Некоторые более сложные волновые движения

Б, НЕКОТОРЫЕ БОЛЕЕ СЛОЖНЫЕ ВОЛНОВЫЕ ДВИЖЕНИЯ ) [c.85]

Волновое движение в трубах часто возбуждается мембранами или пластинками, причем их поверхность изгибается по некоторому более или менее сложному закону. [c.180]

Определение элементов матрицы передачи. Пространственные задачи о рассеянии звука конечными оболочками являются достаточно сложными. Приближенное решение некоторых таких задач дано в работах [43, 47]. В работе [41] найдены элементы матрицы передачи для трехмерной задачи, в которой существует волновое движение вдоль оси от цилиндра. Мы ограничимся здесь более простым случаем, когда волна падает параллельно образующей цилиндра и зависимость звукового давления от координаты вдоль оси отсутствует. [c.216]

Возбуждение упругих волн рассматривается вначале с наиболее элементарного источника, а именно с точечных сосредоточенных сил, действующих в однородной среде. Иа основе изучения -волновых полей от таких простых источников рассматривается задача излучения волн, когда силы приложены к цилиндрическим, сферическим и плоским границам. Для расчета некоторых более сложных источников используется принцип взаимности. При излучении волн точечным источником, действующим в поперечно-изо-тропной среде, возможны регистрация нескольких вступлений S-волны и пояплеяпе каустик. Коротко обсуждаются характеристики некоторы.х устройств, возбуждающих сейсмические волны применительно к упрощенны.м математическим моделям источников. Аналогичным образом рассматриваются вопросы, относящиеся к регистрации волн. Предполагается, что такие характеристики волн, как с-корость движения частиц, напряжение или дилатация, могут быть в принципе измерены. Поэтому приводятся некоторые экспоримепты, в которых были сде.таны попытки измерить указанные параметры существуюихими датчиками. [c.10]

Но атомы газа — это не классические, а квантовые микрочастицы. Как следует строить более логичную картину процесса, мы уже установили в предыдущих разделах. Здесь мы подойдем к этому вопросу с точки зрения необратимой эволюции системы. Представим себе отдельный квантовый пакет некоторой наугад взятой частицы. В силу неразличимости частиц лучше говорить не о выделенной частице, а о волновом пакете, отвечающем одной частице. Такой волновой пакет при своем движении будет рассеиваться на других пакетах, и его форма будет становиться похожей на сложно изрезанное расширяющееся облако. Отдельные части такого облака быстро потеряют взаимную когерентность, так что частица неизбежно должна попасть в одну из его частей. Можно сказать, что любая начальная волновая функция такой частицы коллапсирует в более компактный волновой пакет. [c.191]

Мы уже указывали, что в простых металлах довольно трудно зафиксировать даже сам эффект брэгговских отражений. Эту трудность, однако, можно обойти, если поместить образец в магнитное поле. Как мы видели в 2 для более общего случая, классическая траектория свободного электрона в присутствии магнитного поля искривляется, и электрон движется по спиральной орбите, ось которой параллельна магнитному полю. У электрона на ферми-поверхности соответственно волновой вектор будет описывать некоторую замкнутую кривую. Эта кривая представляет собой сечение ферми-сферы плоскостью, перпендикулярной направлению магнитного поля. Следовательно, любой данный электрон, двигаясь вдоль такой линии на ферми-поверхности, часто может пересекать в некоторых точках брэгговские п.1эскости отражения. Если это произойдет, то в соответствующей точке электрон испытает дифракцию, изменив направление своего движения и перепрыгнув в другую часть ферми-сферы. Дальше он будет двигаться по другому отрезку круговой траектории на ферми-сфере. Таким образом, хотя в одноволновой OPW картине ферми-поверхность и остается сферической, траектория движения электрона внутри металла становится очень сложной. На фиг. 35 мы видим одну из таких возможных орбит. Заметим, что по сравнению с межатомным расстоянием электронная орбита может быть довольно большой. Если бы мы могли заглянуть внутрь металла, мы увидели бы, как в присутствии магнитного поля электроны выписывают множество сложнейших траекторий. Движение волнового вектора по сферической ферми-поверхности тоже очень сложно плавная траектория прерывается скачками из одной части поверхности в другую, поэтому хотелось бы найти более простое и ясное описание электронных состояний. [c.127]

Граничные условия и системы координат. —Следует, тем не менее, уяснить себе, что трудности, связанные с координатными системами, в некотором смысле не представляют непреодолимого препятствия для изучения волн сложной формы. Дело в гом, что для мембраны так же, как и для струны, глы можем составить сложное волновое дви кение, складывая вмесге движения более простые. Круговые волны могут быть получены сложением большого числа параллельных волн, каждая пз которых идёт в ином направлении. Параллельные волны могут бьиь заменены подходящей суммой эллиптических воли и т. д. Мы увидим, что возможно изучать любого вида волновое движение на мембране бесконечной протяжённости, выражая волны с помощью подходящей суммы параллельных волп и изучая свойства этой суммы (или скорее интеграла, так кате сумма обычно заменяется интегралом). Часто бывает, что интегралы очень [c.198]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...