Формулы гауссовой оптики

И Х , ИЗ которых МОЖНО получить углы р], Ух и Отрезки р, ц, а далее по формулам гауссовой оптики вычислить все последующие значения у , (п1)у, рц и [c.588]

ОСНОВНЫЕ ФОРМУЛЫ ГАУССОВОЙ ОПТИКИ [c.5]

Формулы гауссовой оптики [c.6]

Итак, в этом частном случае, когда направления освещенности и наблюдения совпадают (но они не обязательно те же, что и нормаль п голограммы), изображение стигматическое и описывается формулой, аналогичной формуле, приводимой в гауссовой оптике для изображений, создаваемых линзой [3,26, 3,72]. Этот случай является случаем параксиального приближения относительно наклонных и совпадающих друг с другом направлений освещения и наблюдения к = к — с = Ст =п. [c.54]

Величина С,- в формулах (111.33) и (111.38а) имеет нулевое измерение и не зависит от фокусного расстояния системы. При заданных элементах гауссовой оптики к, у аФ единственными величинами, которыми можно располагать для получения требуемого [c.42]

Мы уже подчеркивали важность формулы (2.7) для лазерной оптики. В качестве полезной иллюстрации ее исиользования получим с ее помогцью закон преобразования комплексного параметра гауссова пучка, д введенного в первой главе, при прохождении произвольной гауссовой оптической системы. [c.125]

Свойства гауссова пучка. Рассмотрим подробнее соотношения (24.7) и (24.13), т. е. изучим, как изменяется ширина и кривизна его волнового фронта в зависимости от расстояния z (рис. 24.1). При этом попытаемся связать полученные формулы с обычными законами геометрической оптики. [c.259]

Формулы (IX. 107) совпадают с обычными формулами преломления в гауссовой области они показывают, что каждый луч, преломляющийся на поверхности, может быть заменен двумя проекциями на взаимно перпендикулярные плоскости и каждая из этих проекций ведет себя как обыкновенный луч, преломляющийся по обычным законам геометрической оптики. Под Гу и следует понимать величины, входящие в разложение координаты х в виде ряда д = — -, изображающего уравнение поверхности преломления, отнесенное к ее вершине в начале координат. [c.577]

Известно, что все свойства оптической системы в гауссовой области (в случае симметрии вращения) полностью определяются из расчета двух надлежащим образом выбранных нулевых лучей. Результаты расчета остальных лучей могут быть найдены затем без применения формул (3.3). Это свойство особенно наглядно формулируется с использованием аппарата матричной оптики [12 ]. Объединим координаты /г и а какого-либо нулевого луча (в системах с вращательной симметрией) в двумерный вектор Ь = [c.74]

Рассмотрим некоторые основные формулы гауссовой оптики, которые часто примс няются па практике. [c.6]

Габаритный расчет оптической схемы микроскопа. Он o yuie-ствляется одновременно с эскизным проектированием микроскопа с его оптико-механическими узлами и приспособлениями. Полагая, что отдельные оптические узлы системы или компонента являются безаберрационными, с помощью формул гауссовой оптики определяются фокусные расстояния, числовая апертура (относительное отверстие), поле зрения отдельных компонентов системы, а также их взаимное расположение. При наличии в системе пластинок, зеркал и призм, а также апертурных диафрагм и диафрагм поля зрения определяются их размеры и положения. Если в зрительных трубах следят за тем, чтобы изображение было прямое, то в микроскопах, за редким исключением, этому условию не придают никакого значения, т. е. изображение может быть перевернутым. Виньетирование наклонных пучков в оптических системах микроскопов не допускается. С целью изыскания оптимального варианта в отношении габаритов и расположения в микроскопе оптической системы, последняя уточняется и составляется на основании совместной проработки оптиков-конструкторов и конструкторов-механиков при непосредственном участии исследователей данных приборов. [c.369]

Следует отметить, что гауссов пучок можно рассматривать как обобщение понятий гомоцентрического пучка и плоской волны. В самом деле, из выражения (4.12) видно, что при и R- x> основная мода гауссова пучка переходит в гомоцентрический пучок или в плоскую однородную волну. Введенный закон AB D также является обобщением известных соотношений гауссовой оптики, определяющих преобразование гомоцентрических и плоских волн. Закон AB D переходит в известные формулы при Ro—>-0 или Rq—)-00. [c.102]

В этих формулах и бС . — проекции на мерндиопальную И экваториальную плоскости отрезка бL, соединяющего точку пересечения луча с гауссовой плоскостью изображения с точкой, изображающей по законам гауссовой оптики рассматриваемую точку-объект, в том предположении, что все аберрации, за исключением Г-й, уничтожены. [c.337]

ГАУССОВА ОПТИКА АНАМОРФОТОВ Напомним формулы [c.576]

Такое же условие устойчивости, как и (4.141), можно получить, если вместо геометрооптических соображений использовать волновую оптику. Действительно, волновая оптика позволила нам определить размеры пятен на зеркалах, а именно получить формулы (4.126). Следовательно, если условие (4.141) не выполняется, то wi и W2 будут иметь мнимые значения, т. е. для данного резонатора невозможно получить устойчивое решение в виде гауссова пучка. Таким образом, условие (4.141) одновременно выражает как геометрооптическое условие устойчивости, так и условие, при котором в данном резонаторе можно наблюдать устойчивую моду ТЕМоо. То, почему эти два условия совпадают, можно понять с помощью закона AB D, описываю- [c.217]

Проверим, всегда ли выполняются условия, позволяющие для вычисления / пользоваться формулой (1.7). Если гауссовы диафрагмы отсутствуют, тогда волновые матрицы совпадают с лучевыми, и их элементы действительны. Одновременно действительны и параметры х 2, У2 примечательно, что в этом случае не только они, но hZi2. 2 3 hZi3 имеют простой смысл. В самом деле, нетрудно видеть, что в отсутствие диафрагм L 2 является оптическим расстоянием от (xi, у ) до Х2, У2), 23 от ( 2, У2) ДО ( 3 Уъ) Далее, подсчитав с помощью формул (1.1) углы наклонов лучей по заданным их координатам на входе и выходе каждой ячейки, можно убедиться в том, что лучи, следующие через точки (xi,yi), ( 2, У2) по первой ячейке и через х 2, у2), (хз, Уз) по второй, являются Йродолжениями друг друга. Таким образом, величина L13, равная достигаемому при 2 = л 2 и > 2 У2 значению суммы L12 + 2з> является оптическим расстоянием (эйконалом) между точками х Уз), из-1леренным вдоль следующего законам геометрической оптики луча. [c.21]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...