Лучистый теплообмен. Законы лучистого теплообмена

ЛУЧИСТЫЙ ТЕПЛООБМЕН. ЗАКОНЫ ЛУЧИСТОГО ТЕПЛООБМЕНА [c.183]

При анализе лучистого теплообмена между твердыми телами принимаются определенные допущения. Собственное и отраженное излучение всех тел, между которыми происходит лучистый теплообмен, подчиняется закону Ламберта. Тела непрозрачны, внешние поверхности — изотермические, среда между телами прозрачна для излучения. Коэффициенты поглощения и черноты не зависят от температуры. [c.411]

Соотношение (2-2-9) является выражением закона Ньютона охлаждения или нагревания тела при этом Та обозначает температуру поверхности, тела, воспринимающего теплоту. Хотя соотношение (2-2-9) аналогично выражению (2-2-6) для закона конвективного теплообмена при постоянном потоке теплоты, его физический смысл совсем иной. Коэффициент лучистого теплообмена / (Т) зависит от температуры (рис. 2-1), а также от свойств поверхности тел, участвующих в лучистом теплообмене. Если температура 7у изменяется незначительно, то коэффициент у (Т) приближенно можно принять постоянным. [c.96]

Лучистый теплообмен между плоскими параллельными поверхностями. Используя основные законы излучения, можно получить расчетные формулы для лучистого теплообмена между телами. [c.190]

В инженерных расчетах обычно требуется рассчитать лучистый теплообмен между телами, для которых известны качества поверхности, размеры и температура. По этим данным энергия излучения обоих тел всегда может быть определена на основании закона Стефана—Больцмана. Так как количество тепла, отдаваемого телом, есть разность между количеством излучаемой и количеством поглощаемой телом лучистой энергии, расчетная формула для лучистого теплообмена между двумя параллельными плоскостями имеет вид [c.119]

Передача тепла излучением осуществляется между поверхностями тел, которые разделены средой, пропускающей это излучение. Она состоит в превращении тепловой энергии тела в тепловое электромагнитное излучение, которое частично поглощается другим телом и превращается в тепловую энергию. В той или иной степени теплообмен излучением наблюдается во всех калориметрических системах. В вакуумных калориметрах теплообмен между ядром и оболочкой протекает по законам лучистого теплообмена. [c.16]

Однако при этом надо помнить, что при нестационарном.теплообмене формула (10) отображает закон лучистого теплообмена в первом приближении, доля конвективного теплообмена должна быть достаточно мала, чтобы можно было пренебречь изменением коэффициента а от времени и его зависимостью от теплофизических свойств тела. [c.26]

Лучистый теплообмен в суш ествуюш их стационарных энергетических реакторах имеет второстепенное значение по сравнению с конвективным теплообменом и теплопроводностью. При этом во многих случаях оказывается возможным ограничиться расчетом лучистого теплообмена между двумя телами, разделенными прозрачной средой. Поэтому в настояш ей главе изложены лишь основные понятия и законы теплового излучения и приведены наиболее простые расчеты лучистого теплообмена в системе двух тел. [c.325]

Необходимо подчеркнуть, что законы Стефана — Больцмана и Кирхгофа вполне строги только для равновесного теплового излучения. Поэтому в условиях неравновесного лучистого теплообмена в системе тел, имеющих различную температуру, уравнения (10.11) и (10.12) становятся приближенными. Их использование для практических расчетов связывают с предположением о наличии местного термодинамического равновесия в каждой точке на поверхности каждого из 1ел, участвующих в теплообмене. Закон Кирхгофа позволяет сделать ряд выводов [c.330]

Для доказательства (33.33) рассмотрим процесс теплообмена между двумя абсолютно черными телами малым диском (тело I), который расположен внутри большой замкнутой полости, и замкнутой полостью (тело 2). Пусть оба тела имеют одинаковую температуру, а в полости поддерживается вакуум. В указанных условиях теплообмен между телами 1 и 2 может осуш,ествляться только излучением. Если черное тело 1 излучает теплоты (лучистой энергии), то столько же ( о) оно должно поглощать. В противном случае температура тела 1 становилась бы либо больше, либо меньше начальной. Самопроизвольное изменение температуры тел, составляющих изолированную изотермическую систему, в соответствии со вторым законом термодинамики невозможно. [c.410]

Теплообмен твердого тела с окружающей средой представляет собой весьма сложный процесс, который в общем случае складывается из теплоотдачи через непосредственное соприкосновение со средой, омывающей тело, и лучистого теплообмена с другими твердыми телами. Этим двум явлениям, весьма различным по своей физической природе, отвечают различные количественные законы, которые принципиально невозможно объединить в каком-либо едином простом выражении. [c.259]

Выбор закона теплообмена очага пожара со строительными конструкциями в условиях объемного пожара зависит от ориентации строительных конструкций относительно очага и стадий объемного пожара. При определении огнестойкости конструкций выделяются две ориентации основных строительных конструкций горизонтальные и вертикальные несущие и ненесущие конструкции. Ориентация строительных конструкций определяет характер теплового и гидродинамического взаимодействия их с очагом пожара. Характер теплообмена зависит от оптических характеристик газовой среды, определяюш,ей процесс переноса лучистой энергии. Процесс сложного теплообмена в условиях оптически прозрачной и оптически плотной газовых сред в условиях пожара подробно рассмотрен в гл. 4 и 3. Основной областью применения моделирования на уровне усредненных параметров являются практические задачи, характерные для развитой стадии объемных пожаров. Основным процессом переноса тепла для объемных пожаров является сложный теплообмен в оптически плотных газовых средах. Эти процессы характерны для газовых сред с критерием Ви>1, что соответствует определенным значениям температур в очаге пожара 7 >Гви=1. При значении Ви<1, что соответствует значениям температур 7 < <Гец=1, процесс сложного теплообмена является аддитивным относительно лучистой и конвективной составляющих. Поскольку расчет температурного режима пожара начинается с нормальных условий, когда Г<7 ви=1, то в начальные моменты времени основные законы для оптически плотных сред применять нельзя. В начальной стадии пожара, ограниченной временем 0модель оптически прозрачного газа, и в развитой стадии пожара используется модель оптически плотного газа при значениях Т> >7 ви=1. Между этими двумя режимами теплопередач существует переходная область, связанная с конечными скоростями перехода режимов теплопередачи из одного в другой. По значению среднеобъемной температуры переходная область лежит в диапазоне зна-чснии температур Т исп <7 <7 ви=1. Используя линейную экстраполяцию изменения коэффициента теплообмена в переходной области горения, его можно определить как [c.235]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...