеров ТЕЛ—новый козырь в получении управляемой термоядерной реакции. Принцип действия лазеров TEA аналогичен принципу действия лазеров с электрическим возбуждением, работающих в непрерывном режиме. По лазер TEA работает в импульсном режиме и на смеси, находящейся при атмосферном давлении. Самоа трудное — это получить однородное возбуждение и избежать дугового режима. Система Болье использует простой катод с остриями, создающий большое количество микроразрядов (рис. 6). В приборе, созданном в лабораториях Маркуссиса (рис. 7), благодаря интенсивному полю, тяну- [c.38]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...