Закон изменения полной энергии

Поэтому закон изменения полной энергии упрощается [c.549]

Решение. Из закона изменения полной энергии находим [c.177]

Наконец, из (4.76),. учитывая (4.81) и (4.82), получим закон изменения полной энергии относительно неинерциальной системы отсчета [c.192]

Теперь получим закон изменения полной энергии Н - = m 2/2 + VK [c.316]

Запишем теперь закон изменения полной энергии [c.320]

Закон изменения полной энергии [c.326]

Закон изменения полной энергии имеет вид [c.328]

Из уравнений (2), (3) следует закон изменения полной энергии электромеханической системы [c.331]

Величина i = T + 7 + t/ называется полной энергией системы частиц, находящихся во внешнем поле. Таким образом, закон изменения полной энергии имеет вид [c.32]

Закон изменения полной энергии. Предположим, что силы, действующие на каждую частицу системы, потенциальны. Тогда [c.112]

Открытые в последнее время новые резонансные явления в механических, гидродинамических, атомных и ядерных системах играют исключительную роль в современных теоретических и экспериментальных исследованиях. Умножая (18.5) на тх, получим закон изменения полной энергии [c.156]

Из уравнений (7), (8) следует закон изменения полной энергии системы [c.244]

Поскольку met = mwo = , то (32.16а) представляет собой закон изменения кинетической энергии 8 = еЕх. Полагая в (32.15а) /i = О, получим закон изменения полной энергии [c.366]

Заметим, что этот закон постулируется независимо от закона изменения полной энергии и не только независимо, но и вместо него. Их связывает принцип локального равновесия. В полной системе уравнений, определяющих движение сплошной среды, он заменяет закон (2.48) (при = О ), а термодинамическое уравнение состояния е =е(р, Т ) должно быть заменено уравнением 5" = 5 (р, 7 ). [c.324]

Закон изменения полной энергии и закон переноса тепла. Закон изменения кинетической энергии (закон живых сил ) [c.327]

Закон переноса тепла (2.79а), установленный независимо от закона изменения полной энергии (2,78), можно получить из этого закона только при принятии принципа локального равновесия и выполнении закона изменения кинетической энергии, иногда называемого законом живых сил . Покажем это. [c.327]

Закон изменения полной энергии материального объема V (см. (2.38)) можно записать в следующем виде [c.327]

Закон изменения полной энергии среды вследствие того, что система является открытой, должен учитывать изменение кинетической энергии вследствие переменности массы. Тогда закон (2,38) можно сформулировать следующим образом [c.337]

Первые два интеграла представляют собой мощность объемных и поверхностных сил соответственно, а последний — мощность внутренних поверхностных сил. Более полную интерпретацию этот результат получает при сравнении с законом изменения полной энергии жидкости (газа) — см. уравнения (2.48), (2.51), (2.54). [c.348]

Слева стоит скорость изменения энергии единицы объема жидкости, а справа — дивергенция плотности потока энергии. В вязкой жидкости закон сохранения энергии, конечно, тоже имеет место изменение полной энергии жидкости в некотором объеме (в 1 сек.) должно быть по-прежнему равно полному потоку энергии через границы этого объема. Однако плотность потока энергии выглядит теперь иным образом. Прежде всего помимо потока pv (и /2 + w), связанного с простым переносом массы жидкости при ее движении, имеется еще поток, связанный с процессами внутреннего трения. Этот второй поток выражается вектором— (v t ) с компонентами (см. 16). Этим, однако, не исчерпываются все дополнительные члены в потоке энергии. [c.270]

Далее, из второго закона Ньютона вытекает, что изменение полной энергии системы тел (в отсутствие сил трения) равно работе внешних сил, действующих на тела системы. Это также остается справедливым для неинерциальных систем отсчета, но должна б[)1ть учтена работа всех сил инерции. Наконец, то же самое можно сказать и о моменте импульса системы тел производная от момента импульса системы тел раина сумме моментов внешних сил, в то.м числе и моментов всех сил инерции. [c.379]

Согласно первому закону термодинамики, изменение полной энергии тела равно сумме работы внешних сил 6/1 при данном элементарном процессе и сообщенному телу количеству теплоты 6Q, измеряемому эквивалентной ему работой, т. е. [c.51]

Для получения общей формы уравнения, выражающего закон сохранения энергии, выделим конечный объем W сжимаемой или несжимаемой жидкости, ограниченный поверхностью 5 и находящийся в движении. Рассматривая массу этого объема жидкости как неизолированную термодинамическую систему, можно применить к ней закон сохранения и превращения энергии, согласно которому изменение полной энергии системы равно сумме притока теплоты к системе и совершенной над ней работы внешних сил. [c.113]

Полученные формы уравнения энергии позволяют описать процесс ее преобразования в движущейся вязкой жидкости. Так, формула (5.78) выражает закон сохранения энергии изменение полной энергии среды в единицу времени равно мощности внешних массовых и поверхностных сил плюс приток теплоты за то же время. Тот же смысл имеет уравнение (5.79), в котором мощность внешних поверхностных сил выражена суммой [c.116]

Запишем закон сохранения энергии для сплошной среды. Полная энергия равна сумме внутренней и кинетической энергий. Изменение полной энергии объема среды за единицу времени равно мощности массовых и поверхностных сил (при условии, что отсутствует подвод тепла). [c.11]

В соответствии с этим закон сохранения и превращения энергии в применении к процессам, изучаемым в технической термодинамике, имеет следующую формулировку разность между полученной извне теплотой и отданной внешним телам работой равна изменению полной энергии рабочего тела (или термодинамической системы). [c.21]

На рис. 91,6 для этих законов приведены графики функции Д , соответствующие изменению полной энергии свободных колебаний на участке резкого изменения собственной частоты при единичной массе и Л = 2 Y = 0 Ро = 0,5 с pf = 1 с . [c.309]

Рис. 91. Законы изменения квадрата собственной частоты (а) и графики изменения полной энергии на отрезке [О, ti] (б)

Закон сохранения полной энергии формулируется в данном случае следующим образом мощность всех внешних поверхностных и объемных сил, действующих на систему, в сумме с подведенным извне теплом равна изменению в единицу времени полной энер- [c.51]

Закон сохранения энергии, который также называют первым законом термодинамики, гласит, что скорость изменения полной энергии деформируемого тела определяется мощностью внешних сил и количеством тепла, получаемым телом в единицу времени [36, 47, 74, 87] [c.183]

Уравнение (2.6) выражает закон сохранения энергии. Слева стоит изменение полной энергии рассматриваемого твердого тела, а справа — количество энергии поля, протекающее в единицу времени через его поверхность. Воображаемое твердое тело либо излучает энергию (при этом правая часть (2.6) отрицательна), либо не излучает ее. В первом случае полная энергия твердого тела будет уменьшаться, стремясь к нулю при оо, что, очевидно, невозможно. , [c.28]

В соответствии с законом сохранения энергии найденное изменение полной энергии должно равняться (в отсутствие трения) работе ДЛ внешних (по отношению к жидкости в объеме Si, S2) сил давления на сечения Si и S2 [c.272]

Это и есть дивергентная форма уравнения энергии ), указывающая закон изменения полной энергии. Выражение для нолно11 энергии, стоящей иод знаком производной п левой части (2.25), складывается и,ч тепловой, кинетической и магнитной эперги1К Напомним, что в приближении магнитной гидродинамики энергией электрического поля пренебрегают (см. (1-7)). В право1г части помимо члена — ) ри)1дз, связанного с работой газодинамических сил, присутствуют члены [c.305]

Закон сохранения массы и закон сохранения энергии по отдельности в классическом понимании не выполняются, выполняется закон сохранения энергии в релятивистском понимании. Следовательно, при нанисании закона сохранения полной энергии нужно учитывать также и энергетический эквивалент изменения массы частиц, участвующих в реакции. Для истолкования результатов ядерных реакций приходится использовать релятивистский закон сохранения импульса-энергии = I (инвариант). [c.265]

Гироскопические силы не нарушают закона сохранения полной энергии (см. 8), и потому все доказательство теоремы Лагранжа остается без изменения и при наличии гироскопических сил. При диссипативных силах полная энергия Е=Тубывает при движении системы, и, следовательно, во время движения вместо рабемства имеет ine To не- [c.195]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...