Заряд конденсатора пространственный

Если далее обратиться к электрическому аналогу миграции пространственных зарядов внутри границы зерна при условии соблюдения указанных выше трех предпосылок, то получим эквивалентную схему, показанную на рис. 2-6-4,в. Здесь Со — ограничивающие конденсаторы пространственные заряды заключены внутри границы зерна и не выходят за его пределы. Для схемы с распределенными параметрами R , включенной между двумя емкостями Со, дифференциальное уравнение электрического напряжения и х, t) имеет вид, показанный в выражении (2-2-48) [c.118]

При расчете электрических цепей, содержащих конденсаторы, индуктивности, резисторы и сторонние ЭДС, весьма удобным является лагранжев формализм. Обобщенными координатами являются параметры < , характеризующие пространственную конфигурацию системы и количество заряда Q , протекающего по участку цепи, заключенному между двумя узлами. Обобщенные ско- [c.91]

Представление Э. к. в виде суперпозиции мод с дискретным или непрерывным спектром допустимо для любой сложной системы проводников и диэлектриков, если поля, токи, заряды в них связаны между собой линейными соотношениями. В квазистационарных системах, размеры к-рых Л, области, где преобладают электрич. или магн. поля, могут быть пространственно разделены и сосредоточены в отд. элементах Е—в ёмкостях С, Н—в индуктивностях L. Типичный пример системы с сосредоточенными параметрами—колебат. контур, где происходят колебания зарядов на обкладках конденсаторов и токов в катушках самоиндукции. Э. к. в огранич. консервативных системах с распределёнными параметрами С и L имеют дискретный спектр собств. частот. [c.544]

Точность метода зависит от размера ячейки и в большей степени от формы границ и граничных условий. Естественно, чем больше элементов в цепи (чем меньше размер ячейки для данной задачи), тем точнее аппроксимация непрерывной задачи. На границах, однако, ситуация более критична по двум причинам. Мы уже знакомы с первой причиной границы цепи действуют как отображающие поверхности, которые можно использовать при наличии симметрии, но для открытых систем это серьезный возмущающий фактор. Изменяя значение сопротивлений, можно сконструировать специальные сетки с квази-бесконечными границами [99J, Вторая причина связана с дискретным характером метода. Легко смоделировать прямолинейные границы, однако в случае криволинейных границ, не проходящих точно через узлы, возникают проблемы. В результате распределение потенциала плоского конденсатора может быть моделировано с относительной погрешностью лучше чем 0,1%, но погрешность для цилиндрического конденсатора может достигать 4% [100]. (Конечно, цилиндрический конденсатор можно моделировать с очень высокой точностью, используя цепь для цилиндрических координат, описанную ниже.) Можно аппроксимировать криволинейные границы, опуская некоторые узлы и используя только те, которые очень близки к границе, но тогда возникает дополнительная ошибка из-за проникновения поля через промежутки, созданные опущенными узлами. Более удачный подход заключается в использовании многоэлементной резисторной сетки и аппроксимации искривленных границ плоскими поверхностями, соединяющими узлы, наиболее близко расположенные к контуру электрода. Очевидно, что ошибки максимальны в окрестности резких краев и электродов с малым радиусом кривизны. Если требуется очень высокая точность для моделирования электродов, не совпадающих с узлами, можно ввести специально подобранные шунтирующие сопротивления [101]. Пространственный заряд также можно учесть, инжектируя токи в резисторные узлы. [c.136]

Существует множество теорий, касающихся причин возникновения обратимого тока абсорбции, например теория многослойного конденсатора. Кроме того, это явление объясняется также ориентацией постоянных диполей, смещением пространственных зарядов и т. д. Однако во всех случаях считают, что существует тесная связь с механизмом возникновения диэлектрических потерь. Известны следующие эмпирические формулы, характеризующие ток абсорбции [c.114]

Пространство между плоскими параллельными пластинами конденсатора заполнено ионным раствором. Пластины обладают некоторой разностью потенциалов 7о,причем после зарядки конденсатор отсоединен от источника. Получить выражение для распределения пространственного заряда, существующего в системе, достигшей теплового равновесия. Предполагать для простоты, что разность потенциалов мала, т. е. что еУо <С кТ. [c.342]

Распределение потенциала и г) внутри цилиндрического конденсатора легко определить, рещив уравнение Лапласа (1.21) для планарного и осесимметричного случая (нет зависимости от цилиндрических координат а и z) в отсутствие пространственного заряда. Граничные условия даются потенциалами Vi и Уг на электродах радиусами R и R2 соответственно. В результате имеем [c.592]

Для изготовления малогабаритных конденсаторов большой емкости необходим материал с большой относительной диэлектрической проницаемостью е допускающий получение малой толщины й. При изготовлении диэлектриков малой толщины существует предел, определяемый механической прочностью диэлектрика. Одиако в контактном слое между металлом и полупроводником образуется слой, обедненный пространственными зарядами (см. 5-2). Это — барьерная емкость, позволяющая говорить о конденсаторах крайне малой толщины. Классическим примером тому могут служить конденсаторы, рассмотренные в затаче 5-15. [c.137]

Практические формы и условия К. э. В реальной обстановке явление К. э. весьма осложняется, и уменье подойти к этой сложности в больщой, мере определяется удачным отделением более существенных факторов от тех, которые в каком-либо данном случае имеют лишь второстепенное значение. Дело в том, что особое практическое значение (для радио) при коротких волнах (см.) приобретают К. э.высокой частоты порядка /=10 . При таких быстропеременных явлениях выступают уже пространственные соотношения скорость распространения всякого электромагнитного состояния огромна (порядка скорости света в пустоте), и все же при очень быстрых изменениях сказывается ее конечность явление не может считаться достигающим одновременно одной и той же фазы в различных точках, хотя бы и отстоящих друг от друга на небольших расстояниях. Так напр., точки с и й на периферии обкладок конденсатора (фиг. 4) не будут иметь одинаковый потенциал с точками а и Ь, через которые заряд поступает к об- кладкам точно так же различные точки среды, намагничиваемой колебательным то-,ком, будут находиться в раз-Фиг. 4. ных фазах магнитного состояния. Все это выступает тем резче, чем больше частота К.э. Поэтому по чисто пространственным причинам С я Ь колебательного контура нельзя считать величинами постоянными, не зависящими от со, и ур-ие (4а) получает очень сложный смысл. Есть возможность решать вместо него, напр, графически, уравнение ю = - или соЬ= [c.266]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...