Хромокалиевые квасцы

Магнитные методы определения абсолютной температуры в случае этой соли сопряжены с трудностями. ВеличипьЕ у, у/, /" и S оказываются неудовлетворительными в качестве термометрических параметров ниже максимума восприимчивости (см. выше). Восприимчивость у" имеет довольно малую величину (даже в максимуме значение у" намного меньше, чем для хромокалиевых квасцов), так что трудно отличить поглощение тепла в переменном поле от потерь на переменном токе в мосте (см. п. 12). Быстрое изменение [c.525]

Предположим, что мы имеем один моль парамагнитной соли (например, хромокалиевые квасцы), подвешенной в сосуде, который окружен жидким гелием, кипяш,им под пониженным давлением (рис. 58). Внутри сосуда, где помеш,ена парамагнитная соль, имеется газообразный гелий для осуществления термического контакта между солью и стенками сосу- [c.227]

Если начальная температура размагничивания составляет примерно ГК, то дйя того, чтобы получить Га < 0,01 К, обычно приходится Использовать магнитные поля с напряженностью Я не менее 20 ООО 25 ООО Э = = (1,6-7- 2)-10 А/м [см., например, рис. 3-15, на котором показана зависимость Га (Я) для хромокалиевых квасцов при = 1,17 К). [c.71]

После этого размагничивают второй образец. Из уравнения (3-155) очевидно, что поскольку размагничивание второго образца начинается со значительно более низкого, чем у первого образца, температурного уровня, то достаточно низкое значение Tj может быть получено при не слишком высоких значениях Я. Так, применяя двухступенчатое размагничивание, удалось получить температуру 0,001 К, используя магнитное поле напряженностью всего лишь в 9000 Э (в качестве первой ступени был использован образец железоаммоииевых квасцов, который охлаждался до 0,25 К, в качестве второй ступени был применен образец разбавленных хромокалиевых квасцов). Процесс охлаждения с помощью двухступенчатого размагничивания в Т, Я-диаграмме представлен на рис. 3-16 здесь АВ — изотермическое намагничивание образца первой ступени ВС — адиабатное размагничивание этого образца [c.71]

На рис. 3-18 приведена такая зависимость для хромокалиевых квасцов. Дифференцируя эту-зависимость, получаем искомую производную (ds/dT )p [с изменением Г величина s (Г , Я = 0) не меняется и, таким образом,.ее производная по Т равна нулю]. [c.75]

Цикл такого рода (разумеется, в большей или меньшей степени отличающийся от идеального цикла Карно) реально осуществлен в нескольких экспериментальных установках. Такие непрерывно работающие установки обеспечивают поддержание в охлаждаемом объеме температуры 0,2—0,3 К (в одной из установок при температуре О 3 К за один цикл отводится 1,4 lOSpr = 1,4 10 Дж тепла рабочее тело — 15 г железоаммониевых квасцов, охлаждаемый объем — блок хромокалиевых квасцов массой 15 г). [c.77]

Расщепление на два дублета основного состояния хромокалиевых квасцов, Сга (504)3K2SO4 24НаО при нулевом поле соответствует температуре 6о = 0,25°К. Построить график температурной зависимости удельной магнитной теплоемкости в интервале температур ниже 1 °К- Сравнить удельную теплоемкость данной соли с удельной теплоемкостью какого-либо металла в том же температурном интервале. Рассчитать температуру такой соли после выключения поля Я= 15 10 э, если начальная температура соли 1,5°К. [c.52]

Из кривых, снятых в растворах хромокалиевых квасцов фиолетовой и зеленой модификаций при pH 1,8 и представленных на рис. 96, видно, что скорость выделения металлического хрома в растворе зеленой модификации выше, чем в растворе фиолетовой модификации [при ф = —1,3 в, i i (зел. м.) = 90 ма/см , г ог (фиол. м.) = 50 Скорость реакции неполного восстанов- [c.150]

Рис. 96. Зависимость скоростей реакций выделения металлического хрома (а), неполного восстановления хрома (б) и выделения водорода (в) от потенциала и от вида модификации в растворах 0,4 моль л хромокалиевых квасцов при pH 1,8

Изменения величины // при изменении температуры обычно незначительны. Чтобы получить, например, пользуясь хромокалиевыми квасцами при температуре 4,2° К, точность, эквивалентную 0,001°, необходимо иметь возможность измерить величину Ь или Rz с точностью до 1 10 . [c.251]

При использовании моста взаимоиндукции непосредственно измеряе.мой величиной т часто является число витков. Устройство для точного измерения взаимоиндукции было сконструировано в Лейденской лаборатории Де-Клерком для измерения очень низких температур. При использовании хромокалиевых квасцов в установке Де-Клерка величина А равнялась 10. Наименьшая доступная измерению величина составляет примерно 0,002 витка. Вследствие этого такая установка дает возможность измерять разность магнитных температур с точностью [c.259]

Фиг. 2. Зависимость энтропии от те.мпературы для хромокалиевых квасцов.

Исследование кривых намагничивания обеих солей в поле 500 эрстед было произведено в Лейдене (данные находятся в печати). Изменения температуры вдоль адиабат, найденные из этих экспериментов с помощью уравнения (3), изображены в виде кривых на фиг. 4 и 5. Эти результаты весьма убедительны. В слабых магнитных полях изменение температуры АТ пропорционально квадрату напряженности поля Н . Кривые для сильных магнитных полей могут быть легко экстраполированы к начальным значениям напряженности магнитных полей и температур размагничивания, если предположить, что при увеличении магнитного поля Я оно становится пропорциональным температуре Т. Кривизна адиабат для хромометиламиновых квасцов при значениях 5/7 < 0,80 и больших магнитных полях медленно убывает. Для хромокалиевых квасцов это не наблюдается. Такое убывание кривизны, по-видимому, связано с близостью максимума магнитной восприимчивости, который для хромометиламиновых квасцов соответствует более высокому значению энтропии, чем для хромокалиевых квасцов [16, 22]. [c.270]

Фиг. 4. Зависимость изменения температуры-от величины внешнего магнитного поля при адиабатическом намагничивании для сферического образца хромокалиевых квасцов.

На фиг. 6 приведены кривые зависимости энтропии от магнитной восприимчивости для четырех образцов хромокалиевых квасцов по данным, полученным в Лейдене [25]. При более высоких температурах, когда измерения восприимчивости баллистическим методом и на переменном токе еще дают одинаковые результаты, отложена дейсгвительная часть восприимчивости [c.272]

Фиг. 6. Зависимость энтропии от магнитной восприимчивости для четырех сферических образцов хромокалиевых квасцов.

Все эти методы были использованы для хромокалиевых квасцов Де-Клерком, Стинлендом и Гортером. Все они дали взаимно согласующиеся результаты и приводят к выводу, что при самых низких температурах абсолютная температура оказывается гораздо ниже, чем соответствующее ей значение магнитной температуры Т. Температура максимума магнитной восприимчивости оказалась равной 0,004° К, что соответствует магнитной температуре Т = 0,033° и значению 5// , равному 0,40. При этих экспериментах самая низкая достигнутая температура составляла Т = 0,0029° К, соответствующая магнитная температура Т = 0,036° 5/Я = 0,258. [c.273]

Фиг. 8. Зависимость теплоемкости С от магнитной температуры Т для хромокалиевых квасцов.

Гарднер и Кюрти [18] измеряли абсолютную температуру с помощью хромометиламиновых квасцов и пользовались 7-излучением как источником нагрева. Определенные ими значения абсолютной температуры имеют тот же порядок величины, что и измеренные тем же методом с помощью хромокалиевых квасцов. Самая низкая полученная ими температура Т была равна 0,013" К при SIR = 0,350. [c.276]

Ориентационная составляющая П. [первый член (1)] при этом обычно настолько превосходит перпендикулярную составляющую [второй член (1)1, что последняя практически становится незаметной. Иа рис. 1 изображена измеренная на опыте завпсимость М от Н/Т для хромокалиевых квасцов K SO Сг2(304)з (носитель магнитного момента — ион Сгз ). Ход намагниченности хорошо согласуется с (Д). [c.585]

Двухромовокислый аммоний 30 г Хромокалиевые квасцы. . 15 [c.194]

Для М. о. применяют соли редкоземельных элементов (напр., сульфат гадолиния), хромокалиевые, железоаммониевые, хромометиламмониевые квасцы и ряд др. парамагн. в-в. Крист, решётка этих в-в содержит парамагн. ионы Ре, Сг, 0(1, к-рые разделены в крист, решётке большим числом немагн. ионов и поэтому взаимодействуют между собой слабо даже при низких темп-рах, когда тепловое движение значительно ослаблено, силы магн. вз-ствия не способны упорядочить систему хаотически ориентированных спинов. В методе М. о. применяется достаточно сильное ( неск. десятков кЭ) внеш. магн. поле, к-рое, упорядочивая направление спинов, намагничивает парамагнетик. При выключении внеш. поля (размагничивании парамагнетика) спины под действием теплового движения атомов (ионов) крист, решётки [c.368]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...