Элементарное рассмотрение основных частот

Элементарная теория дисперсии. В 1.2 указывалось, что фазовая скорость и, следовательно, показатель преломления не могут быть постоянными среды, как мы предполагали вначале при формальном рассмотрении. Эти величины должны зависеть от частоты. Из.менение показателя преломления с частотой составляет явление дисперсии. Для адекватного описания дисперсии необходимо сильно углубиться в теорию атомного строения материи, но можно дать упрощенную модель диспергирующей среды, используя один или два основных результата, касающихся структуры молекул. [c.99]

Элементарное рассмотрение основных частот. Для появления основной частоты в комбинационном спектре, как и в случае двухатомных молекул (см. Молекулярные спектры I), необходимо, чтобы амплитуда дипольного момента, индуцарованного возбуждающим светом, менялась во время рассматриваемого колебания. Величина индуцированного дипольного момента Р равна [c.262]

В гл. III после описания модели свободных электронов Зоммерфельда — Хартри обсуждается аппроксимация Хартри — Фока. Затем дается предварительный и, по существу, исторический обзор работ по изучению взаимодействия в плотном электронном газе. Описаны приближения Вигнера, Бома и Пайнса и Гелл-Манна и Бракнера. Элементарным образом вводятся физически важные понятия экранирования и коллективных колебаний (плазмонов). Далее, несколько формально, даются определения динамического форм-фактора и диэлектрической проницаемости, зависящей от частоты и от волнового вектора. Показывается, как с помощью этих величин можно весьма просто вычислить ряд взаимосвязанных характеристик системы электронов. Сюда относятся, в частности, временная функция корреляции для операторов плотности, сечение рассеяния быстрых заряженных частиц, бинарная функция распределения, а также энергия основного состояния. Упор здесь делается на точное определение отклика системы на продольные поля, изменяющиеся как во времени, так и в пространстве. Затем в приближении хаотических фаз находится выражение для диэлектрической проницаемости системы. В этом же приближении вычисляются и все остальные характеристики, перечисленные выше. Заключительный параграф этой главы посвящен рассмотрению взаимодействия между электронами в простых металлах. Показывается, что аппроксимация хаотических фаз здесь неприменима, после чего дается расчет корреляционной энергии, удельной теплоемкости и спиновой восприимчивости щелочных металлов. [c.29]

Рассмотрим теперь, как в рамках сделанных предположений происходит рассеяние света всей статистической системой в целом. Для этого можно воспользоваться приемом, использованным при рассмотрении аналогичной задачи в разделе флуктуаций во второй части пособия ТД и СФ-П, уточнив при этом геометрию схемы рассеяния, которая со всеми необходимыми обозначениями приведена на рис. 254 (на упрощенной схеме, приведенной в ТД и СФ-П на с. 89, угол fl-, как всегда в подобных досадных случаях, по необъяснимым причинам отсчитывается не от вертикальной оси 2, параллельной вектору Ео= (О, О, Eq) и оси диполя л/i, а от горизонтального уровня). Основная идея этого приема состоит в том, что каждый отдельный фрагмент системы Ук в указанных выше условиях излучает как электрический дииоль, совершающий гармонические колебания с частотой о)о, а из элементарной электродинамики известно, что электрическое поле из- [c.733]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...