Штерн

Вследствие теплового движения молекул растворителя и ионов, а также взаимного отталкивания ионов с одинаковым зарядом часть ионов покидает, по Штерну (1924 г.), свое фиксированное положение у поверхности электрода и распределяется в растворе относительно поверхности металла, по Гуи (1910 г.), диффузно — с убывающей при удалении от нее объемной плотностью заряда (рис. 111, а). [c.158]

Проекция Sj спинового момента s на выделенное направление г может принимать (2s + I) различных значений. Из анализа тонкой структуры спектров, из опытов Штерна и Герлаха установлено, что вектор спинового момента электрона в атоме имеет только две ориентации в пространстве, т. е. 2s + 1 = 2. Отсюда спиновое число (спин) для электрона s = /г- Возможные значения проекции спинового момента электрона на выделенное направление будут [c.108]

При пропускании молекулярного пучка через магнитное поле магнитные диполи будут ориентироваться, и атомы с различной ориентацией магнитных диполей отклонятся неоднородным полем на разные углы. В результате иучок расщепится на несколько пучков, причем величина расщепления будет пропорциональна градиенту поля и величине магнитного момента диполя. Олы-ты Штерна — Герлаха были сделаны в 1921 г. с нейтральными [c.72]

Опыты по определению магнитных моментов ядер значительно труднее опыта Штерна и Герлаха, так как из-за малости магнитного момента ядра требуется наблюдать примерно в 1000 раз меньшие эффекты. Кроме того, задача чрезвычайно осложняется необходимостью регистрировать этот весьма слабый эффект на фоне в 1000 раз более сильного эффекта, обусловленного магнитным моментом электронных оболочек. [c.72]

Этой трудности нет при расщеплении методом Штерна — Герлаха пучка нейтронов (см. п. 5). [c.73]

Более точно ( 1%) степень поляризации пучка нейтронов можно определить непосредственным измерением интенсивности его компонентов, разделенных в сильном неоднородном магнитном поле (опыт Штерна — Герлаха на нейтроне). Результаты одного из подобных опытов приведены на рис. 23. Здесь кривая 1 соответствует неразделенному пучку, кривая 2 —разделенному неполяризованному пучку (/ = 0), кривая 3 — разделенному поляризованному пучку (поляризация Я = 80%). Между прочим, разделение пучка на два компонента является наиболее прямым [c.81]

Шредингера уравнение 60, 491 Штерна — Герлаха опыт 71 --- на нейтроне 81 [c.719]

Опыты Штерна и Герлаха [c.67]

Область отложения атомов серебра в опыте Штерна - Герлаха [c.94]

J 15. Опыты Штерна и Герлаха 95 [c.95]

Среднее значение проекции спина, находящегося в определенном состоянии. Опыт Штерна - Герлаха (см. 15) позволяет определить, находится ли спин в состоянии I п, -t- ) или I п, — ). [c.213]

Метод отклонения атомов в неоднородном магнитном поле. Этот метод совершенно аналогичен методу, использованному в опыте Штерна и Герлаха (см. 15). [c.225]

В опыте Штерна Герлаха узкий пучок атомов серебра, находящихся в нормальном состоянии, проходит со скоростью V = 1000 м/с сильно неоднородное магнитное поле протяженностью д = 410 ми падает на пластину, расположенную на расстоянии 10 м от места выхода пучка из магнитного поля. Расщепление при этом равно 1 мм. Определить градиент магнитного поля. [c.230]

На сколько компонент расщепится в опыте Штерна и Герлаха пучок атомов, находящихся в состоянии [c.268]

Измерение спина атома может быть произведено в опыте Штерна-Герлаха(см. 15). Проекция спина на любое направление у атомов со спином 1/2 может принимать лишь значения + 1/2 — 1/2 (в единицах Й). Опыт типа ЭПР с использованием спина в качестве измеряемой динамической переменной может быть в принципе поставлен следующим образом (рис. [c.416]

Рис. 17. Схема опыта Штерна и Герлаха.

Наличие у атомов магнитных моментов и явление пространственного квантования было подтверждено опытами Штерна и Герлаха по отклонению атомных пучков в неоднородном магнитном поле (рис. 17). В сосуде с высоким вакуумом с помощью диафрагм В а В создается резко ограниченный атомный пучок элемента, испаряемого в печке К. Прежде чем оставить след на пластинке Р, пучок проходит через интенсивное и неоднородное магнитное поле, вызванное электромагнитом с наконечниками N а S специальной формы один из них (N) имеет вид призмы с острым ребром, а вдоль другого ( S) выточена канавка. Если fi есть магнитный момент [c.37]

Следует отметить, что изложенная нами теория относилась к атому или иону, обладающему лишь одним электроном, обращающимся вокруг ядра. Атомы же серебра и другие атомы, исследованные Штерном и Герлахом, представляют собою сложные системы, в которых вокруг ядра обращается много электронов. Тем не менее дальнейшее развитие теории показало, что соответствие с опытом не может быть получено на основании предположения, что магнитный момент атома определяется лишь орбитальным движением его электронов. Приходится допустить, что каждый электрон обладает своим собственным магнитным моментом (см. 9). [c.38]

Переходы между всеми указанными близкими уровнями в лабораторных условиях исследуются радиочастотными методами. В тех из них, которые излагаются ниже, используется отклонение атомных или молекулярных пучков в неоднородном магнитном поле. Поэтому мы сначала остановимся на ранних опытах с молекулярными пучками. В известном эксперименте Штерна [c.566]

Наличие момента ядра / ведет к изменению полного магнитного момента всей атомной системы. Практически в тех сильных полях, которыми обычно пользуются при опытах Штерна—Герлаха, связь между магнитным моментом ядра [А/ и моментом электронной оболочки jxj разорвана, так что создаются условия, соответствующие предельному случаю эффекта Пашена — Бака. Каждая компонента пучка должна расщепляться еще на 2/- -1 компонент. [c.567]

Первоначально метод Штерна и Герлаха не был достаточно точен, чтобы обнаружить роль магнитных моментов ядер. Однако Раби и Коэну удалось затем настолько повысить его чувствительность, что они обнаружили ожидаемое добавочное расщепление каждого пучка на 2/1 компонент. [c.567]

Штерн также высказал мысль о необходимости учета специфической адсорбции ионов на поверхности металла. Поэтому в растворах, содержащих поверхностно активные ионы, их число в плотной (гельмгольцевой) части двойного слоя может быть не эквивалентно заряду поверхности металла, а превосходить его на некоторую величину, зависящую от свойств ионов и заряда металла, т. е. [c.159]

Метод отклонения молекулярных пучков. Определение магнитного момента ядра методом отклонения молекулярных пучков в неоднородном магнитном лоле производится в опыте, аналогичном опыту Штерна и Герлаха. Как известно, идея опыта Штер на и Герлаха заключается в использовании поперечного магнитного поля с очень высокой степенью неоднородности такой, чтобы она проявлялась на протяжении размеров одного магнитного диполя, т. е. атома. В этом случае магнитный момент атома бу- [c.71]

Несмотря на это, Штерну, Эстерману и Фришу удалось измерить магнитный момент протона , который оказался равным примерно 2,5 хв. Это значение сильно отличается от величины 1 1в, которую можно было ожидать по аналогии с электроном. [c.73]

В 1922 г. немецкле физики О Штерн и В. Герлах осуществили опьгг по отклонению пучка атомов а неоднородном магнитном поле (рис. 52). С точки зрения классических представлений атомарный пучок должен был создать на экране сплошное размытое пятно, однако эксперименты показывали, что пучки атомов водорода. натрня и т. д. делятся на диа. Это удалось объяснить только наличием спина. Переходы между дпумя возможными спиновыми сосгоя1шям11 порождают спектральные дублеты, что и приводи к расщеплению атомарных пучков в неоднородном магнитном поле на два. [c.170]

Опыт Штерна и Герлаха. О. Штерн предложил (1921) идею эксперимента по измерению магнитного момента атома, который был выполнен им совместно с В. Герлахом (1922). По классическим представлениям в пучке атомов магнитные моменты направлены под всевозможными углами к оси Z и, следовательно, в (15.15) принимает весь интервал значений от IPml ДО - IPml, где 1р -модуль магнитного момента. Пучок атомов вдоль оси X (см. рис. 52) распределяется на экране П между А п В. Наибольшие отклонения испытывают атомы, магнитные моменты которых коллинеар-ны оси Z. По этим отклонениям можно определить модуль магнитного момента атома. [c.94]

Штерн и Герлах проводили опьп ы с атомами серебра. Пучок атомов серебра образовывали в результате нагрева до высокой температуры металлических паров в замкнутом сосуде С. Выходящий из маленького отверстия сосуда С пучок атомов серебра коллимировали системой диафрагм и направляли между полюсами магнита. В области движения атомов был создан высокий вакуум. При попадании на холодную пластину П атомы серебра осаждались на ней. Плотность отложений атомов пропорциональна интенсивности пучка атомов и времени падения пучка на пластину. Результат опыта оказался весьма загадочным. Все атомы в плоскости у = 0 сконцентрировались около точек А VL В (см. рис. 52), а в области между А и В никаких атомов не оказалось. Атомы пучка вблизи плоскости = О также сконцентрировались вблизи своих максимально возможных отклонений. Область отложения атомов серебра на пластине П закрашена на рис. 54. Получается, что магнитные моменты атомов нанрав- [c.94]

В опыте Штерна - Герлаха (рис. 52) градиент магнитного поля dBJSz = 500 Тл/м, длина пути пучка между полюсами магнита а = 0,1 м, расстояние от магнита до экрана 1 м, используемые в опыте атомы серебра имеют проекции магнитного момента на ось Z, равные Цд. Температура печи, из которой выпускается пучок атомов серебра, равна 600 К. Найти расстояние па экране между двумя пятнами, образовавщимися в результате расщепления пучка атомов серебра на два пучка. [c.96]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...