Квасцы метиламмониевые

Некоторые результаты исследования хромо-метиламмониевых квасцов (по де-Клерку и Хадсону) [c.472]

Исследования парамагнитного резонанса были проведены Блини [130]. Пользуясь своими результатами, он вычислил о, получив значение 0,245° К. Однако в его экспериментах расщепление непосредственно не измерялось. Определялось расстояние между уровнями при определенном значении поля, после чего величина расщепления в отсутствие ноля вычислялась на основе некоторых теоретических предположений о зависимости положения уровней от величины поля. В экснериментах Блини поле было направлено параллельно пространственной диагонали куба при расчетах предполагалось, что расщепление обусловлено тригональным полем, обладающим симметрией относительно этой оси. Такое предположение справедливо для рубидиевых и цезиевых квасцов, однако в случае метиламмониевых квасцов, как показали неопубликованные измерения Бейкера [131], оно является неправильным. Измерения диэлектрической постоянной Гриффит- [c.472]

Ф п г. 46. Диаграмма энтропия—мнимая часть восприимчивости на переменном токе для сферического монокристалла хромо-метиламмониевых квасцов (по Хадсону и MaK-JIeimy). Экспериментальные точки соответствуют i—измерительному полю 0,30 эрстед, 2—измерительному полю 0,4э ирстед. [c.525]

Различия между этими четырьмя кривыми частично связаны с раллнчнсй методикой измерений (см. подпись к фиг. 50). Однако несомненно, что частично эти различия связаны и со свойствами самих образцов например, различия, наблюдающиеся при более высоких температурах, приводят к различным значениям параметра расщепления, о чем говорилось в п. 35. Результаты, полученные на одном из образцов [56, 135], приведены на фиг. 51. Как у, так и у обнаруживают внезапный рост непосредственно перед максимумом. Этот подъем более быстр, чем в случае хромо-метиламмониевых квасцов (ср. фиг. 44 и 51), п происходит при меньшем значении энтропии (значительно ниже Л1н2). [c.527]

Как и в случае метиламмониевых квасцов ниже максимума / меньше, чем yj, однако это различие выражено для хромо-калиевых квасцов более сильно. Величина / в очень малой степени зависит от частоты измерительного поля, однако значение зависит от периода колебаний баллистического гальванометра. Этот вывод был сделан на основе экспериментов, в которых в течение одного и того же периода отогрева использовались различные гальванометры. В окрестности максимума наблюдались двойные отклонения (см. п. 24), особенно ярко выраженные в случае применения короткопериодного гальванометра (например, с периодом 0,2 сек). [c.528]

Значения у", приведенные на фиг. 51, обнаруживают максимум при энтропии, несколько меньшей значений, соответствующих максимумам у и у. Эти значения заметно больше значений, полученных для метиламмониевых квасцов, и максимум выражен менее резко (см. п. 57). Поскольку у" много меньше, чем отношение у"/х никогда не превосходит 0,03 (отметим, что значения у" на фиг. 51 нанесены в десятикратно увеличенном масштабе). [c.528]

Ф и г. 7о. Диаграмма энтропия—восприимчивость в продольном поле ( / ) для сферического монокристалла хро-мо-метиламмониевых квасцов (по Бейну, Стенланду, де-Клерку и Гортеру). [c.547]

Ф И Г. 78. Изменение температуры с изменением напряженности поля при адиабатическом намагничивании для сферического монокристалла хромо-метиламмониевых квасцов (по Бейну, Стенлапду, де-Клерку и Гортеру). [c.549]

Хромо-калиевые квасцы. Зависимость восприимчивости от приложенного поля в случае хромо-калиевых квасцов совершенно не такая, как li случае хромо-метиламмониевых квасцов. На фиг. 79 приведена диаграмма [c.551]

Ниже точки Кюри в х наблюдается анизотропия. Результаты, полученные при самой низкой энтропии [245] (6 = 0,20 R), показаны на фиг. 81. Анизотропия значительно меньше, чем в случае хромо-метиламмониевых квасцов на полярной диаграмме, подобной приведенной на фиг. 73, ее вообще с трудом можно было бы заметить. В сильных полях симметрия характеризуется осью симметрии четвертого порядка, а в слабых полях — осью симметрии второго порядка. Между этими областями (приблизительно между 50 и 250 эрстед) наблюдается переходная область, где кривые очень сложны и не поддаются истолкованию. Дать интерпретацию этих явлений в настоящее время невозможно. [c.553]

На первый взгляд магнитные свойства хромо-калиевых квасцов и хромо-метиламмониевых квасцов сильно отличаются друг от друга. Однако более внимательный анализ фиг. 69, 74 и 80 показывает, что между ними имеется некоторое качественное согласие. Небольшое уменьшение восприимчивости в слабых полях, наблюдающееся в метиламмониевых квасцах, очень сильно иражено в случае калиевых квасцов, зато чрезвычайно резкий максимум, [c.555]

Если предположить существование антиферромагнитных доменов (п. 64), то поведение калиевых квасцов может быть объяснено тем, что в этой соли сами домены меньше, а границы между доменами толще, чем в случае метиламмониевых квасцов. [c.555]

Признаки такого поведения были найдены в случае хромо-метиламмониевых квасцов, в которых уменьшение температуры при самом низком значении энтропии было меньше, чем при iS = 0,40/ (см. фиг. 78). Таким образом, ввиду малости значений ДГ [c.557]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...