Теория сверхпроводящих сплавов

ТЕОРИЯ СВЕРХПРОВОДЯЩИХ СПЛАВОВ 421 [c.421]

Теория сверхпроводящих сплавов [c.421]

ТЕОРИЯ СВЕРХПРОВОДЯЩИХ СПЛАВОВ 423 [c.423]

ТЕОРИЯ СВЕРХПРОВОДЯЩИХ СПЛАВОВ 425 [c.425]

ТЕОРИЯ СВЕРХПРОВОДЯЩИХ СПЛАВОВ 427 [c.427]

ТЕОРИЯ СВЕРХПРОВОДЯЩИХ СПЛАВОВ 429 [c.429]

ТЕОРИЯ СВЕРХПРОВОДЯЩИХ СПЛАВОВ 431 [c.431]

ТЕОРИЯ СВЕРХПРОВОДЯЩИХ СПЛАВОВ 433 [c.433]

ТЕОРИЯ СВЕРХПРОВОДЯЩИХ СПЛАВОВ 435 [c.435]

ТЕОРИЯ СВЕРХПРОВОДЯЩИХ СПЛАВОВ [c.437]

ТЕОРИЯ СВЕРХПРОВОДЯЩИХ СПЛАВОВ 439 [c.439]

ТЕОРИЯ СВЕРХПРОВОДЯЩИХ СПЛАВОВ 441 [c.441]

Теория сверхпроводимости Бардина — Купера — Шриффера. Выше в простой форме было изложено то основное, что мы знаем о сверхпроводниках интересные экспериментальные данные и феноменологические соотношения. Уже из этого описания можно усмотреть, что нет никакой нужды в каких-то отдельных теориях сверхпроводящих свойств для разных столбцов и строк периодической системы элементов, равно как для чистых металлов, с одной стороны, для сплавов — с другой, или, наконец, для сверхпроводников с различными кристаллическими структурами. Конечно, разные сверхпроводники обнаруживают количественное различие в деталях своих сверхпроводящих свойств, но очевидно также, что эти детали малосущественны при подходе с точки зрения уже существующей общей квантовой теории сверхпроводимости, которую мы будем сейчас обсуждать. Эта общая теория, как уже отмечалось выше, была создана в 1957 г. Бардином, Купером и Шриффером [4]. [c.446]

Многие аморфные металлические сплавы при низких температурах переходят в сверхпроводящее состояние. Исследование их сверхпроводящих свойств представляют большой интерес как с точки зрения развития теории сверхпроводимости, так и с точки зрения технических применений. Температура сверхпроводящего перехода (Тс) для аморфных металлов обычно ниже, чем для соответ- [c.373]

Существенный прогресс в этой области был достигнут, когда были получены так называемые сверхпроводники II рода, к которым относятся многие сплавы и некоторые однородные сверхпроводники. Теория сверхпроводников II рода была разработана советскими физиками А. А. Абрикосовым и Л. П. Горьковым в 1957—1959 гг. В этих материалах возникающие во внешнем магнитном поле сверхпроводящие токи текут не только по поверхности, но и в толще проводника (рис. 7.16). [c.202]

Нелокальная теория Пиппарда необходима для объяснения того экспериментального факта, что при введении примесей в чистый сверхпроводящий элемент увеличивается глубина проникновения, поскольку в теории Лондонов глубина проникновения зависит только от плотности электронных состояний и эффективной массы. Следует отметить, что в случае образования слабо-легированного сплава последние две величины не должны значительно изменяться. [c.415]

Наиболее трудной задачей оказалось построение количественной теории магнитного упорядочения вблизи критической температуры Г с, при которой упорядочение исчезает. Эта трудность характерна не только для магнитных явлений. Аналогичное поведение имеет место, например, вблизи критических точек перехода жидкость — пар, сверхпроводящего перехода (гл. 34), перехода в сверхтекучее состояние у Не , при переходах порядок — беспорядок в сплавах. Во всех этих случаях приходится сталкиваться по сути дела с теми же теоретическими трудностями. [c.326]

Благодаря работе [20] оказывается возможным связать с микроскопическими параметрами сверхпроводника величину поверхностного натяжения между нормальной и сверхпроводящей фазами. Кроме того, работа Л. П. Гор1з-. кова [19] дает микроскопическое обоснование рассмотрения магнитных свойств сверхпроводящих сплавов, проведенное ранее одним пз авторов настоящей работы [22] на основании теории [21]. [c.916]

Техника квантовой теории поля и обобщенно для случая температуры, отличной от нуля [23], была применена такн е в работах [24, 25] для изучения электродинамики сверхпроводящих сплавов в слабых постоянном и переменном полях (см. также [16]). Прп этом, в частности, оказалось, что в случае где длина пробега электронов в нормальном состоянии, всякий сверхпроводник оказывается лопдоновскнм и сама глубина проникновения растет с уменьшением длины пробега по закону 2. [c.916]

Примерно в это же время в Харькове работала большая группа физиков. Руководил ею доктор Л. В. Шубников. Ученые всего мира единодушно признают, что группа Шубникова была лучшей по своей оснащенности и знаниям металлургии сверхпроводящих сплавов. Не приняв выводы Кеезома на веру, харьковская группа продолжала заниматься сплавами. Эти работы легли в основу последующих теорий, экспериментов и открытий. Однако и харьковским экспериментаторам по ряду [c.153]

АН СССР Алексея Алексеевича Абрикосова. Он теоретически подтвердил давнюю догадку Шубникова о преимуществах сверхпроводящих сплавов перед сверхпроводящими металлами и постулировал существование нового типа сверхпроводников — сверхпроводников второго рода . За разработку этой теории А. А. Абрикосов был удостоен в 1963 году Ленинской премии. [c.155]

Технология получения сверхпроводников с высокими критическими полями ввела новую сложность в описание многочисленных элементарных сверхпроводниковых материалов и соединений, известных в настоящее время. Открытие Кундлером с сотрудниками высоких критических токов в высоких магнитных полях проволоки на основе соединения ЫЬз Зп привело к более полному повторному исследованию магнитных свойств большого количества сверхпроводящих материалов. Наблюдаемые высокие критические токи в сверхпроводящих сплавах в полях вплоть до значений 2—3 ТЛ (20—30 кэ) теперь объяснены теорией [c.12]

Независимо от Ландау и Гинзбурга Пиппард [74] развил качественную теорию поверхностной энергии, которая, как и первая, учитывает пространственные изменения параметра упорядочения, но отличается от нее в некоторых существенных чертах. Пиппард предположил, что ширина переходной области, а следовательно, и Д определяются корреляционной длиной в сверхпроводящей фазе. В чистых металлах Д, по предположению, равно по порядку как это следует из соотношения неопределенности (21.16). В сплавах Д по порядку величины совпадает со средней длиной свободного пробега I. Вплоть до весны 1955 г. не было никаких экспериментальных доказательств зависимости Д от I. Фактически X зависит от I таким образом, что различия в выводах теорий Пинпарда и Ландау — Гинзбурга оказываются небольшими. [c.732]

Другая возможность, которая, как мы теперь считаем, является наиболее реальной, состоит в том, что с переходом в сверхпроводящее состояние связано движение ионов. Автор [60] в свое время предположил, что имеются незначительные периодические смещения решетки, которые образуют очень большую элементарную ячейку в реальном пространстве и мелкозернистую структуру зон Бриллюэна в к-пространстве. Предполагалось, что смещения приводят к небольшой энергетической хцели у поверхности Ферми и, следовательно, к уменьшсЕгию энергии занятых состояний. Известно, что некоторые сплавы (например, сплавы в / фазе) имеют сложную структуру, обладающую вблизи поверхности Ферми плоскостями разрыва. Предполагалось, что если зонная структура является мелкозернистой, то нечто подобное может иметь место во многих металлах при низких температурах независимо от того, насколько сложна поверхность Ферми. Первые грубые оценки показали, что уменьшение энергии электронов вблизи поверхности Ферми достаточно для компенсации энергии, необходимой для смещения ионов однако более тщательные оценки, сделанные позже, показали, что уменьшение энергии на порядок меньше требуемой величины. Наиболее подходящими являются металлы с сильным взаимодействием между решеткой и электронами и, следовательно, с большим сопротивлением в нормальном состоянии. Диамагнитные свойства могли бы быть объяснены очень малой эффективной массой электронов и дырок с энергиями, близкими к поверхности Ферми (см. п. 24). Так как лучшие оценки, по-видимому, свидетельствуют о том, что переходы такого типа являются маловероятными, то детали теории никогда не были опубликованы. Некоторые идеи были использованы в более поздней теории [16, 118], основанной на динамическом взаимодействии между электронами и колебаниями решетки, о котором свидетельствовал изотопический эффект. [c.754]

Явление сверхпроводимости было открыто Камерлинг—Онне-сом в 1911г., как полное исчезновение электрического сопротивления ртути при температуре около 4 К (-269 °С) выше абсолютного нуля (Нобелевская премия 1913 г.). Поскольку сразу стал ясен огромный прикладной потенциал сверхпроводимости, с этого времени в течение более чем 90 лет предпринимаются попытки увеличить критическую температуру сверхпроводящего перехода. Оказалось, что среди чистых металлов наибольшую критическую температуру имеет ниобий (9,26 К), а самую низкую — вольфрам (0,015 К). Более высокие значения наблюдались в сплавах. Самой высокой температурой перехода в сверхпроводящее состояние, достигнутой к 1986 г., обладал сплав NbjGe 23 К (-250 °С). Долгое время, вплоть до середины 50-х годов, сверхпроводимость была совершенно непонятным явлением. Ее безуспешно пытались объяснить Альберт Эйнштейн и Нильс Бор. Лишь спустя двадцать лет после создания квантовой теории, в 1950 г. В. Л. Гинзбургом и Л. Д. Ландау была создана феноменологическая теория перехода в сверхпроводящее состояние. Ее созданию помогло открытие П.Л. Клпицей сверхтекучести гелия, которое подсказало трактовку сверхпроводимости как сверхтекучести электронной жидкости. Однако, поскольку свойство сверхтекучести присуще только бозе-системам, состоящим из частиц с целым спином, долгое время оставалось неясным, как возможна сверхтекучесть в электронной (фермионной) системе. [c.584]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...