Дипольный электрический момент нейтрона

Были попытки обнаружить у нейтрона электрический заряд, а также электрический дипольный момент. Все они дали отрицательный результат. Электрический заряд нейтрона равен нулю с точностью до 10 в единицах элементарного заряда (по более косвенным оценкам до 10 ). Дипольный момент нейтрона оказался равным нулю с точностью до 3 10"см -е, где е — элементарный заряд. [c.531]

Электрический дипольный момент нейтрона был бы точно равен нулю, если бы имела место инвариантность всех взаимодействий относительно операции отражения времени (см. гл. VII, 2). В действительности слабые взаимодействия неинвариантны относительно обращения времени (см. гл. VII, 8). Поэтому, вообще говоря, нейтрон должен обладать некоторым электрическим дипольным моментом. Высших мультипольных моментов, например, электрического квадрупольного, у нейтрона быть не может из-за слишком малого значения его спина (гл. II, 4). Более тонкие детали электрической и магнитной структуры нейтрона рассмотрены в гл. VII, 7. [c.531]

Tt/г =(11,7 0,3) мин. Электрический дипольный момент нейтрона меньше. [c.883]

Возможный электрический дипольный момент нейтрона [c.104]

Мы уже знаем некоторые характеристики нуклона это фермион со спином 1/2, а потому он внутри ядра подчиняется принципу Паули его внутренняя четность равна +1. Сначала опишем нуклон в свободном состоянии, указав его магнитный дипольный момент, а в случае нейтрона — существующую на сегодняшний день оценку его электрического дипольного момента. [c.102]

Электрический дипольный момент определяется по формуле D = ex. При обращении времени радиус-вектор х не меняется, а вектор спина J переходит в —J, тогда как электрический дипольный момент D не изменяется, поскольку при обращении времени не меняется электрический заряд. Таким образом, существование электрического дипольного момента у нейтрона явилось бы доказательством нарушения Г-инвариантности 5.9). [c.104]

Полученный результат очевиден также из того, что закон сохранения четности требует равномерного распределения протонов и нейтронов по объему ядра, т. е. отсутствия сдвига всех протонов относительно всех нейтронов (так как в случае существования в ядре областей с преобладанием нуклонов одного вида чдро оказалось бы несимметричным относительно операции зеркального отражения). Но отсутствие такого сдвига и означает равенство улю дипольного электрического момента. [c.95]

Верхняя оценка значения электрического дипольно-го момента нейтрона dn, полученная в экспериментах с ультрахолодными нейтронами, дает отношение djed <6-10 [11]. Нейтрон принято считать электрически нейтральной или обладающей очень малым электрическим зарядом (порядка частицей. [c.1100]

У ядра-капли есть еще одна своеобразная степень свободы, а именно колебания всей массы нейтронов относительно всей массы протонов. При введении этой степени свободы фактически делается допущение о том, что ядро как бы состоит из двух жидкостей — протонной и нейтронной, растворенных друг в друге. При возбуждении этой степени свободы ядро приобретает дипольный электрический момент, т. е. поляризуется. Поляризационные возбуждения связаны с глубоким изменением структуры ядра. Поэтому им соответствуют довольно высокие энергии — примерно 15—20 МэВ в тяжелых ядрах и 20—25 МэБ в легких. Колебания такого типа были использованы А. Б. Мигдалом (1945) для объяснения механизма поглощения v-излучения ядрами. Поляризационные колебания ядра аналогичны оптической ветви колебаний в ионном кристалле. [c.87]

В настоящее время физики, занимающиеся этим вопросом, ищут взаимодействие, ответственное за нарушение закона сохранения СР-четности. Сложность проблемы связана с тем, что ввиду малости эффекта его можно отнести не только к слабому, но и к сильному и электромагнитному взаимодействиям, в которых нейтральные АГ-мезоны участвуют через виртуальные процессы. Возможно также, что за нарушение СР-четности ответственность несет четвертое, до сих пор считавшееся не существующим сверхслабое взаимодействие. Каждое из этих предположений должно проверяться серией весьма трудных для постановки и выполнения опытов, в которых ищут эффекты, обусловленные нарушением СР-четности за счет данного конкретного вида взаимодействия (дипольные электрические моменты у нейтрона и электрона, зарядовая асимметрия продуктов распада частиц и резонансов, отклонение от принципа детального равновесия для некоторых реакций и др.). Окончательных результатов сейчас пока еще нет. [c.308]

Рис, 3. Схема эксперимента по поиску электрического дипольного момента нейтрона. 1—клапаны впуска и выпуска яейтронов 2 — поляризатор 3 — контур спинового ротатора 4—камера хранения 5—детектор. [c.224]

Много труда было потрачено на то, чтобы установить, за счет каких взаимодействий происходит нарушение СР. Из сравнения интенсивностей процессов (7.188) и (7.189) возникает подозрение, что в них нарушается правило 1АГ = /г (см. п, 6), потому что спин каона равен половине, а в двухпионной системе, получающейся при распаде, велика доля состояния с Т = 2. Поэтому похоже, что вызывающее этот распад взаимодействие не является чисто слабым. Многие склоняются к тому, что за нарушение СР ответственны электромагнитные взаимодействия. Но и здесь есть трудность, состоящая в том, что такое нарушение привело бы к существованию электрического дипольного момента у нейтрона. Между тем тщательные измерения показали, что с точностью до 10 см (в единицах элементарного заряда) этот момент равен нулю. Так что вопрос [c.414]

Колебания атомов в кристаллах проявляются в ряде явлений. В частности, при поглощении и испускании инфракрасного света, при неупругом рассеянии света видимых и инфракрасных частот (раман-эф( кт) при неупругом рассеянии нейтронов при исследовании резонансного поглощения гамма-квантов ядрами атомов (эффект Мёссбауэра) и др. В разных явлениях проявляются разные ветви колебаний. Например, поглощение и испускание света связано с рождением и исчезновением фононов, которые соответствуют поперечным колебаниям, изменяющим электрический дипольный момент кристалла раман-эффект связан с фононами, соответствующими поперечным колебаниям атомов, изменяющим поляризуемость кристалла рассеяние нейтронов связано с продольными фононами, которые вызывают локальные изменения плотности кристалла. [c.49]

Электрический дипольный момент ядер равен нулю с точностью до ошибок эксперимента. Вследствие неинвариантности относительно обращения времени у нейтрона может быть отличный от нуля электрический дипольный момент, но чрезвычайно малый ( 4.1.2). [c.97]

Здесь Ч " (5) и Ч (В) — волновые функции этих двух состояний с коэффициентами а з и а о, подчиняющимися условию 05 + аЬ = = 1. Их значения определяются сопоставлением теоретических выражений с экспериментальными значениями магнитного дипольного момента и электрического квадрупольного момента дейтрона. Оптимальное отношение аЬ /аз этих коэффициентов равно 0,04. Смесь состояний теоретически описывается добавлением к сфери-чески-симметричному потенциалу взаимодействия, т. е. к центральному потенциалу, тензорного потенциала, зависящего от углов между векторами спинов нейтрона и протона и соединяющим эти частицы радиус-вектором ( 1.2). [c.109]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...