Длина приведенная физического мач

Поверхностное знакомство с теорией относительности может привести к представлению, что все наши физические понятия теряют реальность, ибо, будучи относительными, они могут по-разному оцениваться в разных системах отсчета без возможности выбора из этих разных суждений. Такое заключение совершенно неправильно, подобно тому как, например, неправильно было бы суждение о нереальности пространственных величин на том основании, что в зависимости от выбора системы декартовых координат (например, направления осей) меняется численное значение координат X, у, г. Относительный характер каждого из этих координатных отрезков не лишает реальности понятия длины как расстояния между двумя точками, ибо длина эта, равная [c.467]

Истинные напряжения имеют больший физический смысл, чем условные. Выводы, сделанные на основании подсчета условных напряжений, могут привести к ошибочным заключениям. Так, например, диаграмма сил (или пропорциональных им условных напряжений) при растяжении (рис. 14.5) казалось бы позволяет сделать вывод, что после достижения максимального напряжения Ов образец начинает разупрочняться. Между тем, понижение нагрузок и пропорциональных им условных напряжений есть специфическая особенность процесса образования шейки при растяжении длинных образцов равномерного сечения. Ни при кручении, ни при сжатии, ни при изгибе шейка не образуется и критической нагрузки, соответствующей временному сопротивлению при растяжении, не наблюдается [c.25]

Отметим одно важное обстоятельство, которое может привести к потере точности классической физики сплошных сред. В случае, когда отклик материального тела вызывается внешним физическим воздействием с характерным масштабом длины, сопоставимым с размером среднего зерна или молекулы вещества, может оказаться, что эти элементы возбуждаются независимо друг от друга. В этом случае собственные микроскопические движения молекул должны быть учтены. Важность этого замечания становится особенно ясной, когда рассматривается распространение волнообразных возмущений с большими частотами или малыми длинами волн. Когда длина волны X имеет тот же порядок величины, что и средний размер зерна или молекулы, К = L < L, отклик материала существенно определяется микроскопическими движениями отдельных частиц. Таким образом, континуальное описание достаточно хорошо подходит для рассмотрения коллективных мод возбуждений лишь при X iL>L. Это условие считается выполненным не только для случая классических волн теории упругости, но также и для других коллективных мод, таких, как магноны ( 1.7) и поляритоны ( 1.12), описание которых в длинноволновом приближении предполагает, что длины волн много больше постоянной решетки. [c.80]

Отметим еще одно обстоятельство. Стремление к более детальному описанию пульсационного движения путем построения сложных аппроксимирующих выражений не только непомерно усложняет модели, но может привести к отходу от физической реальности. За нагромождением уточняющих деталей теряется исходная физическая сущность явлений. Например, одной из особенностей пристеночных течений типа пограничного слоя, подтвержденной экспериментально, является равенство вблизи стенки генерации и диссипации энергии турбулентности, причем эти величины значительно превышают остальные члены в уравнении для К. Заметим, что из этого равенства можно получить гениально предугаданную Прандтлем зависимость для турбулентной вязкости от длины пути перемешивания (масштаб турбулентности /) Действительно, диссипация имеет порядок [см. (8.70), (8.71)] [c.195]

Предложенная расчетная модель не учитывает ни термического, ни механического неравновесия, что может привести (и, как было показано выше, действительно приводит) к расхождению рассчетных и экспериментальных данных по расходу. Если суммарная длина второго и третьего участков мала, то и влияние неравновесности среды, которая проявляется на этих участках и может вносить погрешность в оценку расхода и потерь на трение, также незначительно. Следовательно, расчетные значения расхода при этих параметрах должны быть близки к полученным в физическом эксперименте. Такое сравнение приведено в табл. 6.1. Хорошее совпадение расчетных и экспериментальных значений расхода свидетельствует о применимости предложенной расчетной модели для описания гидродинамики течения вскипающей жидкости при околозвуковом режиме течения на четвертом участке, поскольку расчет гидравлического участка не вызывает затруднений, а длина второго и третьего участков минимальна. [c.137]

Случай равномерного распределения сильного вдува с невязкой зоной 1 также изучен в работе [Матвеева Н.С., Нейланд В.Я., 1970] и здесь для краткости опущен. Полезно, однако, привести два результата. На по лубе сконечном теле автомодельное решение для равномерного вдува является вырожденным. Так как скорость вдува при этом должна исчезать. Область вдува превращается в область покоя с формой клина. Это решение не имеет физического смысла, так как отброшенные вязкие члены уравнений Навье-Стокса становятся главными. Для тела конечной длины не автомодельные решения существуют, так как наличие донного разрежения индуцирует нужный градиент давления. Форма контактной поверхности вблизи носка близка к прямой [c.165]

Нам, однако, необходимо предварительно остановиться на некоторых недостатках проведенного анализа столкновения сфер. Дело в том, что мы, по существу, исключили полную динамику системы, оставив лишь рассеяние луча (сферы) на неподвижных сферах. Действительно, перемещение последних никуда не входит. Это привело к несколько искусственному введению в задачу понятии длины свободного пробега н времени столкновения. И хотя с физической точки зрения рассуждения, проведенные Крыловым, кажутся вполне удовлетворительными, тем не менее возникает вопрос можно ли в системе газа сфер получить более строгий результат для условий перемешивания, который бы учитывал динамическую эволюцию системы К сожалению, этот вопрос пе является, как может показаться на первый взгляд, обычной (для математиков) и необычной (для физиков) ногонен за строгостью. На нескольких примерах далее мы увидим, что введение динамического элемента в систему из нескольких сталкивающихся шариков может привести к качественно новым физическим явлениям. [c.59]

Тогда, если правилен общий результат волновой, или квантовой, механики, что нейтроны ведут себя и как частицы, и как излучение с длиной волны Л = к/ту, то мы можем ожидать, что и они могут привести к аналогичным явлениям. Наблюдение такого явления было целью простого опыта, произведенного впервые Ципном. Чтобы поставить опыт в благоприятных условиях, нужно прежде всего располагать весьма интенсивным источником нейтронов. Интенсивные потоки нейтронов получаются около атомных котлов. Схема установки в опытах Цинна показана на рис. 5. Котел окружен толстым цементным экраном для защиты от излучений. В него, как и во многих котлах, построенных для физических исследований, вставлена так называемая термическая колонна , т. е. графитовая призма, одним концом погруженная в котел. Она замедляет быстрые нейтроны, производимые котлом. При каждом столкновении с ядрами углерода термической колонны нейтроны теряют некоторую долю своей энергии, пока не приходят с этими ядрами в тепловое равновесие около внешнего конца колонны. В наружном конце колонны делается полость, как показано на рис. 5, с той целью, чтобы тепловые нейтроны, идущие из глубины, были грубым образом направлены наружу благодаря этому у выхода получается пучок нейтронов (в действительности не очень коллимированный) с распределением энергии, соответствующим температуре термической колонны. Но так как для опытов рассматриваемого типа нужна гораздо большая коллимация, т. е. требуется получить достаточно тонкий пучок с точно определенным направлением распространения, вводятся дальнейшие диафрагмы, чтобы отобрать нейтроны заданного пучка. Для этого всегда используется кадмий, очень хорошо поглощающий тепловые нейтроны (слой кадмия толщиной в 0,5-1 мм поглощает их практически полностью). Поэтому, помещая перед термической колонной кадмиевые диафрагмы, получают достаточно хорошо коллимированные пучки. Ме- [c.117]

Каждая из базисных функций в (6.22) можст представлять распределение тока по всей длине вибратора,. но возможен и иной тип базисных функций. Плечи вибратора разбивают на отрезки и для каждого отрезка задают свою систему базисных функций. Такой подход наиболее целесообразен при решении задачи о распределении тока по вибратору, плечи которого состоят, из физически обособленных отрезков проводов. В качестве примера можно привести вибратор, в плечи которого включены на определенных расстояниях сосредоточенные апрузюи — резисторы, катушки индуктивности, конденсаторы и их комбинации (рис. 6.2). [c.106]

Каждая из кристаллографических сиигоний характеризуется определенной величиной углов между кристаллографическими осями, отношением длин ребер элементарной ячейки, а также элементами и операциями симметрии. При этом под операциями симметрии понимают мысленное геометрическое перемещение, когда кристалл можио привести в такое положение, при котором физические и химические свойства кристалла идентичны его свойствам в исходном положении. Операции и названия соответствующих элементов симметрии приведены в табл. 10.1, где для обозначения элементов симметрии используются международные символы [279]. [c.444]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...