Постулат идеальных связей

Но, согласно постулату идеальных связей (здесь и далее для общности рассматриваем случай, когда среди связей имеются освобождающие). [c.295]

Используя постулат идеальности связей [c.106]

Понятие о виртуальной работе. Постулат идеальности связей. Принцип виртуальных перемещений. Обобщенные силы. Условия равновесия голономной механической системы. [c.85]

Постулат идеальных связей. Для доказательства принципа виртуальных перемещений определим виртуальную работу сил реакций идеальных, стационарных и удерживающих связей. Рассмотрение всех встречающихся в технике связей этого типа едва ли возможно. Мы определим класс идеальных, стационарных и удерживающих связей следующим образом сумма виртуальных работ сил реакций идеальных, стационарных и удерживающих связей равна нулю при всяком виртуальном перемещении механической системы точек. [c.327]

Это предложение называется постулатом идеальных связей. Проверим справедливость этого постулата для некоторых важнейших частных случаев. [c.327]

Выразим теперь постулат идеальных связей аналитически. Пусть мы имеем механическую систему точек Мг,. .. Мп. [c.329]

Так как наложенные связи стационарные, идеальные и удерживающие, то на основании постулата идеальных связей [c.331]

Пользуясь постулатом идеальных связей, мы можем написать условие (38) в виде [c.332]

Если на систему наложены только идеальные связи, то на основании постулата идеальных связей [c.395]

Это утверждение иногда называют постулатом идеальных связей, однако в действительности оно является их определением. [c.151]

Как мы видели, этот принцип вытекает как следствие из постулата, что в случае идеальных связей работа реакций связи при виртуальном перемещении или равна нулю (для неосвобождающей связи), или же равна нулю или больше нуля (для освобождающей связи). [c.284]

Это сопоставление по меньшей мере оправдывает попытку так или иначе связать физический смысл параметра д с температурой Т системы, хотя, конечно, одних этих соображений было бы еще мало для того, чтобы прямо постулировать существование между д и Т универсальной функциональной зависимости. В предыдущем параграфе мы видели, что для одноатомных идеальных газов имеются и более конкретные аргументы в пользу такого постулата, причем одновременно нам дается и совершенно точная форма постулируемой функциональной связи, а именно [c.82]

Этот принцип логически вытекает из постулата идеальных связей, согласно которому для идеальных связей сумма элементарных работ реакций этих, связей при всяком виртуальном перемещении или равна нулю (если связи неосвобождаюице). или же равна или больше нуля <если среди связей есть освобождающие), т. е. соответственно [c.295]

Мы не ограничивали ни по форме, ни по размеру нагружаемое тело или материал, из которого оно состоит, мы только постулировали (а) что тело идеально упруго в смысле 1 (т. е. полагали, что перемещения принимают нулевые значения, когда силы удалены) и (6) что приложенные силы и вызванные ими перемещения связаны законом Гука. Мы видели, что иаше определение упругости, взятое само по себе, требует только, чтобы перемещения были однозначными функциями сил и исчезали, когда силы обращаются в нуль. Закон Гука дает больле, чем это определение, ибо он устанавливает, что перемещения точно пропорциональны силам. Однако он не делает постулат (а) излишним. Так, мы видели ( 6), что упругость нужно постулировать при выводе принципа суперпозиции из закона Гука или принимать этот принцип в качестве дополнительного предположения. [c.29]

Интересно отметить следующее. Хотя в идеальной жидкости все элементарные иапряжетт нормальны к пластинке, возникает результирующая сила / л-, направленная по касательной к ней. Это связано с тем, что постулат Чаплыгина — Жуковского накладывает ограничение на величину скорости лпщь у задней острой кромки. Если представить себе переднюю кромку закругленной, имеющей малый радиус кривизны, то скорости вблизи [c.160]

Определяющие соотношения, в которых функция нагружения играет роль пластического потенциала , принято называть ассоциированным законом. В случае идеально пластической среды с гладкой поверхностью нагружения (в применении к таким средам чаще называемой поверхностью текучести) принятие постулата Драккера исчерпывает вопрос об определяющих соотношениях, по крайней мере для процессов при неизменном поле температуры. В случае среды с упрочнением требуются дополнительные предположения. Если же поверхность нагружения имеет особые точки, то возникает также вопрос о связи тензора d fj с другими переменными при изменениях состояния, соответствующих смещениям из этих точек. [c.84]

Случай идеальной пластичности. В предыдуш,ем параграфе уже отмечалось, что случай идеальной пластичности, когда поверхность нагружения (текучести) Б фиксирована, является предельным случаем упрочнения, если все последовательные поверхности нагружения стягиваются к начальному их положению. Если обратиться к кривой деформации о, е, символизируюш,ей связь между напряжениями и деформациями, то для идеально пластического тела Аст = 0, следовательно, Аа-Ае = 0. Теперь догружение da J лежит в касательной плоскости к поверхности текучести. Требование положительности работы добавочных напряжений необходимо заменить требованием ее неотрицательности. При таком расширении постулат Друкера остается верным и для идеально пластического материала. Неравенство (18.1) справедливо со знаком следовательно, поверхность текучести должна быть выпуклой. Точно так же вектор пластического течения нормален к поверхности текучести, т. е. имеет место ассоциированный закон течения. [c.86]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...