Система сил, как угодно расположенных в одной плоскости

Переходя к рассмотрению плоской системы сил (системы сил, как угодно расположенных в одной плоскости), начнем с-введения некоторых понятий. [c.41]

СИСТЕМА СИЛ, КАК УГОДНО РАСПОЛОЖЕННЫХ В ОДНОЙ ПЛОСКОСТИ [c.58]

Мы уже знаем, что система двух сил, как угодно расположенных в одной плоскости, приводится к одной равнодействующей силе исключением является система двух взаимно уравновешивающихся сил. В этом параграфе мы установим, что другим исключением является система двух равных по модулю параллельных друг другу и направленных в разные стороны сил Г и линии действия которых не совпадают (рис. 50). Такая система двух сил образует так называемую пару сил, или просто пару, для обозначения которой будем пользоваться символом Р , Р.)- [c.71]

СИСТЕМА ПАРАЛЛЕЛЬНЫХ СИЛ И ТЕОРИЯ ПАР, КАК УГОДНО РАСПОЛОЖЕННЫХ В ОДНОЙ ПЛОСКОСТИ [c.67]

Полученную пару располагаем так, чтобы одна из сил пары была приложена к точке приведения О и направлена в сторону, противоположную силе / . В нашем случае (рис. 43, а) главный вектор момента направлен от центра приведения О вверх, поэтому вращение пары надо взять по направлению часовой стрелки. Вторая же сила пары будет приложена в точке О, расположенной вправо на расстоянии й от центра приведения О. В результате две силы, приложенные в точке О, как равные и направленные в противоположные стороны, взаимно уравновесятся остается лишь одна сила R, приложенная в точке О. Сила R, приложенная в точке О, удет эквивалентна силе/ , приложенной в точке О (центре приведения), и моменту М, так как она будет производить такое же действие на твердое тело, как сила R и пара RR, вместе взятые. Короче говоря, мы заменяем силу R и пару RR одной силой R, но приложенной в другой точке О. Мы приняли, что система сил, как угодно расположенных в плоскости, эквивалентна силе/ и паре RR. Отсюда приходим к выводу, что сила R, приложенная в точке О, эквивалентна системе сил она будет равнодействующей всех сил, расположенных как угодно на плоскости, т. е. [c.34]

Могут быть случаи, когда система сил, как угодно расположенных в плоскости, приводится лишь к одной паре. В этом случае главный вектор, замыкающий многоугольник сил, должен равняться нулю. Тогда наша система сил, приведенная к произвольной точке О, даст только одну пару с моментом [c.37]

Приведение произвольной системы сил к силе и паре сил не является единственным способом приведения к простейшему виду (хотя и применяется наиболее часто). Возможен другой вариант приведения согласно этому варианту система сил, как угодно расположенных в пространстве, может быть приведена к двум силам, в общем случае не лежащим в одной плоскости. [c.61]

Для приведения плоской произвольной системы сил, как угодно расположенных на плоскости, к одному центру используем следующую теорему силу, приложенную к абсолютно твердому телу, можно, не изменяя оказываемого действия, переносить параллельно ей самой в любую точку тела, прибавляя при этом пару с моментом, равным моменту переносимой силы относительно точки, куда сила переносится. [c.29]

Плоская система сил. Система сил, расположенных в одной плоскости (плоская система), как и всякая другая, является частным случаем пространственной системы сил. Пусть мы имеем какую угодно плоскую систему сил F,,. .., F . Возьмем в плоскости действия сил произвольный центр О и приведем систему к этому центру. Тогда эта система, как и любая другая, приведется к приложенной в центре О силе, равной главному вектору системы R, и к паре с моментом, равным главному моменту Mq системы относительно центра О, где [c.242]

В предыдущем параграфе было доказано, что несколько сил. как угодно расположенных на плоскости, можно привести к одной силе, приложенной в центре приведения О и к одной паре. Из результата приведения можно увидеть, что сила приложенная к точке О (рис. 43), не является равнодействующей данной системы сил, так как, кроме этой силы, система имеет еще и пару. [c.34]

Изложенный в данной главе материал позволяет исследовать любые случаи изгиба тонкого стержня и системы стержней в одной плоскости при любом способе закрепления их и под действием как угодно расположенных сосредоточенных сил и моментов (при условии поступательного перемещения сил в процессе изгиба). Упругие перемещения при изгибе произвольны (лишь бы материал стержня работал в пределах упругости). [c.135]

Если задана система сил Р , Р , р ,. .., р , расположенных как угодно в одной плоскости, то, перенося все эти силы в про- [c.40]

Для удобства изучения системы сил разделяются на плоские и пространственные. Б свою очередь плоские системы сил делятся на три группы а) системы сил, сходящихся в одной точке б) системы параллельных сил и в) системы сил, расположенных Б плоскости как угодно. На аналогичные три группы делятся и пространственные системы сил. [c.28]

Пусть задана система четырех сил Ри Рг, Ри и Р (рис. 1.44, а), расположенных в плоскости как угодно, т. е. они не параллельны друг другу и линии их действия не пересекаются в одной точке. [c.35]

Методика решения задач о равновесии системы сил, расположенных как угодно на плоскости, та же, что и для сходящихся сил. В дополнение к сказанному в 15 можно лишь рекомендовать за центр моментов выбирать точку, лежащую на линии действия одной из неизвестных сил (еще лучше точку пересечения линий действия двух неизвестных сил, если только положение этой точки легко определяется). Момент силы относительно таким образом выбранного центра равен нулю (вследствие равенства нулю ее плеча), и зта неизвестная сила исключается из уравнения моментов. [c.91]

Частным случаем плоской системы сил является система схо дящихся спл, расположенных в одной плоскости правила сложе пня и условия равновесия сходящейся системы сил изложены в предыдущем параграфе. Прежде чем приступить в гл. III к изучению общего случая плоской системы сил, т. е. сил, как угодно расположенных в плоскости, рассмотрим еще один частный случай плоской системы сил — систему двух параллельных сил. [c.47]

Графический метод сложения сил, лежаш,их в одной плоскости, применим также и для случая системы параллельных сил, направленных как в одну, так и в противоположш ге стороны. На рис. 55 показано сложение параллельных сил, где порядок построения сохраняется тот же. Таким образом, графический метод является универсальным методом сложения сил, как угодно расположенных в плоскости. [c.47]

Третья форма уравнений равновесия. Ддя равновесия плоской системы как угодно расположенных сил необходимо и достаточно, чтобы равнялись нулю алгебраические суммы моментов всех сил относительно двух любых точек плоскости и сумма проекций хх сил на какую-либо одну ось, лежащую в той эюе плоскости, но не перпендикулярную к прямой, проходящей через выб-раннь1е центры моментов [c.90]

Для равновесия системы еил, расположенных как угодно в пространстве, необходимо и достаточно, чтобы порознь равнялись яулю суммы проекций всех сил на шждую шз трех произвольно выбранных, но не лежащих в одной плоскости координатных осхй, и суммы моментов всех сил относительно каждой из трех таких осей. [c.130]

Для сложения сплР , действующих на твёр-доетело и расположенных как угодно в пространстве, поступают подобно тому, как и при сложении сил, лежащих в одной плоскости. В общем случае система сил в пространстве приводится к одной силе Р, приложенной в произвольно выбранной точке О, называемой центром пр иве д е н и я, и к одной паре с моментом М . [c.362]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...