Прохождение звука через упругую пластину

Прохождение звука через упругую пластину [c.213]

Рис. 69. Схема прохождения звука через упругую пластину.

На рис. 77 приведены зависимости коэффициента прохождения звука через стальную пластину от угла падения. При наклонном падении коэффициент прохождения звука оказывается выше, чем при нормальном падении. Заметим, что в этом отношении ситуация для жидкого слоя (см. 30) была противоположной. Как следует из рис. 66, при наклонном падении волны на жидкий (или резиноподобный) слой коэффициент прохождения звука меньше, чем при нормальном падении. Различный характер кривых для жидкого слоя и тонкой упругой пластины объясняется существенным различием механизмов взаимодействия звуковой волны с материалом. [c.223]

В качестве приложения полученных общих соотношений мы рассмотрим прохождение сферической звуковой волны через тонкую упругую пластину, движение которой может быть описано уравнением изгибных колебаний (32.4). В 32 было найдено, что коэффициент прохождения звука через тонкую пластину определяется вторым из выражений (32.17). Воспользовавшись формулой (34.6), запишем [c.245]

На рис. 98 кривой 1 представлена частотная зависимость коэффи циента прохождения звука через решетку с квадратными упругими пластинами в брусьях (/ = 2/]). В качестве характерной частоты использована собственная частота низшей формы колебаний квадратной пластины. Поведение этой кривой является типичным с точки зрения полученных выше результатов Имеется выраженный минимум прозрачности для частоты, несколько ниже резонансной частоты пластины в-вакууме. Затем с ростом частоты наблюдается резкий рост прозрачности решетки, достигающий максимума в окрестности второй собственной частоты, когда собственная форма колебаний пластин в решетке такова, что изменение объема элемента решетки не происходит. [c.185]

Пособие состоит из двух частей, В первой исследована теория колебаний механических систем с сосредоточенными и распределенными параметрами колебания с одной и двумя степенями свободы методы электромеханических аналогий. Рассмотрены также упругие волны в газах и жидкостях, законы отражения и преломления плоских волн через границу раздела двух сред, а также законы прохождения и отражения звука от границ и плоских пластин. [c.2]

Сравнивая полученные результаты с данными, приведенными в четвертой главе, можно увидеть принципиальное отличие, которое имеет место в природе возникновения резонансов и антирезонансов системы пластины — жидкость и соответственно минимумов и максимумов коэффициента прохождения звука через решетку. Если у решетки, пластины которой ориентированы нормально ее плоскости, каждой собственной форме колебаний пластин соответствует один резонанс или антире-зонанс системы пластины — жидкость, то у решетки, упругие пластины в которой параллельны плоскости решетки, каждой собственной форме колебаний пластин соответствует один резонанс и один антирезонанс системы пластины — жидкость. [c.195]

В связи с широким применением акустических приборов на судах возникает необходимость вычислять звуковые поля излучателей звука, а также звуковые поля, прошедшие через корпус судна или отраженные от него. При этом приходится встречаться с расчетами, связанными со звукоизлучением различных поверхностей, дифракцией звука на препятствиях, прохождением звуковой волны через упругие пластины и оболочки. Основы теории, используемой при таких расчетах, изложены в хорошо известных руководствах (см., например, С. Н. Ржевкин Курс лекций по теории звука , Ф. Морз Колебания и звук , Е. Скучик Основы акустики ). [c.3]

Приведенные выражения показывают, что коэффициенты отра-ясения и прохождения звука через тонкую металлическую пластину определяются только величиной М, т. е. массой единицы площади пластины. Поэтому выражения (32.19) иногда называют законом массы. В указанном приближении Л и Б не зависят от модуля упругости материала пластины. Такую пластину в воде можно рассматривать как поверхность, обладающую локальным импеданцем. [c.223]

Опираясь на опыты Бэра и Валти, Рейсснер [1701] разработал строгую теорию прохождения звука сквозь пластины при любом угле падения, решив уравнения для упругих волн внутри и вне пластины при учете граничных условий. При использовании приведенных ниже обозначений и сокращений получается следующая формула для коэффициента пропускания звука D, т. е. для отношения квадратов амплитуд волны, прошедшей через пластину, и падающей волны (здесь она приводится в форме, данной Бэром [155]) [c.375]

В приборе УЗИС ЛЭТИ реализован метод измерения скорости звука путем сопоставления времени распрострапегшя звука в измерительной и эталонной линиях. G его помош,ью можно определить скорости продольной и поперечной волн с погрешностью не более 0,5. .. 1,5 %. Высота образцов равна 12 мм, диаметр не менее 15 мм. Электроакустическими преобразователями служат кварцевые пластины Х-среза на продольные волны и Y-среза на поперечные. В приборе (рис. 9.1) формируются электрические импульсы прямоугольной формы, передний фронт которых возбуждает в пьезопреобразОвателе ударный импульс затухающих колебаний. Прибор имеет две акустические линии. В первой ударный импульс затухающих колебаний проходит через образец на приемный пьезопреобразователь, во второй такой же импульс проходит через слой жидкости (смесь дистиллированной воды и этилового спирта). Задний фронт прямоугольного импульса запускает ледущую развертку ЭЛТ, что обеспечивает индикацию на экране ЭЛТ одновременно обеих последовательностей затухающих колебаний. С помощью микрометрического винта, изменяя толщину слоя жидкости, их можно совместить. Это соответствует равенству времен, затраченных на прохождение УЗ-волн толи ины образца и слоя жидкости. Измерения проводят дважды сначала при отсутствии в измерительной линии образца (отсчет по микрометру Я ), затем вводят образец и находят Я . Если скорость волны в жидкости равна с , то искомую скорость упругой волны в исследуемом образце находят из соотношения с (1/Яа — Я ) Сда. Рабочие частоты прибора при продольных колебаниях 1,67 и 5 МГц, при поперечных 1,67 МГц. [c.413]

При прохождении тока по облютке возбуждения сердечник 5 электромагнита намагничивается и притягивает якорек 10, перемещающий через стержень мембрану 1. При этом гайка 18 стержня, нажимая на нластииу с подвижным контактом, размыкает контакты прерывателя 14. Ток в обмотке не проходит, сердечник размагничивается, и якорек со стержнем вследствие упругости мембраны и пластины якорька возвращается в исходное положение. Цепь опять замыкается и т. д. Пока кнопка нажата, в обмотке сигнала нод действием прерывателя включается и выключается ток. В результате мембрана быстро колеблется, издавая звук. Звук сигнала и потребляемый ток регулируют подвертыванием гайки 13. [c.349]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...