Прямоугольная коаксиальная линия

Прямоугольная коаксиальная линия [c.39]

Прямоугольная коаксиальная линия 43 [c.43]

Заметим, что когда Wlb=i/b. поперечное сечение линии уменьшается так, что получается неэкранированная плоская линия ( 4.4). В этом случае волновое сопротивление соответствует предельной границе, отмеченной пунктирной линией на графике рис. 3.6. Этот граничный случай может быть попользован для получения простой приближенной формулы для волнового сопротивления методом, подобным тому, который был использован для прямоугольной коаксиальной линии с одинаковым зазором (подпараграф 3.4.2). Как можно видеть из схемы поперечного сечения на рис. 3.6, если полукруглые края пластины расщеплены диаметральными вертикальными плоскостями, емкость на единицу длины конструкции будет такой же, как у плоской линии, составленной из двух полукруглых частей, плюс емкость между параллельными плоскостями оставшейся прямоугольной части пластины, так как краевые эффекты на углах прямоугольника исчезают из-за наличия полукруглых частей, сопряженных с верхней и нижней плоскостями прямоугольника. При использовании этой простой модели волновое сопротивление полосковой линии с закругленными краями у центральной пластины равно [c.52]

Полученные результаты представляют и самостоятельный интерес. Действительно, плоский волновод является простейшей с геометрической точки зрения системой проводников, обладающей свойствами передающей линии. В плоском волноводе могут распространяться волны Яоь Яо2,. . тождественные соответствующим волнам в прямоугольном волноводе, и волны ,оо, oiv о2, . аналогичные волнам (основной волне и ее гармоникам) коаксиальной линии. Поэтому решение простейшей задачи позволяет выяснить ряд вопросов, относящихся к более сложным-системам. [c.57]

Гл. VI написана на основании работ автора и 2 , причем рис. 64 заимствован из книги где также имеются числовые данные, иллюстрирующие точность формул (43.10). В книге приведены также результаты, относящиеся к полубесконечной коаксиальной линии с бесконечным центральным проводником [( 44, формулы i(44.08y и i(44.09)] и к волноводным разветвлениям (полубесконечная вставка в бесконечном волноводе — плоском или прямоугольном, см. задачи 2, 3, 5, 7, 8, 11 и 12 к гл. VI). Результаты 44, относящиеся к двухпроводной линии, по-видимому, являются новыми. [c.423]

При измерении диэлектрической проницаемости очень хорошо проводящих жидкостей (х > 10 м м ) приходится повышать частоту поля до значений 10 —10 Гц для создания измеримых токов смещения. В подобных случаях необходимо использовать технику СВЧ (коаксиальные линии, волноводы прямоугольного или круглого сечения, объемные резонаторы). [c.280]

Простейшие типы изгибов жестких коаксиальных линий показаны на рис. 17.30 19,11]. Прямоугольный изгиб (рис. 17.30, а) не вносит заметных отражений в диапазоне частот > 5 0. Вносимая изгибом неоднородность может быть скомпенсирована изменением конфигурации проводников линии в месте изгиба (рис. 17.30, в, г) или использованием двойного изгиба (рис. 17.30, д). [c.637]

Рис. 17.30. Изгибы жестких коаксиальных линий а —прямоугольный б—плавный в, г—прямоугольные с коррекцией д-

Поэтому линия в виде двух параллельных проводов может быть использована только в диапазоне метровых волн двухпроводная коаксиальная линия не излучает электромагнитных колебаний и используется как для метровых, так и для дециметровых волн. В диапазоне сантиметровых волн применяют волновод — полую металлическую трубу, не содержащую внутреннего проводника. Распространение электромагнитной волны в волноводе возможно, если длина волны меньше некоторого значения — так называемой критической длины волны Для волновода круглого или прямоугольного сечения критическая длина волны примерно такого же порядка, как наибольший геометрический [c.110]

Резонаторы, применяемые на практике для испытаний диэлектриков, чаще выполняют в виде полых цилиндров или отрезков коаксиальных линий и реже в виде резонаторов прямоугольного сечения. [c.119]

Рис. 5-6. Электрическая (а) и магнитная (б) связь коаксиальной линии с прямоугольным волноводом для волны типа Яох в, г — дифракционная связь цилиндрического и прямоугольного волноводов для волны типа Нщ.

В настоящее время наиболее хорошо освоена нижняя часть СВЧ-диапазона — сантиметровые волны. Можно сказать, что это область уже устоявшихся технических решений. Здесь широкое применение находят коаксиальные линии, прямоугольные и круглые волноводы (рис. 0.1, а, б, в). С целью уменьшения габаритов радиотехнических устройств и применения печатной технологии используют микрополосковые линии (рис. 0.1, г). На их основе появилась возможность создавать интегральные схемы СВЧ [c.7]

В заключение данного раздела проведем сопоставление коаксиальной линии, волноводов прямоугольного и круглого сечен ИЙ с точки зрения распространения по ним электромагнитных волн одной и той же частоты. [c.24]

Количественно потери в полосковых линиях сравнимы с потерями в коаксиальных линиях при одинаковых диэлектриках, металлах и примерно равных габаритах. На рис. 57 приведены значения погонных потерь для симметричных ленточных линий с воздушным диэлектриком, коаксиальной линии и прямоугольного волновода с волной Ню- Нетрудно видеть, что потери энергия основной волны в ленточном волноводе практически не отличаются от соответствующих данных для коаксиальной линии. [c.83]

В конструкциях антенн сантиметрового диапазона волн с частотным сканированием излучатели, как правило, расположены непосредственно на возбуждающих канализирующих системах (нанример, линейная решетка щелевых излучателей, прорезанных в одной из стенок прямоугольного волновода), которые могут выполняться на основе волноводов, коаксиальных линий и т.н. Электрические свойства этих канализирующих систем оцениваются замедлением фазовой скорости у, дисперсионной характеристикой у = у(Аг) и коэффициентом затухания а. [c.51]

Многие другие авторы также дали численные анализы общего вида прямоугольной линии. Однако подробное обсуждение их результатов неуместно включать в эту книгу, предназначенную в основном для справочных данных. Интересующийся читатель может обратиться к [3.18—3.20], являющимся примерами типичных исследований, которые, в свою очередь приводят многочисленную библиографию для дальнейшего изучения. Кроме точного или численного анализа общего случая, можно проделать точные анализы определенных частных случаев, зависящих от конкретного соотношения между различными размерами поперечного сечения 1 ", Ь и t. Очевидным примером является квадратная коаксиальная линия, уже обсуждавшаяся в 3.3, для которой W =W, <1=Ь. В других [c.37]

Рис. 5. Элементы радиосхем а — антенна (общее обозначение) б— противовес в — волновод прямоугольный г — волновод круглый д — линия коаксиальная.

Для передачи электромагнитной энергии такой частоты применяют волноводы — полые металлические трубы различной конфигурации, чаще всего с прямоугольной или круглой формой поперечного сечения а также коаксиальные и полосковые линии передачи. [c.304]

Волноводно-полосковые переходы. В диапазоне 3— 10 ГГц в измерительной аппаратуре большей частью используются прямоугольные волноводы различного поперечного сечения (см. табл. 3). Измерения параметров полосковых линий обычно проводят путем подключения их к стандартным волноводным или коаксиальным измерительным трактам. Поэтому необходимо рассмотреть волноводно-полосковые переходы на симметричные и несимметричные ленточные линии. [c.89]

Бракелмаин [3,14] использовал другой подход для получения ерии представлений волнового сопротивления прямоугольной коаксиальной линии, которые являются чрезвычайно общими, так как размеры поперечного сечения могут быть совершенно произвольными и ось проводящей полосы может не совпадать с осью экрана. Такой анализ, очевидно, имеет большую ценность при оценке влияния допусков в размерах. Статья (3.14] содержит исчерпывающий набор графиков 2о в функции от размеров поперечного сечеиия, но, к сожалению, у них слишком мелкие шкалы для точных расчетов. Бракелмаин приводит также довольно простую приближенную формулу для о [c.37]

Прямоугольная коаксиальная линия с центральным ироводинком пулевой толщины (<=0 на рнс. 3.3) была проанализирована Изат-том [3.30], использовавшим конформное преобразование Шварца- [c.43]

Используя конформные преобразования и, главным образом, работу Кокрофта [3.21], Чен 3.22] получил выражение для волнового сопротивления прямоугольной коаксиальной линии, в которой центральная проводяшая полоска либо очень тонка, либо очень толста. Его результаты для симметричного случая с одинаковым зазором уже были приведены в подпараграфе 3.4.2. Для —W)J2[c.44]

Рне. 5. Смеситель на диодах Шоттки 1 — рупорная антенна для ввода колебаний сигнала и гетеродина 2 — конусный переход от круглого волновода к прямоугольному я — кристалл диода Шоттки сотовой структуры 4 — проволочный вывод сигнала fl я, Я — фильтр низкой частоты на отрезков коаксиальной линии с высоким и низким волновым сопротивлением в — подвижный настроечный короткоаамыкающий поршень 7 — прямоугольный волновод пониженной высоты я — контактная пружинка к ячейке диода Шоттки о — опорный штифт контактной пружинки. [c.229]

Рис. 11. Распределение критических длин волн по шкале % для волноводов прямоугольного и круглого сечепий и коаксиальной линии. —область длин волн, где может распространяться только основная волна и— область отсечи.

Рис. 11. Распределение <a href="/info/126829">критических длин волн</a> по шкале % для <a href="/info/363992">волноводов прямоугольного</a> и круглого сечепий и <a href="/info/320569">коаксиальной линии</a>. —область <a href="/info/12500">длин волн</a>, где может распространяться только основная волна и— область отсечи.

В полосковых линиях трудно создать неоднородности, расположенные в поперечной -плоскости и широко применяемые в волноводах и коаксиальных линиях — емкостные и -и-ндуктивнЫе диафрагмы, резонансные окна, емкостные штыри и т. п. Другими словами, в полосковых линиях трудно выполнить параллельные реактивности, но легко выполнить последовательные, представляющие собой видоизменение формы центрального проводника. Так, последовательной емкостью является узкий зазор, пересекающий под прямым углом цен-тральнБш проводник (рис. 58,й), Последовательная индуктивность получается путем прорезания прямоугольного или круглого отверстия в центральном проводнике. Параллельная индуктивность образуется [c.86]

Подобное положение имеет место и в развитии линий передачи СВЧ, где волноводы, коаксиальные и полосковые линии взаимно дополняют друг друга, позволяя использовать каждую из них в тех случаях, где преимущества того или иного вида линии бесспорны, а недостатки несущественны. Так. например, полые волноводы круглого сечения, находятся пока что вне конкуренции при использовании их для многоканальных волноводных линий связи. Многоканальные волноводные линии связи нашли свою область применения в качестве межузловых телефонных линий в телефонной сети особо крупных городов. Волноводы прямоугольного сечения в мощных радиолокационных передатчиках сантиметрового диапазона волн имеют неоспоримые преимущества перед коаксиальными и полосковыми линиями. Наоборот, последние в массовом производстве приемных СВЧ устройств более выгодны, чем коаксиальные линии и волноводы. [c.111]

По поперечному сечению, показанному на рис. 3.1, эта линия, очевидно, аналогична цилиндрической коаксиальной линии, рассмотренной в 2.2. Благодаря своей симметрии квадратная линия значительно проще для анализа с использованием конформного ото-йраження [3.1 3.2], чем общий случай прямоугольной линии. [c.31]

Эта конструкция является высокодобротным аналогом прямоугольной коаксиальной илн экранированной микрополосковой линии и, следовательно, не нуждается в иллюстрации, будучи точно такой же, как конструкция на рис. 3.20 с добав.пением пары симметрично расположенных боковых стенок, разделенных расстоянием W". Аналитических рассмотрений такой линии неизвестно, но численные анализы частных случаев были даны Грииом и Пайлом [3.77] и Эрле и Бенедеком [3.78] оба рассмотрения ограничиваются слу-. чаем, где 2,55 е 2,65 и расстояние между боковыми стенками W таково, что Данные, представленные в [3.77], дают- [c.76]

Для перехода от коаксиальной линии с Г-волной к прямоугольному волноводу с волной Яю используются переходы следующих основных типов зондовые, с поперечным стержнем, пуговичные и многоступенчатые. Зондовые переходы (рис. 4.11) обладают КСВН < 1,1 в полосе частот 6 % с низким значением мощности Ртах- Переходы с поперечным стержнем имеют достаточную точность и жесткость установки внутреннего проводника, величина Ртах в два раза выше чем у зондового перехода. Многоступенчатые коаксиально-волноводные переходы обладают наибольшей полосой пропускания конструкция перехода с чебышевским законом изменения ступенек при КСВН < 1,3 в полосе соответствующих волноводов показана на рис. 4.12. Переходы такого типа требуют некоторого экспериментального подбора размеров диаметра 2 и высоты /гг. [c.81]

Характер П, р. определяется типом излучателя и физ. свойствами среды, в к-рой распространяются радиоволны. Напр., волны, излучаемые в свободное пространство проволочными вибраторами, поперечно поляризованы причем направление поляризации совпадает с направлением токов в вибраторах. В коаксиальном кабеле ТЕМ-тлп Также поперечна, однако о к.-л. онределенном направлении поляризации здесь нельзя говорить, т. к. силовые линии электрич. поля направлены радиально. В прямоугольном волноводе нанра-влепие Е может бцть различным и зависит от координат. В частности, ГЛ/-волны имеют продольную составляющую электрич. поля. Поэтому в волноводах удобнее классифицировать волны по наличию продольных составляющих и Я. Ряд антенн (нанр., спиральные антенны) излучает радиоволны, поляризованные по кругу или эллипсу. При этом J5 вращается с частотой поля такую волну можно представить в виде суммы перпендикулярно поляризованных радиоволн, сдвинутых по фазе па 90°. Радиозвезды, как правило, излучают хаотически поляризованные радиоволны, и в этом отношении их излучение аналогично световому (см. Поляризация света, Радио-астрономи.ч). [c.148]

Примерно те же недостатки сохранятся, если перейти от прямоугольной схемы ускорителя со сплошными электродами к коаксиальной (рис. 1.8). Допустим, что 3 > 1, В1р = onst. Ускорение ионоВ в таких условиях должно осущестрляться самосогласованным электрическим полем Е . Линии разрядного тока при этом имеют наклон, опре- деляемый эффектом Холла, а часть разрядного тока сосредоточена вне [c.40]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...