Измерение температуры газовых потоков большой скорости

При измерении температуры газовых потоков большой скорости, как будет показано ниже ( 6-Б), собственная температура термоприемника ие равна действительной (термодинамической) температуре движущегося газа. [c.233]

Измерение температуры газовых потоков большой скорости [c.250]

При измерении температуры газового потока большой скорости, кроме рассмотренных выше методических погрешностей, необходимо учитывать как влияющий фактор частичное торможение потока в зоне расположения термоприемника, вызывающее дополнительный нагрев рабочей части термоприемника. Нагрев термоприемника и его температура зависят не только от физических свойств и состояния движения среды, но также и от собственных свойств термоприемника. [c.250]

Измерение температур газовых потоков при больших скоростях, вследствие большого коэфициента теплоотдачи, в значительной степени свободно от ука занных выше источников ошибок. Однако в этом случае возникает нов ый источник ошибок измерений, величина которых быстро возрастает по мере увеличения скорости потока. Этот источник ошибок связан с переходом кинетической энергии поступательного движения газа в тепловую при адиабатическом сжатии у лобовой поверхности термоприемника. [c.351]

Методы оптической пирометрии обладают суш ественными преимуществами по сравнению с методами, основанными на применении термоприемников погружения. Измерение температуры методами оптической пирометрии осуществляется бесконтактным способом, и, следовательно, сам процесс измерения не искажает температурное поле объекта измерения. Кроме того, методы оптической пирометрии теоретически не имеют верхнего температурного предела своего применения. Температура 10000° источника излучения со сплошным спектром измеряется теми же методами, что и температура в 2000°. Разница может быть только в технике измерений. Наконец, методы оптической пирометрии открывают широкие возможности измерения высоких температур газовых потоков яри больших скоростях, что встречает значительные трудности при использовании термо-приемников. [c.273]

Степень отклонения температуры термоприемника / ог тем-перату ры торможения определяется конструктивными особенностями данного приемника. Поэтому каждый те рмопр Ием-ник, применяющийся для измерения температур газовых потоков больших скоростей, обычно принято характеризовать так называемым коэфициентом торможения г, который определяется отношением [c.353]

Таким образом, при известном значении г можно, зная скорость газового потока V (или М и ) и температуру Гр,, по уравнению (6-5-10) или (6-5-12) определить термодинамическую температуру Т, а на основании выражения (6-5-11) подсчитать значение Т . Следует указать, что чем выше и устойчивее коэффициент восстановления г, тем лучше качество термоприемиика. Термоприемник является практически пригодным для измерения температуры, газового потока большой скорости только в том случае, если его коэффициент восстановления в широких пределах изменения чисел Маха и Рейнольдса сохраняет постоянное значение. [c.253]

При измерении температур газовых потоков, перемещающихся с большими скоростями или имеющих высокую температуру, вшникают специфические погрешности, недоучет которых может привести к весьма существенным ошибкам. [c.348]

Из этой формулы следует, что методическая погрешность измерения пропорциональна коэффициенту излучения С поверхности термоприемника, и для ее уменьшения выгодно применять термоприемники с гладкой или лучше с блестящей поверхностью, так как коэффициент черноты а следовательно, и излучения С для гладких поверхностей меньше, чем для шероховатых. Кроме того, очевидно, что погрешность измерения будет тем меньше, чем больше скорость потока газа, так как коэффициент теплоотдачи увеличивается с возрастанием скорости. Следует также иметь в виду, что методическая погрешность измерения температуры газовой среды будет тем меньше, чем меньше диамеэ р применяемого термоприемника. [c.235]

Кинетика димеризации NO2, т, е. реакции, обратной термическому разложению N2O4, экспериментально исследована в работах Вегенера [41, 42]. В работе [41] изучалась рекомбинация NO2 в расширяющемся сверхзвуковом газовом потоке, содержащем небольшие количества NO2 в N2. В работе [42] скорость реакции определена из измерения времени релаксации возмущения, вызванного пулей, пролетающей с большой скоростью в сосуде с N2O4 и N2. Опыты Вегенера [41, 42] выполнены при давлении 1 атм и температуре 7 300°К. Димериза-ция NO2 при этих условиях протекает по реакции [c.22]

Корректность получаемой информации и достоверность результатов расчета во многом определяется реальными возможностями датчиков. Особое значение при испытаниях в высокотемпературных газовых потоках придается измерению температур отдельных точек исследуемой детали. Наибольшее распространение для этой цели получили термопары [77] проволочные, микрокабельные и высокотемпературные пленочные. Проволочные термопары хотя и являются наиболее надежными как в монтаже, так и в обработке получаемой информации с помощью общедоступных приборных средств, неизбежно нарушают либо сплошность образца, либо качество поверхности при внешней укладке. И то, и другое приводит к искажению процесса теплообмена, особенно при больших скоростях нагрева (охлаждения) и небольших размерах образца. [c.333]

При использовании ультразвуковых методов источником звука высокой частоты служит пьезокристаллический вибратор, который дает узкий пучек ультразвукового излучения, пересекающегося с потоком газа. Звуковые волны, распространяющиеся в газе, наблюдается с помощью искровой фотографии, использующей шлирен или теневой метод. По фотоснимкам определяется длина звуковой волны, и так как частота излучения известна с большой точностью, то скорость звука также определяется с достаточной для измерения температуры точностью (порядка нескольких процентов). Этот метод применяется преимущественно в тех случаях, когда температура газа позволяет использовать пьезокристаллы и когда основные турбулентные и собственные шумовые пульсации, обусловленные самим газовым потоком, не искажают картины распространения звуковых волн. [c.223]

Движение газового потока вверх происходит с гораздо большими скоростями, чем опускание материалов. Время пребывания газов в печи составляет, по результатам измерений с помощью радиоактивных изотопов, 1—Зсек. Несмотря на это, теплообмен газового потока с жидкими и твердыми фазами в печи происходит весьма полно. Наиболее интенсивно он протекает в нижней и верхней зонах печи, что видно из сопоставления температур газов и шихты (рис. 31). Согласно теории Б. И. Китаева, подобное распределение температур определяется наличием теплотехнической зоны с практически завершенным теплообменом (холостая высота, рис. 31). Резкое падение температур в нижней зоне, кроме прямого теплообмена высокотемпературных газов, обусловлено интенсивным протеканием эндотермических реакций восстановления углеродом. В верхней зоне значительное понижение температуры газов связано с охлаждающим действием загружаемых материалов. [c.86]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...