Закон Архимеда массы

В ТОМ, ЧТО такое тело, имея по закону Архимеда массу, равную массе вытесненной воды роУ, движется точно так же, как двигалась бы вода при отсутствии тела. [c.70]

Погрешности измерений принято подразделять на систематические, случайные и грубые. Систематические погрешности вызываются факторами, действующими одинаковым образом при многократном повторении одних и тех же измерений. В качестве примера такой погрешности приведем взвешивание на чашечных весах с помощью неточных гирь. Если взятая нами гиря имеет погрешность, скажем, 0.1 г, то масса тепа, допустим, 1000 г будет завышенной или заниженной) на эту величину, и чтобы найти верное значение, необходимо учесть эту погрешность, прибавив к полученной массе (или вычтя из нее) 0.1 г. Другой пример систематической погрешности приведем также из области взвешивания. Согласно закону Архимеда, измеренный в воздухе вес тепа отличается от его истинного веса на вес воздуха в объеме этого тепа. Это же относится и к весу и массе гирь. Для того чтобы получить правильную массу, нужно после взвешивания ввести соответствующие поправки на потерю веса" измеряемого тепа и гирь. Если этого не делать, то результат взвешивания будет отягчен систематической ошибкой. [c.11]

Плавучесть тела определяется законом Архимеда, согласно которому давление жидкости на погруженное в нее тело направлено по вертикали снизу вверх и сила давления Р (подъемная сила) по величине равна массе жидкости в объеме тела P = —yV. [c.10]

Так как далее будут рассматриваться только несжимаемые жидкости, то нет необходимости принимать во внимание в явном виде силы тяжести, действующие на жидкость. Таким образом,, более правильно интерпретировать р как гидродинамическое, а не как полное давление. Первое не включает в себя гидростатическое давление. В соответствии с принятым определением давления р силу F, представленную уравнением (2.3.1), удобно определить как гидродинамическую силу, действующую на тело со стороны жидкости. Она равна нулю для жидкости, находящейся в покое. Так как на самом деле гравитация всегда действует на жидкость, то для того, чтобы получить полную силу, действующую со стороны жидкости на тело, необходимо добавить к уравнению (2.3.1) выталкивающую силу, действующую на тело. Согласно закону Архимеда, эта дополнительная сила равна весу жидкости, вытесненной телом. Если g — вектор ускорения свободного падения, направленный вертикально вниз (предполагается, что он постоянен), и т/ — масса вытесненной жидкости, то выталкивающая сила равна [c.46]

Приведем здесь также формулировку известного из школьного курса физики закона Архимеда на всякое погруженное в жидкость (или газ) тело действует выталкивающая (архимедова) сила, равная весу жидкости, вытесненной этим телом, и приложенная к центру тяжести (или центру масс) вытесненного телом объема жидкости. [c.267]

Приведенное решение грубо приближенное, так как выталкивающая сила определялась по закону Архимеда, справедливому лишь для условий покоя. В данном случае следовало бы рассмотреть более сложные явления гидродинамического характера, связанные с движением воды при качке. Как показывают олее подробные исследования, эти дополнительные обстоятельства можно учесть, условно добавляя некоторую массу воды ( присоединенную массу ) к массе понтона. [c.41]

На рис. 14 показаны последние волны волнового пакета от точечного источника (порожденные вертикальными колебаниями плунжера в течение ограниченного периода времени), когда они встречают на пути два объекта, представленные на рисунке черными точками. Точкой слева отмечено свободно плавающее тело, масса которого по закону Архимеда равна массе роУ вытесненной воды. Если волны действуют на тело с силой —Е (минус потому, что мы продолжаем использовать обозначение Е для равной и противоположной по направлению силы действия тела на жидкость), то оно приобретает уско- [c.67]

Тело, погруженное полностью или отчасти в жидкость (или газ), испытывает действие подъемной силы со стороны окружающей жидкости или газа. Еще Архимедом (III век до н. э.) был найден основной закон всякое тело, погруженное в жидкость (или газ), испытывает со стороны окружающей среды действие силы, равной весу вытесненной телом жидкости (или газа) эта сила направлена вверх и проходит через центр масс вытесненной жидкости (или газа). [c.343]

Существует еще один способ построения устройств ИД с твердым инерционным Элементом [11]. На рис. 10 изображена схема сейсмической системы, отличающейся о Р нятой тем, что инерционный элемент 3 имеет малую среднюю плотность Ро- (где 1Па — масса тела 5 Va — его объем), а внутренний объем датчика иен жидкостью, имеющей высокую плотность р > р,,. Принцип действия нагляднее можно показать при его работе в дорезонансной области ча-1. При движении датчика с ускорением а жидкость воздействует на тело 3 с си-" Ил PwaV o, что следует нз закона Архимеда. Эта сила в р / Ро раз больше той [c.123]

Если криволинейная поверхность S замкнута и полностью погружена в жидкость, то на нее действует направленная вертикально вверх сила, равная весу жидкости в объеме, ограниченном поверхностью S (закон Архимеда). Линия действия архимедовой силы проходит через центр массы этого объема. [c.17]

Сумма поверхностных сил, действующих на тело, покоящееся в неподвижной жидкости, равна по величине и противоположна по направлению весу жидкости, вытесненной телом, и приложена к центру масс вытесненной жидкости. Это утверждение называется законом Архимеда, а суммарная поверхностная сила - вы-тилктающей стой или силой Архимеда. [c.54]

Изложенные выше результаты находят себе различные про стые применения. Одно из них относится к вычислению началь ного ускорения, получаемого наполненным водородом сферическим баллоном, который сразу освобожден от канатов. Предположим, что масса баллона составляет 7ю массы вытесненного им воздуха. Человек, не знающий о кажущейся массе, мог бы проделать следующие ошибочные вычисления. По закону Архимеда, полная подъемная сила равна произведению 9g на массу баллона поэтому (так можно было бы подсчитать) начальное ускорение должно равняться g. А в случае сферического бал- [c.197]

Для определения объем1юй массы жидкости применяют два метода. Один из них заключается во взвешивании известного объема жидкости, заключенной в мерном сосуде, который называется пикнометром. Другой основан на использовании закона Архимеда. В последнем случае можно применять два способа [c.8]

Так как за единицу массы в G -системе (абсолютной системе физич. величин) выбрана масса 1 см чистой воды, равная 1 г при ее наибольшей плотности (3,99°), то П. воды при 4° равна 1, и уд. в. любого тела по отношению к воде при 4°, как к стандарту, численно равен плотности этого тала при1)о= 1, -P D.U. газа по отношению к водороду или к воздуху часто называют (не вполне правильно) уд. в. этого газа относительно водорода или воздуха, взятых при тех же условиях. П. твердых тел и жидкостей обычно измеряют или по методу гидростатич. взвешивания (пользуясь законом Архимеда) или же пикнометром (см.). К первому же способу относится и наиболее употребительное в технике измерение П. с помощью ареометра. [c.371]

Закон Архимеда является фундаментом теории плавания. Действительно, плавает тело массой т или тонет зависит от разности действующих на него сил си,ш тяжести mg и архимедовой силы R. Так, при mg> R — тело тонет при mg а R — тело всплывает и находится частично в погруженном o TOi.. при mg = R — тело плавает в погруженном состоянии на произвольной глубине (такое состояние называют взвешенным). [c.27]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...