Основные законы лучистого теплообмена

Согласно основному закону лучистого теплообмена имеем [c.97]

Основные законы лучистого теплообмена Закон Планка устанавливает распределение интенсивности излучения по различным участкам спектра длин волн X. Выделим участок й X в окрестности точки X. спектра (рис. 3.10). В этом интервале длин волн излучается энергия dE. Величина 1щ = dE/d k [c.79]

Назовите основные законы лучистого теплообмена. [c.90]

Основные законы лучистого теплообмена [c.253]

Какие основные законы лучистого теплообмена вы знаете [c.276]

Основные законы излучения абсолютно черного тела изучаются в курсе физики, и мы здесь ограничимся только результативными формулами, которыми в дальнейшем будем пользоваться как исходными теоретическими соотношениями для расчета лучистого теплообмена. [c.387]

Лучистый теплообмен между плоскими параллельными поверхностями. Используя основные законы излучения, можно получить расчетные формулы для лучистого теплообмена между телами. [c.190]

В главе II было показано, что основной оптической характеристикой газа, которая определяет степень черноты нагретого тела, интенсивность и спектр свечения, энергетический баланс вещества в условиях лучистого теплообмена, является коэффициент поглощения света ). Зная коэффициент поглощения, с помощью закона Кирхгофа, который служит выражением общего принципа детального равновесия, можно найти и лучеиспускательную способность вещества. [c.212]

Лучистый теплообмен в суш ествуюш их стационарных энергетических реакторах имеет второстепенное значение по сравнению с конвективным теплообменом и теплопроводностью. При этом во многих случаях оказывается возможным ограничиться расчетом лучистого теплообмена между двумя телами, разделенными прозрачной средой. Поэтому в настояш ей главе изложены лишь основные понятия и законы теплового излучения и приведены наиболее простые расчеты лучистого теплообмена в системе двух тел. [c.325]

Лучистой тепловой энергией называют энергию колебаний непрерывного электромагнитного поля в интервале длин волн X от 0,4....0,8 мкм (видимое излучение) до 0,8 мкм...0,8 мм - невидимое (инфракрасное или тепловое) излучение. Ряд характеристик теплового излучения был приведен ранее в главе 6. В этой главе рассмотрим более подробно основные положения и законы теплового излучения и лучистого теплообмена между телами. Дадим сначала основные определения. [c.534]

В книге кратко изложены основные законы теплового излучения. Рассмотрены некоторые практически важные задачи расчета лучистого теплообмена между телами. Приведены расчетные формулы, графики, номограммы, таблицы, необходимые для выполнения практических расчетов. Изложена методика ятих расчетов. [c.2]

Углубленное понимание физических основ законов излучения (поглощения), умение пользоваться ими при решении прикладных задач лучистого теплообмена позволяет осуществлять более надежное проектное прогнозирование и определение основных путей дальнейшей интенсификации работы огнетехнических установок. [c.3]

Выбор закона теплообмена очага пожара со строительными конструкциями в условиях объемного пожара зависит от ориентации строительных конструкций относительно очага и стадий объемного пожара. При определении огнестойкости конструкций выделяются две ориентации основных строительных конструкций горизонтальные и вертикальные несущие и ненесущие конструкции. Ориентация строительных конструкций определяет характер теплового и гидродинамического взаимодействия их с очагом пожара. Характер теплообмена зависит от оптических характеристик газовой среды, определяюш,ей процесс переноса лучистой энергии. Процесс сложного теплообмена в условиях оптически прозрачной и оптически плотной газовых сред в условиях пожара подробно рассмотрен в гл. 4 и 3. Основной областью применения моделирования на уровне усредненных параметров являются практические задачи, характерные для развитой стадии объемных пожаров. Основным процессом переноса тепла для объемных пожаров является сложный теплообмен в оптически плотных газовых средах. Эти процессы характерны для газовых сред с критерием Ви>1, что соответствует определенным значениям температур в очаге пожара 7 >Гви=1. При значении Ви<1, что соответствует значениям температур 7 < <Гец=1, процесс сложного теплообмена является аддитивным относительно лучистой и конвективной составляющих. Поскольку расчет температурного режима пожара начинается с нормальных условий, когда Г<7 ви=1, то в начальные моменты времени основные законы для оптически плотных сред применять нельзя. В начальной стадии пожара, ограниченной временем 0модель оптически прозрачного газа, и в развитой стадии пожара используется модель оптически плотного газа при значениях Т> >7 ви=1. Между этими двумя режимами теплопередач существует переходная область, связанная с конечными скоростями перехода режимов теплопередачи из одного в другой. По значению среднеобъемной температуры переходная область лежит в диапазоне зна-чснии температур Т исп <7 <7 ви=1. Используя линейную экстраполяцию изменения коэффициента теплообмена в переходной области горения, его можно определить как [c.235]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...