К-мезоны и гипероны. Странность

Таким образом, вокруг ядра нуклона (вокруг голого нуклона) возникает облако (атмосфера) из я-мезонов. Кроме тс-мезонов, нуклоны взаимодействуют также с /С-мезонами и гиперонами, хотя величина этого взаимодействия меньше. Основным виртуальным процессом для этого взаимодействия является виртуальное испускание (поглощение) К-мезона с образованием гиперона Y в соответствии с законом сохранения странности, т. е. процесс N Y + + К- Виртуальные К-мезоны вокруг образовавшегося гиперона [c.367]

Изотопическая инвариантность ядерного взаимодействия проявляется для л-мезонов, нуклонов и ядер в форме закона сохранения изотопического спина, который позволяет получить определенные соотношения между сечениями различных процессов (см. 70, п. 4, 79, п. 9) и правила отбора для ядерных реакций ( 30). Распространение принципа изотопической инвариантности на /С-мезоны и гипероны привело к установлению закона сохранения странности, позволившего не только систематизировать большую группу частиц, но и предсказать существование некоторых из них ( 80, п. 5 и 6). [c.673]

Если гиперонам и К-мезонам приписать странность S, равную соответственно = -Ы, S = 5 = [c.701]

Изотопический спин I определяет число частиц в одном зарядовом мультиплете. Сильные взаимодействия элементарных частиц обладают свойством инвариантности относительно величины изотопического спина. Слабое и электромагнитное взаимодействия нарушают симметрию в изотопическом пространстве, поэтому изотопический спин перестает быть строгим квантовым числом. J Странность S была введена для объяснения экспериментально наблюдаемого множественного (ассоциативного) рождения гиперонов и /С-мезонов. В сильных взаимодействиях имеет место закон сохранения странности [1, 2]. Это в частности приводит к тому, что гипероны и /С-мезоны Стабильны по отношению к сильным распадам и могут распадаться только в результате слабых взаимодействий, нарушающих закон сохранения странности. Максимальное значение S для известных в настоящее время элементарных частиц равно трем. [c.810]

Проанализируем известные к тому времени (1954 г.) гипероны и /(-мезоны с точки зрения введенных понятий изотопического спина и странности. [c.608]

Так как все гипероны имеют отрицательную странность, то -мезон в реакциях обычного типа (т. е. при взаимодействии нуклонов и Tt-мезонов без образования антигиперонов) может возникнуть только в паре с К - или А °-мезоном. [c.280]

Рассмотрим теперь процессы распада странных частиц на обычные частицы. Так как в этих процессах странность меняется, то они не могут быть ни сильными, ни электромагнитными и относятся к группе слабых, медленно протекающих процессов. Легко видеть, что все случаи распада странных частиц на обычные характеризуются изменением странности на 1 и временем распада 10 —10 с. Е-Гипероны не распадаются на обычные частицы, но за время 10 с распадаются на Л-гиперон и тг-мезон, причем и в этом случае А5 =1. Такое же значение Д5 =1 получается и для распада [c.281]

СТРАННОСТЬ (5) — аддитивное квантовое число, характеризующее свойства элементарных частиц но отношению к сильным взаимодействиям и электромагнитным взаимодействиям. Все сильновзаимодейст-вующие частицы обладают определенными целочисленными (положительными или отрицательными) значениями Л . Античастицы пиеют (. противоположного знака по сравнению со С. соответствующих частиц. Элементарные частицы с ненулевым значением 5 принято называть странными, в отличие от частиц с = О, или обычных частиц. Исторически квантовое число ( . было введено для того, чтобы описать факты отсутствия (запрета) одиночного рождения К-мезонов и гиперонов в столкновениях я-мезонов с нуклонами наблюдается только парное (ассоциативное) рождение этих частиц. В последнем случае частицы нары имеют противоположные С. и процесс становится возможным, т. к. общая величина С. сохраняется. [c.90]

К - VI -мезоны и гипероны во взаимодействиях пестраппых частиц рождаются преимущественно совместно с К - или К -мезонами — единственными частицами с положительной странностью . [c.102]

СТРАННЫЕ ЧАСТЙЦЫ — адроны, обладающие ненулевым значением квантового числа странности 3 (в отличие от обычных , нестранвых адронов, вапр. я-мезонов, нуклонов, для к-рых 5 = 0) и нулевыми анВчениями др. специфич. характеристик адронов — очарования, красоты. К С. ч. относятся К-мезоны, гипероны, нек-рые резонансы. Все С. ч. нестабильны. Странные резонансы распадаются очень быстро (за время л, 10 с) за счёт сильного взаимодействия, суммарная [c.698]

При исследовании космических лучей было сделано много принципиально важных открытий. Так, в 1932 г. Андерсоном был открыт в космических лучах позитрон, предсказанный теорией Дирака. В 1937 г. Андерсоном и Нидермайером были открыты ц-мезоны и указан тип их распада. В 1947 г. Пауэллом были открыты п-мезоны, которые согласно теории Юкава были необходимы для объяснения ядерных сил. В 1955 г. было установлено наличие в космических лучах К-мезонов, а также тяжелых нейтральных частиц с массой, превышающей массу протона — гиперонов. Исследования космических лучей привели к необходимости введения квантовой характеристики, названной странностью. Опыты с космическими лучами также поставили вопрос о возможности несохранения четности. В космических лучах впервые были обнаружены процессы множественной генерации частиц в одном акте столкновения. [c.280]

Рис. 1. Фотография а) и схематич. изображение (б) случая юарного рождения Л -гиперона и К -мезона на протоне в жидководородной пузырьковой камере под действием я--мезона я-4-Р-> Л -ЬК . Реакция обусловлена сильным вз-ствием и разрешена законом сохранения странности (в нач. и кон. состоянии суммарная странность ч-ц

Рис. 2. Фотография- (а) и схематич. изображение (б) рождения и распада антигиперона й (0+) в пузырьковой камере, наполненной жидки дейтерием и находящейся в магн. поле, а рождается (в точке 1) в реакции K + -f-+(1-> 5-ЬЛ -(-Л +р+я+Н-я-. Согласно законам сохранения барионного заряда В и (в сильном вз-ствии) странности 8, рождение антибариона Й (В=—1) на дейтроне (В= +2) сопровождается рождением трёх барионов Л , Л , р (в нач. состоянии 8=+1). Распады образовавшихся ч-ц происходят в результате слабого вз-ствия с изменением 8 на единицу. Один Л распадается (в точке 2) на р и Я-, а другой Л выходит из камеры, не успев распасться (на рисунке не помечен его наличие подтверждается законом сохранения энергии и импульса) Й распадается (в точке 3) на антилямбда-гиперон Л и К" Л распадается (в точке 4) на р и я+ (в точке 5) аннигилирует с протоном, образуя неск. я-мезонов.

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...