Неэкранированная плоская линия

Заметим, что когда Wlb=i/b. поперечное сечение линии уменьшается так, что получается неэкранированная плоская линия ( 4.4). В этом случае волновое сопротивление соответствует предельной границе, отмеченной пунктирной линией на графике рис. 3.6. Этот граничный случай может быть попользован для получения простой приближенной формулы для волнового сопротивления методом, подобным тому, который был использован для прямоугольной коаксиальной линии с одинаковым зазором (подпараграф 3.4.2). Как можно видеть из схемы поперечного сечения на рис. 3.6, если полукруглые края пластины расщеплены диаметральными вертикальными плоскостями, емкость на единицу длины конструкции будет такой же, как у плоской линии, составленной из двух полукруглых частей, плюс емкость между параллельными плоскостями оставшейся прямоугольной части пластины, так как краевые эффекты на углах прямоугольника исчезают из-за наличия полукруглых частей, сопряженных с верхней и нижней плоскостями прямоугольника. При использовании этой простой модели волновое сопротивление полосковой линии с закругленными краями у центральной пластины равно [c.52]

Неэкранированная плоская линия [c.88]

СРАВНИТЕЛЬНЫЕ ДАННЫЕ ВЕЛИЧИН ВОЛНОВОГО СОПРОТИВЛЕНИЯ НЕЭКРАНИРОВАННОЙ ПЛОСКОЙ ЛИНИИ. ВЫЧИСЛЕННЫЕ ПО РАЗЛИЧНЫМ ФОРМУЛАМ [c.90]

Френкель вывел формулу для волнового сопротивления двух проводников с нечетной формой колебаний, т. е. имеющих противоположные полярности по отношению к земле и симметрично расположенных внутри прямоугольной коробки. При таком возбуждении, очевидно, можно ввести электрическую стенку посередине между двумя проводниками, перпендикулярно к линии, соединяющей их центры, без какого-либо нарушения конфигурации электрического поля. Если теперь боковые стенки коробки удалить в бесконечность, получим желобковую линию плюс ее зеркальное изображение или две уже упоминавшиеся спаренные плоские неэкранированные линии. В любом случае деление пополам соответствующей величины волнового сопротивления дает соответствующий результат для желобковой лннии с одним проводником. Эта модификация уравнения Френкеля [4.4] приводит к следующему результату [c.95]

Величина Zoe е, полученная из ур-ния (6.2.10), действительности точно соответствует двойной величине Zo е для неэкранированной плоской линии, получаемой из формулы Френкеля (4.4.2), которая справедлива при малых (1/Ь. До некоторой степени более общие формулы, выведенные при допущении, что возрастание емкостей у диаметральных (заостренных) граней проводеиков имеет приблизительно такой же характер, как яа углах внутреннего проводника рямоуголь гого сечения, представил Пон [6.121 [c.120]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...