Движение жидкости в сосуде

Скоростью движения жидкости в сосуде пренебрегаем (см. 10-5). Подчеркнем, что давление в жидкости в сечении С —С равно атмосферному Рд. [c.380]

ДВИЖЕНИЕ ЖИДКОСТИ В СОСУДЕ. [c.386]

Рис. 10-9. Движение жидкости в сосуде

На рис. 10-9 и 10-10 показаны некоторые возможные (наиболее простые) схемы линий тока, характеризующие потенциальное движение жидкости в сосуде. Для рис. 10-9, б и 10-10,6 подходное живое сечение 1-1 будет не горизонтальным, а вертикальным. [c.386]

Для схем на рис. 10-9, о и 10-10,6 величина ф будет меньше, чем для схем на рис. 10-9, б и 10-10, а в связи с наличием поворота потока в сосуде. Однако, поскольку скорости в самом сосуде невелики и потери напора концентрируются главным образом вблизи отверстия, можно считать, что в случае малого отверстия численные значения ф для всех приведенных выше схем примерно одинаковы ф практически не зависит от условий движения жидкости в сосуде, если отверстие относительно мало. [c.387]

Как видно, рассчитывая малые отверстия, мы вовсе не должны интересоваться условиями движения жидкости в сосуде, и всегда можно полагать Но = О и Яо = Я. [c.388]

Что касается больших отверстий, т. е. отверстий, не удовлетворяющих указанным двум условиям или одному из них, то практически их расчет выполняется по тем же формулам, что и малых отверстий. Однако при установлении коэффициента расхода Цо здесь, в случае несоблюдения неравенства (10-33), приходится интересоваться движением жидкости в сосуде. Достаточно точные значения Цо Для больших отверстий могут быть установлены на основании специальных опытов. Только в качестве грубо ориентировочных данных можно привести следующие сведения о величинах относящихся к большим отверстиям, выполненным в вертикальной стенке сосуда (в случае квадратичной области сопротивления) [c.388]

В отделе I настоящей работы мы изложили различные шаги, какие были предприняты для того, чтобы добиться разрешения задачи о центре колебания, и видели, что правильная теория зтой задачи была открыта Яковом Бернулли лишь долгое время после того, как Гюйгенс ее разрешил на основе косвенного принципа сохранения живых сил. Совершенно так же обстояло дело с задачей о движении жидкостей в сосудах, и можно удивляться, что для решения этой задачи не воспользовались теми познаниями, какие были приобретены при разрешении первой. [c.305]

Вот наиболее общие и наиболее простые формулы для точного определения движения жидкостей. Трудность вопроса заключается только в интегрировании этих уравнений но эта трудность столь велика, что до сих пор даже в наиболее простых задачах приходилось ограничиваться особыми методами, основанными на более или менее ограничительных допущениях. Для того чтобы насколько возможно уменьшить это затруднение, рассмотрим, каким образом и в каких случаях приведенные выше формулы могут быть еще более упрощены, и затем дадим применение их к некоторым вопросам, касающимся движения жидкостей в сосудах или каналах. [c.329]

Большое преимущество настоящего анализа заключается, однако, в том, что с его помощью можно все ближе и ближе подойти к действительному движению жидкостей в сосудах любой формы в самом деле, определив, как мы это сделали выше, первые значения неизвестных, отбрасывая при этом вторые измерения поперечных размеров сосуда, легко затем увеличить приближение, принимая последовательно во внимание отброшенные члены детали этих вычислений не представляют никаких трудностей, кроме известной громоздкости выкладок, и мы, по крайней мере сейчас, не будем входить в них. [c.359]

Потери напора при движении жидкости в сосуде из-за малой скорости v также можно не учитывать, а все потери напора можно отнести к отверстию с коэффициент том местного сопротивления Сот- Следовательно, [c.167]

СЛОЯМ. Ири этом происходит перемешивание холодных и нагретых частиц жидкости, движение жидкости в сосуде и распространение теплоты. Такой способ передачи теплоты называется конвекцией. [c.14]

На рис. Vni.l и Vni.2 показаны некоторые возможные (наиболее простые) схемы линий тока, характеризующие движение жидкости в сосуде между сечениями 1—1 и с—с. Для схем на рис. Vni.l,a [c.134]

Отметим здесь, что для решения ряда прикладных задач (движения жидкости в сосудах, в оболочках, проникание тонких тел в жидкость и т. д.) граничные условия (8.8) и (8.9) можно линеаризировать и они примут вид [c.73]

Примечания. 1. Скоростью движения жидкости в сосуде (в сечении 1—1) обычно пренебрегают ввиду ее малости. 2. При решении этой задачи, помимо уравнения Бернулли, следует пользоваться уравнением неразрывности. [c.93]

Движение жидкости в сосуде. Понятие малого и большого отверстий. Указания о расчете больших отверстий [c.334]

Определить потенциальное движение идеальной несжимаемой жидкости в эллипсоидальном сосуде, вращающемся вокруг одной из своих главны.к осей с угловой скоростью определить полный момент импульса жидкости в сосуде. [c.43]

I. Два сосуда соединены глубоким длинным каналом с плоско-параллельными стенками (ширина канала а, длина I). Поверхность жидкости в сосудах и в канале покрыта адсорбированной пленкой, причем поверхностные концентрации Yi ч V2 пленки в обоих сосудах различны, в результате чего вблизи поверхности жидкости в канале возникает движение. Определить количество переносимого при этом движении вещества пленки. [c.348]

Граничные условия в обеих задачах одни и те же в одной задаче касательные напряжения, в другой — скорости движения жидкости должны быть направлены по касательной к контуру. Таким образом, решение задачи циркуляции жидкости в сосуде определенной формы аналогично решению задачи кручения призматического стержня с поперечным сечением той же формы. [c.89]

Из многочисленных экспериментальных исследований движения жидкости в трубах укажем на опыты с трубками малого диаметра французского врача и испытателя Пуазейля (1799—1869), изучавшего движение крови в сосудах, и опыты английского физика Рейнольдса (1842—1912), установившего в 1883 г. закон подобия течений в трубах. Целую эпоху в истории развития гидромеханики составляют исследования по воздухоплаванию, включающие разработку теории полета самолетов и ракет. Результаты этих исследований были изложены в трудах выдающихся русских ученых Д. И. Менделеева (1834—1907), Н. Е. Жуковского (1849—1921) и С. А. Чаплыгина (1869—1942). [c.8]

Опыты Гагена (1839 г.) по изучению движения воды в трубах и более обширные опыты Пуазейля по исследованию движения крови в капиллярных сосудах (1841 г.) впервые позволили установить некоторые общие закономерности движения жидкостей в трубах малого диаметра. [c.242]

Сифоном называют изогнутый самотечный трубопровод, часть которого расположена выше уровня жидкости в резервуаре, откуда она забирается (рис. 5.9). Движение жидкости из сосуда А в сосуд Б происходит вследствие разностей уровней Н. Давление в сифонном трубопроводе будет меньше атмосферного, так как он расположен над уровнем жидкости в рассматриваемых резервуарах. Наиболее важной задачей при расчете сифона является определение максимально допустимой высоты /1а при заданных размерах трубопровода и известном напоре Н. По мере увеличения Лг понижается давление в сифоне и когда оно достигнет давления парообразования, то наступит кавитация, сплошность потока жидкости нарушится и она перестанет течь. [c.64]

В обычных условиях истечения при большой площади поперечного сечения сосуда и малом отверстии скорости движения жидкости в самом сосуде, по сравнению со скоростью истечения из отверстия, будут весьма малы. Поэтому при истечении реальной (вязкой) жидкости будут незначительны и потери напора при ее движении по сосуду, которые будут возрастать лишь при приближении к отверстию, в непосредственной близости от него и, особенно, в самом отверстии. Все это говорит о том, что в рассматриваемом случае потери напора могут быть отнесены к категории местных потерь. [c.186]

Реактивную силу определим, применив закон количества движения к объему жидкости между сечениями О—О и /—/. За ось проекции примем линию 5—5, проходящую через центр тяжести отверстия. Так как жидкость в сосуд не поступает, а лишь вытекает через отверстие, то проекция изменения количества движения между сечениями О—О и /—1 на ось 5—S, равная проекции импульса сил, выразится зависимостью [c.223]

Так к примеру, возникновение конвективного движения жидкости в сосуде, противоположные боковые стенки которого поддерживаются при различных температурах, объясняется тем, что при нормальных условиях плотность жидкости обычно уменьшается с ростом температуры. Более легкая жидкость у нагретой стенки стремится подняться вверх, а более тяжелая жидкость у противоположной стенки — опуститься. Это один из примеров проявления так называемой гравитационной (в данном случае термогравитационной) конвекции. [c.231]

Ампера передается на тело. Например, если боковые стенки кольцевого сосуда, наполненного проводягцей жидкостью, являются электродами, к которым подведен ток, а дно представляет собой изолятор, установленный на полюсе прямого магнита, то ток течет по радиусам, а вектор магнитной напряженности параллелен стенкам. В этом случае жидкость в сосуде приходит в круговое движение (сила действует в одном и том же направлении на положительные и отрицательные заряды, так как они движутся в противоположных направлениях). [c.190]

Эффект виброперемешивания i аза и жидкости. Следуя работе Р. Ф. Ганиева и др. (1976), из/ожим резонансную схему движения пузырьков в жидкости, усиления колебаний за счет газо-Boii подушки и впброперемешпвания жидкости в сосуде, совершающем вертикальные вибрации. [c.165]

Рис. 129. ного отверстия в дне сосуда (так называемое донное отверстие — рис. 129). Пусть в общем случае давление на свободной поверхности жидкости в сосуде и давление в среде, в которую происходит истечение, отличны от атмосферного и равны Pi и р. Будем считать также, что в сосуд все время поступает такое же количество жидкости, какое из него вытекает через отверстие, т. е. примем, что уровень жидкости в сосуде поддерживается постоянным и, следовательно, движение жидкости будет установившимся. Одновременно сделаем предположение, что отверстие достаточно глубоко погружено под свободной поверхностью, которая вследствие этого также может считаться горизонтальной, и значительно удалено от боковых стенок, не оказывающих ввиду этого никакого влияния на условия истечения Рассматривая сначала истечение идеальной жидкости, соста вим уравнение Бернулли для двух сечений сечения /—1 на сво бодной поверхности жидкости в сосуде и сечения 2—2 по отверс тию площади сечений соответственно обозначим через F и f Имеем [c.184]

Жидкость заполняет открытый сосуд, вращающийся вокруг горизонтальной оси с постоянной угловой скоростью. Примером сосуда, заполненного жидкостью и вращающегося вокруг горизонтальной оси, может служить ковш верхненаливного гидравлического колеса, схема которого показана на рис. 34. При вращении колеса вокруг оси Ох жидкость в ковшах практически будет находиться в состоянии относительного покоя, так как наблюдающееся относительное движение жидкости в ковшах обычно происходит с очень малыми скоростями. Поэтому, пренебрегая указанным относительным у движением и пользуясь примененной выше методикой, составим уравнение равновесия жидкости в области точки т (рис. 34) и определим для нее проекции объемных сил на координатные оси. Тогда [c.55]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...